No. 48. 



Natu rwissenschaft liehe Rundschau. 



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wolle umsponnener, weicher Eisendraht von 0,115 cm 

 Durchmesser wurde auf einem llolzrahmen zu einer 

 Holle aufgewickelt, die Enden des Drahtes blieben von 

 einander isolirt; das Drahtbndel wurde an mehreren 

 Stellen mit feinem Silberdraht zusammen gebunden und 

 behielt eine ringfrmige Gestalt, auch nachdem das Holz- 

 gestell entfernt worden. (Der Umstand, dass der zu 

 magnetisii-ende Eisenriug nicht aus einer compacten 

 .Masse, sondern aus einzelneu isolirten Drhten bestand, 

 hatte die Folge, dass die Wechselstrme der magnetisi- 

 renden Spirale keine Foucault'schen Strme erregten.) 

 Der so gebildete Ring wurde gleichmssig mit seiden- 

 umsponnenem Kupferdraht in zwei Lagen umwickelt, 

 nachdem eine Lthstelle eines aus Platinoid und Kupfer 

 bestehenden Thermoelementes auf die Oberflche des 

 Ringes gelegt worden war. Ein Holzring von nahezu 

 derselben Grsse und Gestalt wie der Eisendrahtring 

 wurde in hnlicher Weise mit dem gleichen umsponnenen 

 Kupferdrahte umwickelt, nachdem die zweite Lthstelle 

 des Thermoelements in derselben Weise auf die Aussen- 

 seite des Holzringes gelegt war, wie die erste auf den 

 Ki-eudrahtring; der Platinoid- Draht erstreckte sich 

 zwischen den beiden Riugen und die Kupferdrhte fhrten 

 von den beiden Ringen zu einem Spiegelgalvanometer. 

 Die magnetisirendeu Spiralen der beiden Ringe waren 

 in dem Kreise eines Wechselstrom -Commutators mit 

 einem Galvanometer hinter einander geschaltet. 



Nachdem die thermoelektrischen Constanten des 

 Thermoelements gemessen worden , wurden in den ein- 

 zelnen Versuchen bestimmt: 1) die Intensitt der Wechsel- 

 strme, aus welcher das magnetisirende Feld berechnet 

 wurde; 2) die Anzahl der Stromwechsel in der Secunde; 

 3) die Temperaturerhhung der Lthstelle am Eisenriug 

 im Vergleich zu der am Holzring. 



Wenn die thermischen Eigenschaften beider Ringe 

 gleich sind , dann wird keine Temperaturdifferenz 

 zwischen den beiden Lthstellen sich zeigen, so lauge 

 die Erwrmung vom Strome allein herrhrt; eine auf- 

 tretende Wrmeverschiedenheit wird also die Wrme 

 angeben, welche durch die Umkehrung des Magnetismus 

 veranlasst wird. Es zeigte sich aber, als im Verlaufe der 

 Versuche ein continuirlicher Strom durch die Spiralen 

 der beiden Ringe hindurchgeschickt wurde, dass die 

 Temperatur der Lthstelle am Holzringe hher war als 

 die am Eisenring, orlenbar weil sich die Wrme im 

 ersteren leichter verbreitete. Als hingegen der Strom in 

 einen wechselnden verwandelt wurde, dann wurde diese 

 W irkung vollstndig verdeckt durch die Wrme, welche 

 aus der Umkehrung des Magnetismus entstand. 



Auf die Art, wie die Beobachtungen berechnet 

 wurden, wie auf die Resultate, welche in einer Reihe 

 von Curven wiedergegeben sind, kann hier nicht ein- 

 gegangen werden. Erwhnt sei nur noch, dass die durch 

 directe Beobachtungen bestimmten Wrmen mit der- 

 jenigen verglichen wurden , welche sich berechnet aus 

 der unter dem Namen der Hysteresis bekannten Er- 

 scheinung, d. h. dem Nachschleppen des Magnetismus, 

 wenn derselbe durch magnetisirende Einwirkungen auf ! 

 eine bestimmte Hhe gebracht, und dann auf Null zurck- 

 gefhrt wird. Es zeigte sich, dass die letztere Curve 

 etwas oberhalb der durch directe thermometrische Mes- 

 sungen gefundenen liegt. 



Als allgemeines Ergebniss der Untersuchung, welche 

 Verfasser selbst noch als unvollkommen bezeichnet, be- 

 rechnet Herr Tanakadate, dass ein grosser Theil (etwa 

 1.80 Proc.) der in der Hysteresis entwickelten Energie 

 verwendet wird, die Substanz der Eisens zu erwrmen' 

 dass die Schnelligkeit, mit welcher der einzelne Cyclus 

 bei den Stromumkebrungen) ausgefhrt wird, einen 



sehr geringen Einfluss auf die Hysteresis hat (und zwar 

 zwischen 28 und 400 vollstndigen Perioden in der 

 Secunde), und dass weiches Eisen in V 401 Secunde min- 

 destens mehr als 70 Proc. des Magnetismus annimmt, 

 den es haben wrde, wenn es dem Felde stundenlang 

 ausgesetzt gewesen wre. 



L. F. Nilson und O. Pettersson: Die Molecu lar- 



grsse des Aluminiumchlorids. (Zeitschrift fr 

 physik. Chemie, 1889, Bd. IV, S. 206.) 



Bereits frher ist in diesen Blttern (Rdsch. III, 147) 

 ber Versuche berichtet worden, welche die Herren 

 Nilson und Pettersson zur Ermittelung der Dampf- 

 dichte desAluminiumchlorids angestellt hatten. Hierbei 

 hatte sich ergeben, dass das Aluminiumchlorid bei Tem- 

 peraturen zwischen 440 bis etwa 800 sich in einem 

 Zustande fortschreitender Dissociation befindet, dass 

 jedoch von 800 an die Dampfdichte dieses Krpers 

 constant wird und dem von der Formel A1C1 3 ge- 

 forderten Werthe 4,6 entspricht. Oberhalb 1000" trat 

 allerdings eine, wenn auch geringe, so doch deutlich 

 nachweisbare Abnahme der Dichte ein, dieselbe wurde 

 indessen dadurch verursacht, dass bei dieser hohen Tem- 

 peratur der Dampf des Chlorids auf die glhenden 

 Platinwnde des Verdampfungsgefsses einzuwirken be- 

 gann. Aus diesen Versuchen hatten die Herren Nilson 

 und Pettersson, wie bekannt, den wichtigen Schluss 

 gezogen, dass das Aluminium ein drei werthiges 

 Element sei. 



Arbeiten anderer Forscher besttigten diese Schluss- 

 folgerung in erwnschtester Weise: Herr Combes (vgl. 

 Rdsch. IV, 414) fand die Dampfdichte des vllig un- 

 zersetzt flchtigen Aluminiumacetylacetonats genau der 

 Formel A1(C 5 H 7 2 ) 3 entsprechend, und Herr F. Quincke 

 (ibid.) stellte fest, dass das Alurainiummethyl bereits 

 wenige Grade ber seinem Siedepunkte nicht als Al 2 (CH 3 ) 

 existirt, sondern bereits weitgehend dissoeiirt ist, so dass 

 die wahre Grsse seiner Gasmolecle gleichfalls durch 

 die einfache Formel A1(CH 3 ) 3 auszudrcken ist. 



In einem auffallenden Gegensatze zu diesen gut zu 

 einander stimmenden Ergebnissen stehen die Beob- 

 achtungen ber die Dampfdichte des Aluminiumchlorids, 

 welche die Herren Friedel und Grafts im vorigen 

 Jahre verffentlichten. Die genannten Forscher arbeiteten 

 nach der Dumas'schen Methode und fanden bei Tem- 

 peraturen zwischen 218" und 433" die Dichte desAlumi- 

 niumchlorids zu 9,69 bis 8,31 und schlssen daraus: 

 ..dass die Dampfdichte des Chlorids zwischen 

 den genannten Temperaturgrenzen constant ist 

 und der Zusammensetzung A1 2 C1 C mit a = 9,20 

 entspricht, welche demnach afs die wahre Mo- 

 lecularformel der Verbindung anzusehen ist." 

 Um diesen Widerspruch aufzuklren und die Frage 

 nach der Valenz des Aluminiums endgltig zum Ab- 

 schluss zu bringen, haben die Herren Nilson und 

 Pettersson ihre Versuche ber das Aluminiumchlorid 

 wieder aufgenommen und nochmals eine ausgedehnte 

 Reihe von Dampfdichtebestimmuugen dieses Krpers 

 ausgefhrt. Die Versuchstemperatur wurde hierbei von 

 209 bis auf etwa 1600" gesteigert; bei den niederen 

 Hitzegraden bis zu 44u" wurde die Dumas'sche 

 Methode angewandt, von 440 an jedoch, wie frher, das 

 Luftverdrngungsverfahren. Es ist kaum nthig hervor- 

 zuheben, dass diese entscheidenden Versuche mit usser- 

 ster Sorgfalt angestellt worden sind; durch passende 

 Abnderungen beider Methoden erreichten die Herren 

 Nilson und Petersson, dass die Versuchsfehler bei 

 normaler Ausfhrung des Versuchs weniger als 1 Proc. 

 von dem zu bestimmenden Werthe betrugen, eine Ge- 



