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Naturwissenschaftliche Rundschau. 



No. 2. 



(1879) ausgeführt; in neuester Zeit hat Staub einige 

 Versuche über die Wärmeentwickelung bei der Ent- 

 ladung Leydeuer Flaschen durch Geissler'sche, mit 

 Luft und mit Wasserstoff gefüllte Röhren gemacht 

 und gleichzeitig hat er das Verhältniss der dunklen 

 Strahlung zu der leuchtenden untersucht, indem er 

 die Röhre in ein Bunseu'sches Eiscalorimeter setzte, 

 und sie entweder schwärzte oder unverändert liess. 

 Aber offenbar ist in diesen Versuchen nicht allein 

 die gesammte Energie gemessen , welche das Gas 

 absorbirte, um sie dann auszustrahlen, sondern auch 

 die Energie, welche die Wände der Röhre direct auf- 

 genommen und in Wärme umgewandelt haben. So 

 werthvoll die Versuche daher auch sonst sein mögen, 

 auf die Frage nach der Strahlung des Gases unter der 

 Wirkung der elektrischen Entladung geben sie keine 

 directe Antwort. Eine directe Bestimmung dieses 

 Werthes ist also bisher noch nicht ausgeführt, ja 

 die Möglichkeit derselben ist sogar bezweifelt worden. 

 Herr Angström hat sich nun die Aufgabe ge- 

 stellt, mittelst des Bolometers die Strahlung ver- 

 schiedener verdünnter Gase unter dem Einflüsse des 

 elektrischen Stromes zu messen, die Intensität dieser 

 Strahlung in absoluten Maassen auszudrücken und 

 dann das Verhältniss zwischen dieser Strahlung und 

 den elektrischen, sie veranlassenden Ursachen zu be- 

 stimmen. Nachdem er diese Arbeit ein Jahr lang mit 

 Eifer fortgeführt, glaubt er, wenigstens die ersten 

 orientirenden Versuche als abgeschlossen betrachten, 

 und ihre Resultate publiciren zu dürfen. 



Da das Kathodenlicht viel zu schwach, und seine 

 Gestaltung viel zu wechselnd ist, hat er es aufgegeben, 

 von diesem genaue, quantitative Resultate zu erhalten, 

 und beschränkte sich auf die Untersuchung des 

 positiven Lichtes. Zu den Versuchen wurden cylindri- 

 sche Glasröhren von gleicher Dicke und einem Durch- 

 messer von 10 bis 15 mm benutzt; die Elektroden 

 befanden sich gewöhnlich in Seitenröhren, welche 

 rechtwinklig zur Hauptröhre standen. Die Enden der 

 Entladungsröhren waren hermetisch mit polirten 

 Steinsalzplatten verschlossen. In der Axe der Röhre 

 befand sich ein empfindliches Bolometer, das von ihr 

 durch einen Doppelschirm mit runden Oeffnungeu in 

 der Richtung der Röhrenaxe isolirt war; zwischen 

 den Wänden des Schirmes befand sich ein anderer 

 kleiner, doppelter, beweglicher Schirm; ein Sealen- 

 theil des Bolometers entsprach 278 . 10 — 3 grossen 

 Calorien pro Secuude und cm 2 . 



Um den Einfluss der verschiedenen Zustände des 

 Gases zu ermitteln, wurde einmal die Gesammt- 

 strahlung, sodann die durch eine Alaunplatte hin- 

 durchgegangene gemessen. Die durch die directen 

 Beobachtungen gemessene Wärme besteht nun aber 

 aus zwei Theilen, aus der Strahlung des Gases und 

 aus der der Wände der Röhre; um letztere aus- 

 zuschalten , wurden mehrere Messungen gemacht, 

 nachdem der elektrische Strom unterbrochen war, 

 und aus dem Gang der Abkühlung konnte man leicht 

 die Strahlung der Röhre während des Versuches be- 

 rechnen und von der Gesammtstrahluug abziehen. 



Auch die Wirkung der Reflexion an den Salzplatten 

 konnte ermittelt und in Rechnung gebracht werden. 

 Als Elektricitätsquelle diente ein Accumulator von 

 800 Plante 'sehen Elementen; der Strom wie die 

 rotentialdifl'erenz an der Anode wurden genau ge- 

 messen. Die benutzten Gase, Sauerstoff, Wasserstoff, 

 Stickstoff und Kohlenoxyd , waren mit äusserster 

 Sorgfalt gereinigt, getrocknet und verdünnt. 



Die wichtigsten Resultate seiner Untersuchung 

 giebt Herr Angström in folgenden Sätzen: 



1. Für einen bestimmten Druck ist unter gegebenen 

 Bedingungen die Strahlung des positiven Lichtes pro- 

 portional der Intensität des elektrischen Stromes. 

 Freilich kann man bei Anwendung sehr intensiver 

 Ströme kleine Abweichungen von diesem Gesetze 

 beobachten , aber in diesem Falle finde mau immer 

 auch eine bleibende Aenderung des Gases, so dass 

 man dann auch für schwächere Ströme nicht mehr 

 dieselbe Strahlung beobachtet, wie früher. 



2. Hält man den elektrischen Strom constant und 

 ändert mau den Druck des Gases, so scheint es, dass 

 die Intensität der Gesammtstrahluug sich zwischen 

 den Grenzen des Druckes von 0,1 bis 1,5 mm nicht 

 ändert, aber bei höheren Drucken ein wenig wächst. 

 Bei Drucken über 1,5 mm scheint der Charakter der 

 elektrischen Entladung sich zu modificireu , wonach 

 die Strahlung mit dem Drucke beträchtlich zunimmt 

 (freilich erst, nachdem er, wenigstens in bestimmten 

 Fällen, durch ein Minimum gegangen). 



3. Bei ein und demselben Gase und bei gleichem 

 Drucke ist die Zusammensetzung der Strahlung eine 

 constante und hängt nicht ab von der Intensität des 

 elektrischen Stromes. Auch hier muss der Vorbehalt 

 sub 1 gemacht werden. 



4. Wenn die Dichte des Gases sich ändert, ändert 

 sich auch die Zusammensetzung der Strahlung in- 

 sofern, als das Verhältniss zwischen der Intensität der 

 Strahlung kürzerer Wellenlänge zur Intensität der 

 Gesammt8trahlung abnimmt mit Zunahme des Druckes. 

 Dieses Verhältniss , welches in den Versuchen sich 

 kenntlich machte durch das Verhältniss der Intensität 

 der durch eine Alaunplatte hindurchgegangenen 

 Strahlen zu der Intensität der Gesammtstrahluug, 

 änderte sich z. B. zwischen den Druckgrenzen von 

 0,1 bis 1,(5 mm beim Ivohlenoxyd von 46 auf 15 Proc. 

 und beim Stickstoff von 94 auf 60 Proc. 



5. Man sieht aus diesen Zahlen, dass das Ver- 

 hältniss zwischen der leuchtenden Strahlung und der 

 Gesammtstrahluug bei sehr niedrigen Drucken zu 

 beträchtlichen Werthen anwächst, Werthen, die viel 

 grösser sind, als die unserer gewöhnlichen Licht- 

 quellen. Dieses Verhältniss steigt aber nicht immer 

 zu so hohen Werthen an bei der elektrischen Ent- 

 ladung durch verdünnte Gase. Schon bei Drucken 

 von 5 bis 10 mm ist es ziemlich klein. 



(i. Die Intensität der Gesammtstrahlung ändert 

 sich bedeutend bei den verschiedenen Gasen. Sie 

 steht in keinem einfachen Verhältniss zum Molecular- 

 gewicht der Substanz , ebenso wenig zur Potential- 

 differenz in der Schicht des strahlenden Gases. Sie 



