No. 14. 



Nat urwi 8 s ens oll fif tli c h e Rundschau. 



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gestellt, dass die Einstellung nicht durch die Resonanz- 

 verhältnisse des Stückes ad beeinflusst wurde. Durch 

 Anwendung eines zweiten Paares von kleinen Leydener 

 Flaschen y </', welche mit dem Dynamobolometer in Ver- 

 bindung gesetzt werden konnten , war es möglich , die 

 Stellung einer dritten Brücke c derart zu reguliren, dass 

 auch der Kaum zwischen a und c mit demjenigen zwi- 

 schen b und a in Resonanz war. Dass diese Resonanz 

 dem Unisono und nicht einem Oberton entsprach, konnte 

 dadurch erwiesen werden, dass man durch Verschiebung 

 der Flaschen//' und g g' die Schwinguugsform zwischen 

 b und n resp. zwischen a und c untersuchte. Es zeigte 

 sich , dass in beiden Fällen zwischen den Brücken nur 

 eine halbe Welle lag. Der Quotient aus den Strecken 

 /; n und et c kann jedoch noch nicht ohne weiteres als 

 das Verhältniss der Wellenlängen in Luft und Wasser 

 angesehen werden , da die Länge der Brücken hierbei 

 nicht in Rechnung gebracht ist. Sucht man dagegen 

 mit Hülfe der Flaschen ij g' eine zweite Stellung der 

 Brücke c (c') , bei welcher wiederum mit b a Resonanz 

 stattfindet, jedoch derart, dass zwischen a und c' zwei 

 halbe Wellen liegen, so ist, wie man leicht einsieht, die 

 Entfernung cd die Länge, welche einer halben Welle 

 im Wasser entspricht , wenn b a — c c' -\- ac die be- 

 treffende Länge in Luft bedeutet. 



Es war nach dieser Methode nicht nur möglich, 

 einen recht genauen Werth der elektrischen Brechungs- 

 exponenten im Wasser zu erhalten, sondern es gelang 

 auch, zu zeigen, dass derselbe nur äusserst langsam mit 

 dem Leitungsvermögen der Flüssigkeit wächst. Steigerte 

 mau die Leitfähigkeit des Wassers durch Zusatz vou 

 Kochsalz auf das SO fache , so stieg der Brechungsindex 

 nur von 8,57 auf 8,86. Auch erwies sich die Methode als 

 ausreichend genau, um die Abhängigkeit des Brechungs- 

 index von der Temperatur zu untersuchen. Es fand 

 sich hierbei die von Lorentz abgeleitete Beziehung 



» 2 — 1 1 . (n = Brechungsindex, 



n 2 + 2 ' d ~ d = Dichtigkeit) 



vollkommen bestätigt, während alle übrigen, zur Darstel- 

 lung der Temperaturänderung des optischen Brechungs- 

 index ausreichenden Formeln, wie 



n 2 — 1 . , n — 1 



i onst und 



= const 



mit den Beobachtungen nicht in Einklang zu bringen 

 waren. 



Die folgende Tabelle enthält die für verschiedene Tem- 

 peraturen ö beobachteten Brechungsindices // und die 

 sich daraus ergebenden Dielektricitätscoustanten K. 



6 n K 



9,5° 8,73 76,2 



10,5 8,68 75,3 



16,8 8,57 73,5 



19,8 8,53 72,7 



27,2 8,43 71,0 



31,7 8,28 ÜSfi 



3D,3 8,19 67,1 R. 



W. E. Ayrton und H. Kilgour: Wärme-Ausstrah- 

 lungsvermögen dünner Drähte in Luft. 

 (Proceedings oi' the Royal Society, 1891, Vol. I., Nr. 303, 



p. Hill.) 



Ziemlich gleichzeitig mit Herrn Cardaui, dessen 

 Abhandlung über die Wärmeleitung galvanisch erwärmter 

 Drähte jüngst hier ausführlich besprochen worden (Rasch. 

 VII, 55), haben die Herren Ayrton und Kilgour dio 

 Resultate einer eingehenden Untersuchung über die 

 Wärmeausstrahlung dünner Drähte veröffentlicht. Sie 



beschränkten sich auf die Ermittelung des Einflusses, 

 den die Dicke der Drähte auf die Wärmeausstrahlung 

 ausnbt, und der bisher noch keiner directen Unter- 

 suchung uuterworfen worden war. Man nahm, gestützt 

 auf frühere Versuche, an, dass der elektrische Strom, 

 der einen dicken Draht auf constauter Temperatur er- 

 hält, unter sonst gleichen Umständen, proportional ist 

 dem llurchmesser des Drahtes zur Potenz 3 / 2 erhoben, 

 und der ersten Potenz des Durchmessers bei dünnen 

 Drähten. Um nun den Uebergang zwischen dem einen 

 und dem anderen Verhältniss der Durchmesser zu er- 

 mitteln, wurde die Wärmeausstrahlung von Platindrähten 

 eingehend untersucht, deren Dicke 1,2, 2, 2,9, 4. 6, 8,1, 

 9,3, 11,1 und 14 Tausendstel Zoll betrug. 



Jeder Draht wurde gestreckt in der Axe eines mit 

 einem Wassermantel umgebenen, 32,5cm langen Cylin- 

 ders ausgespannt, dessen innere Oberfläche geschwärzt 

 war und durch einen Wasserstrom auf constauter Tem- 

 peratur gehalten wurde. Die Geschwindigkeit des Wärme- 

 verlustes wurde durch das Product des durchgehenden 

 Stromes und der Potentialdifferenz zwischen seinen 

 Enden gemessen , während das Verhältniss der Poten- 

 tialdifferenz zum Strome die Temperatur des Drahtes 

 gab. Durch Rechnung wurde die Länge des Drahtes 

 ermittelt, welche erforderlich war, damit die Leitung 

 keinen störenden Einfluss auf die Ausstrahlung ausübe. 

 Die Benutzung verschiedener Ströme, die Berücksichti- 

 gung des Einflusses der verschiedenen Temperaturen 

 auf den Widerstand der Drähte und eine Reihe anderer 

 bei diesen Messungen wesentlichen Punkte wurden be- 

 rücksichtigt, so dass die mathematische Berechnung der 

 Versuchsergebnisse sehr schwierig wurde und die Mit- 

 wirkung durch Herrn Henrici erforderlich machte. 



Das Resultat der an den 9 Drähten ausgeführten 

 Versuche war, dass 1. für jede gegebene Temperatur 

 die Ausstrahluugsfähigkeit um so grösser ist, je dünner 

 der Draht; 2. für jeden Draht die Ausstrahlungsfähig- 

 keit mit der Temperatur wächst, und die Geschwindig- 

 keit der Zunahme um so grösser ist, je dünner der 

 Draht. Für den dünnsteu Draht ist die Geschwindig- 

 keit der Zunahme des Ausstrahlungsvermögens mit der 

 Temperatur sehr überraschend. 3. Somit wächst die 

 Wirkung der Oberfläche auf den Wärmeverlust (durch 

 Strahlung und Convection) pro Secunde und cm 2 für 

 1° (.'. Temperatur-Ueberschuss mit steigender Temperatur. 

 Vergleicht man z. B. den Wärmeverlust eines Drahtes 

 von 1,2 Tausendstel Zoll Durchmesser bei 300° mit dem 

 eines 6 T. Z. dicken bei 15°, während die Umhüllung 

 eine Temperatur von 10° hat, so findet man den des 

 ersteren pro cm 3 nicht (300 — 10)/(15 — 10) oder 58mal, 

 sondern 60x58 oder 3480mal so gross, wie den Wärmi - 

 Verlust des letzteren, soviel mal übertrifft die Wärme- 

 ausstrahlung des dünneu Drahtes jene des dickeren. 



Für dieselbe Temperatur kann man das Ausstrah- 

 lungsvermögen der verschieden dicken Platindrähte 

 ziemlich gut ausdrücken durch einen constanten Werth -j- 

 einer Coustanten und dem reeiproken Werth des Durch- 

 messers (d~ *). Die eingangs erwähnte Annahme, dass 

 der Strom, um seinen Draht auf constanter Temperatur 

 über derjenigen der Umgebung zu halten, proportional 

 ist dem Durchmesser zur Potenz 3 / 2 , ist gleichbedeutend 

 mit der Behauptung, dass das Strahlungsvermögen vom 

 Durchmesser unabhängig sei. Nach den Ausdrücken, 

 welche die Verff. für das Emissionsvermögen gefunden, 

 fällt aber das Glied, welches den Durchmesser enthält, 

 erst weg, wenn bei 100" d = 220 T. Z. oder 5,6 mm, 

 bei 200° d = 6,2 mm und bei 300° d = 6,8 mm ist. Im 

 Allgemeinen schliesseu die Verl!'., dass diu Annahme, 

 [ das Emissionsvermögen sei constaut bei Drähten , deren 



