No. 45. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



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schiedenem Aussehen. Bei Entladungen in verdünnter 

 Luft folgt auf eine unmittelbar an der Kathode be- 

 ginnende, chamoisgelbe, helle Schicht, deren Dicke ge- 

 wöhnlich geringer als 1 cm erscheint, eine lichtschwächere 

 Schicht, der „dunkle Raum" der Autoren, die man bei 

 hinreichender Gasverdünnung in Dicken bis zu etwa 

 4 cm beobachten kann. Die dritte Schicht endlich dehnt 

 sich bei leicht zu erreichenden Verdünnungen bis zu 

 erheblichen Dimensionen aus und bildet für die un- 

 mittelbare Betrachtung meist die weitaus grösste Masse 

 des Kathodenliehtes; ihre Helligkeit und Farbe sind bei 

 verschiedenen Versuchsbedingungen nicht ganz constaut. 

 Ihre, grösste Helligkeit besitzt sie bei relativ hohen 

 Dichten der Gase, in denen sie nur eine dünne Licht- 

 haut an der Kathode bildet; bei abnehmender Dichte 

 des Gases nimmt ihre Dimension bedeutend zu, ihre 

 relative Helligkeit ab, bis diese schliesslich geringer ist 

 als die der zweiten Schicht. Die Farbe der dritten 

 Schicht nähert sich dem reinen Blau um so mehr, je 

 grösser die Entladungsdichte ist; bei geringerer Ent- 

 ladungsdichte wird das Licht violettblau, danu indig- 

 farben und zuletzt röthlich. 



Diese drei Schichten werden gewöhnlich für Theile 

 einer und derselben Strahlung gehalten, von denen jeder 

 vorausgehende bis dahin reicht, wo der folgende an- 

 fängt. Herr Goldstein hat jedoch bereits 1886 (Rdsch. 

 I, 446) nachgewiesen, dasB die sogenannte „erste Schicht" 

 keine Schicht in diesem Sinne seiu kanu, da die Strahlen 

 derselben, welche er durch einen Kunstgriff von den 

 beiden anderen Schichten getrennt an der Hinterseite der 

 Kathode darstellen konnte , tief in die beiden anderen 

 Schichten eindringen und dass ihre Eigenschaften von 

 denen der beiden anderen Schichten verschieden sind, 

 dass somit die „erste Schicht" ein besonderes eigen- 

 artiges Strahluugssystem darstellt. 



Seitdem ist es dem Verf. gelungen, auch für die 

 beiden anderen Schichten des Kathodenlichtes nachzu- 

 weisen, dass sie besondere Strahlungen sind, die sich 

 gegenseitig durchdringen und besondere Eigen- 

 schaften besitzen. Benutzt man als Kathode statt einer 

 flachen Metallscheibe eine concave Kugelkappe, so werden 

 die Strahlen der zweiten Schicht in ein helles, conver- 

 girendes Bündel concentrirt, während die Vertheilung 

 des Lichtes der dritten Schicht unverändert bleibt. 

 Die grosse Helligkeit und die scharfe Begrenzung der 

 Strahlen der zweiten Schicht lassen deutlich erkennen, 

 dass dieselben sich in die Masse der dritten Schicht 

 hinein fortsetzen und die letztere in ihrer ganzen Dicke 

 bis an ihre äussere Grenze durchdringen; und dass sie 

 andererseits nicht erst da beginnen, wo die erste Schicht 

 aufzuhören scheint, sondern ebenfalls schon unmittelbar 

 an der Kathodenoberfläche ihren Ursprung nehmen, 

 somit die erste Schicht ebenso durchdringen, wie weiter- 

 hin die dritte. 



Die Farbe der Strahlen der zweiten Schicht ist 

 wasserblau, während die dritte Schicht ein anderes 

 Blau oder eine röthliche Farbe zeigt. Die Strahlen 

 breiten sich geradlinig aus , convergiren bei concaven 

 Kathoden in nicht zu hohen Verdünnungen ungefähr 

 nach dem Krümmungsmittelpunkt der Kathode und 

 gehen dann wieder in divergirendem Kegel auseinander, 

 bis sie die Gefässwand treffen. Man kann die Krümmung 

 der Kathode immer schwächer nehmen und die Strahlen 

 der zweiten Schicht, trotzdem sie schwächer werden, 

 gut verfolgen; auch wenn man bis zur ebenen Kreis- 

 platte gekommen, kann man , nachdem man erst einmal 

 die concentrirten Kegel wasserblauer Strahlen gesehen, 

 dieselben geradlinigen, wasserblauen Strahlen innerhalb 

 der dritten Schicht gut erkennen. Bei wachsender Ver- 



dünnung des Gases nimmt bekanntlich die Dicke der 

 zweiten Schicht und ihre relative Helligkeit zu ; dies 

 hat man sich so vorzustellen , dass die Strahlen der 

 zweiten Schicht unverändert von der Kathode bis zur 

 Gefässwand sich erstrecken, während die dritte Schicht 

 bei wechselndem Verdünnungsgrade längs der Strahlen 

 der zweiten hin- und hergleiten. Die wechselnde relative 

 Helligkeit der dritten Schicht bedingt es, dass die wasser- 

 blauen geradlinigen Strahlen der zweiten Schicht bald 

 mehr bald weniger leicht sichtbar, werden; aber selbst 

 bei denjenigen höheren Dichten, bei welchen die dritte 

 Schicht die sie durchsetzenden Strahlen der zweiten so 

 stark überglänzt, dass man nur erstere wahrnimmt, ge- 

 nügt es, das Kathodenlicht durch ein geeignetes blaues 

 Glas zu betrachten, um, nach Abbiendung der röthlichen 

 dritten Schicht, die Strahlen der zweiten deutlich hervor- 

 treten zu lassen. 



Da die dritte Schicht bei den früheren Unter- 

 suchungen stets als die Hauptmasse des Kathodenlichtes 

 erschien, hat man alle Eigenschaften des Kathodenlichtes 

 ohne weiteres auf diese übertragen , und zwar sowohl 

 die geradlinige Ausbreitung als die Fähigkeit an der 

 Glaswand da, wo das Kathodenlicht auf sie fällt, helle 

 Phosphorescenz zu erregen, die Fähigkeit an den be- 

 strahlten Flächen starke Erwärmung zu erzeugen, die 

 Ablenkung des Lichtes durch eine zweite Elektrode und 

 die Schattenwirkungen durch feste Körper. Herr Gold- 

 stein weist nun nach, indem er durch concave Kathoden 

 die Strahlen der zweiten Schicht in scharf begrenzte 

 Kegel concentrirt, dass alle genannten Eigenschaften 

 ausschliesslich diesen Strahlen zukommen, wäh- 

 rend die Strahlen der dritten Schicht die Eigenschaft 

 haben, sich allseitig auszubreiten und sich um Ecken 

 zu schmiegen. Dass nach den vorstehenden Befunden 

 unsere Vorstellungen vom Kathodenlicht wesentlich um- 

 gestaltet werden müssen, liegt auf der Hand; Verf. will 

 bei einer späteren Gelegenheit hierauf des Näheren ein- 

 gehen. 



P. de Heen: Vergleichende Untersuchung der 

 Verdampfung und des L ö sun gs Vorganges. 

 (Bulletin <le I'Academie belgique, 1892, Ser. 3, T. XXIII, 

 p. 136.) 



Nach den Untersuchungen van't Hofl's hat sich die 

 Analogie, die er zwischen den Lösungen und den Gasen 

 aufgestellt, für das Verständniss der Natur der Lösungen 

 und der sich in ihnen abspielenden Vorgänge sehr 

 fruchtbar erwiesen. Eine Consequenz dieser Analogie 

 ist, dass der Vorgang des Lösens einer festen Substanz 

 sich ähnlich verhalten müsse wie der Vorgang des Ver- 

 dampfeus einer flüssigen Substanz, und da Herr de Heen 

 für die Verdunstung eine Reihe von Gesetzmässigkeiten 

 experimentell festgestellt hatte (vgl. Rdsch. VI, 467), 

 hat er nun untersucht, ob dieselben Gesetzmässigkeiten 

 auch beim Lösen ihre Gültigkeit besitzen. 



Zur Ermittelung der Geschwindigkeit des Lösens 

 eines festen Körpers oder der Menge, welche sich in 

 der Zeiteinheit auflöst, wurden die Substanzen inCylinder 

 von etwa 1 cm Durchmesser und 3 cm Länge gegossen. 

 Ein solcher Cylinder wurde abgewogen und an einem 

 sehr dünnen Kupferdraht befestigt, in einen Ofen von 

 bestimmter Temperatur gebracht; hier wurde er in 

 einem bestimmten Moment in ein Lösungsmittel gesenkt, 

 eine genau gemessene Zeit lang untergetaucht gehalten, 

 und durch nochmalige Wägung die Menge der gelösten 

 Substanz bestimmt. 



Als erster Satz für die Verdunstung war gefunden 

 worden, dass die Menge der verdunsteten Flüssigkeit 

 sich ändert wie das Product aus der Dampfspannung 



