No. 30. 



Naturwissenschaft liehe Rundschau. 



495 



des in einer Flssigkeit gelsten ,Iod, das absolut 

 verschieden ist vom Spectrum des Joddampfes. 



Eine fernere Sttze erhielt diese Anschauung 

 durch Versuche ber die Dampfspannung der Kohlen- 

 sure oberhalb der kritischen Temperatur. Wrde 

 sich sofort alle Flssigkeit in Dampf verwandeln, 

 dann msste fr den Gang der Spannung bei stei- 

 gender Temperatur die Menge der ursprnglich an- 

 wesenden Flssigkeit gleichgltig sein. Dies ist aber 

 nicht der Fall; die Curye der Spannungen steigt um 

 so schneller au, je mehr verflssigtes Gas in der 

 Rhre vorhanden war, da die Verdampfung der ober- 

 halb der kritischen Temperatur noch vorhandenen 

 Flssigkeit weiter andauert bis zu ihrer vlligen Er- 

 schpfung. 



Was hier durch die Versuche erwiesen worden, 

 ist schon frher von einigen Physikern als Hypo- 

 these behauptet worden, und Ja min hat fr diesen 

 Vorgang folgende Erklrung aufgestellt. In dem 

 Maasse, als die Temperatur steigt, nimmt die Dichte 

 des gesttigten Dampfes continuirlich zu , whrend 

 die der Flssigkeit wegen ihrer starken Ausdehnung 

 abnimmt. Es muss daher ein Moment kommen, wo 

 beide Dichten gleich werden. Dann wird der Dampf 

 nicht mehr den oberen und die Flssigkeit den 

 unteren Theil des Raumes einnehmen, sondern die 

 Trenuungsflche wird verschwinden, die Flssigkeit 

 schwimmt in der gleich dichten Atmosphre und 

 bildet mit ihr eiue Emulsion. 



Aber wenn diese Erklrung richtig wre, dann 

 msste die Dichte der Flssigkeit weiter ab-, die 

 des Dampfes weiter zunehmen , und oberhalb der 

 kritischen Temperatur msste die Lagerung eine 

 umgekehrte sein, die Flssigkeit den oberen, das Gas 

 den unteren Theil der Rhre einnehmen. Der Ver- 

 such hat diese Folgerung nicht besttigt, selbst als 

 die Temperatur bis zum Bersten der Rhre gesteigert 

 wurde. 



Die Verfasser unternahmen dann , um die Ver- 

 hltnisse noch mehr aufzuklren, eine weitere Ver- 

 suchsreihe ber das Verhalten von Flssigkeits- 

 mischuugen, und zwar knpften sie an die Erfahrung 

 von Duclaux an, nach welcher zwei Flssigkeiten, 

 die sich bei einer bestimmten Temperatur nicht in 

 einander lsen , dies in allen Verhltnissen thun, 

 wenn man ihre Temperatur passend erhht. Solche 

 Flssigkeiten sind z. B. Amylalkohol und gewhn- 

 licher mit Wasser verdnnter Alkohol. Die Ver- 

 fasser brachten eine Mischung beider in eine Rhre, 

 in welcher dieselbe bei gewhnlicher Temperatur beim 

 Schtteln nur eine trbe Flssigkeit gab, die sich 

 in der Ruhe sofort in zwei durch einen scharfen 

 Meniskus getrennte Schichten sonderte; beim Er- 

 hitzen aber wurde die Mischung vollkommen klar 

 und gleichmssig und so blieb sie, so lange die Tem- 

 peratur anstieg. Beim Abkhlen erschienen erst 

 Schlieren, dann entstand eine Trbung und schliess- 

 lich trennte sich die Flssigkeit in zwei Schichten, 

 genau bei der Temperatur, bei welcher der Meniskus 

 verschwunden war. 



Die Erscheinungen in dem Flssigkeitsgemisch 

 waren nun genau denjenigen gleich, welche das ver- 

 flssigte Gas bei der kritischen Temperatur darge- 

 boten; die untere Flssigkeit verhielt sich wie das 

 verflssigte Gas, die obere wie die Gasatmosphre. 

 Bei dem Flssigkeitsgemisch war es sehr leicht, 

 die J am in 'sehe Erklrnng fr das Verschwinden 

 des Meniskus experimentell zu prfen; Verfasser be- 

 stimmten nmlich die Dichten der beiden Alkohole bei 

 der Temperatur, bei welcher der Meniskus ver- 

 schwand; aber die untere Flssigkeit war bei dieser 

 und bei noch hheren Temperaturen dichter als die 

 obere. 



Die J a m i n ' sehe Erklrung msste daher ver- 

 worfen werden, hingegen gengte die oben erwhnte 

 Erfahrung von Duclaux, die auch der Versuch hier 

 besttigt hatte, um das Verschwinden des Meniskus zu 

 erklren. In Folge der Temperaturerhhung konnten 

 nmlich die sonst nicht mischbaren Flssigkeiten 

 sich in einander auflsen und die Trennungsflche 

 msste schwinden. 



Schliesslich suchten die Verfasser noch direct die 

 Dichten des verflssigten Gases und seines gesttigten 

 Dampfes bei der kritischen Temperatur mittelst 

 eines Differentialmanometers zu bestimmen und 

 fanden , dass der Unterschied der Dichten wohl 

 kleiner wurde, aber nicht verschwand; er betrug 

 vielmehr noch 4 mm mehrere Grade oberhalb der 

 kritischen Temperatur. Die Jamin'sche Erklrung 

 war somit auch fr das verflssigte Gas ganz direct 

 widerlegt. 



Aus den vorstehenden Versuchen lassen sich fol- 

 gende Schlsse ableiten: 1) Die kritische Tempe- 

 ratur eines verflssigten Gases ist nicht die, bei 

 welcher die Flssigkeit sich pltzlich gnzlich ver- 

 flchtigt, vielmehr bleibt der flssige Zustand auch 

 oberhalb dieser Temperatur bestehen. 2) Sie ist 

 auch nicht die Temperatur, bei welcher eine Flssig- 

 keit und ihr gesttigter Dampf die gleiche Dichte 

 haben. 3) Sie ist vielmehr die Temperatur, bei 

 welcher eine Flssigkeit und die Gasatmosphre ber 

 ihr fhig werden, sich gegenseitig in allen Verhlt- 

 nissen aufzulsen und nach dem Schtteln eine 

 homogene Mischung zu bilden. 



Wilhelm His: lieber die Principien der 

 thieri sehen Morphologie. Brief au Herrn 

 John Murray, V. P. R. S. Ed. (Proceedings of the 

 Royal Society of Edinburgh, 1SSS, Vol. XV, Nr. 127, 

 p. 287.) (Schluss.) 



Die Beobachtung zeigt ein sehr hufiges Zu- 

 sammenfallen der Eutwickelung eines Keimes mit der 

 Zunahme seines Volums. Wir sind daher leicht ge- 

 neigt dies Zusammentreffen als allgemeines Gesetz 

 zu betrachten, und jede Eutwickelung als mit einer 

 Volumzunahme verknpft aufzufassen. Diese Frage 

 ist keine so einfache. Ausgedehnte Phasen embryo- 

 nischer Eutwickelung knnen ohne Volumzuuahme 

 ablaufen. Der Keim eines Lachses hat unmittelbar 

 nach der Segmentirung eine kucheufrmige Gestalt 



