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Naturwissenschaftliche Rundschau. 



No. 5. 



rung der Elektrisiruiig als bei der der Rotationsrichtiing 

 und das8 sie der Ampere'schen Regel entsprechend 

 erfolgt; dass 2) der Ausschlag der Rotationsgeschwiu- 

 digkeit direct proportional ist. Es konnte sodann mit 

 dem neuen Apparat ferner nachgewiesen werden, dass 

 der Ausschlag am Magnetomeier direct proportional ist 

 der Dichte der elektrischen Ladung, oder wenn die 

 Capacität des Apparates unverändert lileibt, direct pro- 

 portional dem Potential, auf welches die Scheiben ge- 

 laden werden. 



Die letztgefundeuc Pi-o]iortiouiilität zeigte aber eine 

 obere Grenze der Ladung bei 4000 Volt, über welche 

 hinaus die elektromagnetische Wirkung nicht mehr 

 zunahm. Diese Erscheinung war unabhängig von der 

 Rotationsgeschwindigkeit und der Rotationsrichtung; sie 

 trat ebenso ein, wenn die Scheibe versilbert, als wenn 

 sie mit Graphit bestrichen war. Hingegen übten die 

 ruhenden Scheiben keine Wirkung aus, ob sie bis 400 

 oder bis 14000 Volt geladen waren. Die gleiche obere 

 Grenze der Proportionalität zwischen Ablenkung und 

 Ladung (bis 4000 Volt) zeigte sich ar.ch bei der älteren 

 Versuchsanordnung mit einer Scheibe, welche ganz mit 

 Graphit eingerieben war. Verf. sieht unter diesen Um- 

 ständen keine andere Möglichkeit, die Erscheinung zu 

 erklären, „als anzunehmen, dass sich die Scheiben nur 

 bis zu einem bestimmten Potentiale so laden lassen, dass 

 die elektrische Ladung, um sich so auszudrücken, an 

 dem ponderablen Träger derart haftet, dass sie mit ihm 

 sich bewegt, dass aber bei höheren Spannungen ein Theil 

 der Ladung gar nicht mehr mit dem Träger rotirt". 



Durch die ganze Untersuchung war der Beweis 

 bereits sicher erbracht, dass durch elektrische Convection 

 elekti'omagnetische Wirkungen hervorgebracht werden 

 können; mit dem aus zwei rotirenden Scheiben beste- 

 henden Apparat läest eich aber noch ein Versuch an- 

 stellen, der diese Thatsache besonders deutlich erkennen 

 lässt. Zu diesem Zwecke werden beide Scheiben ge- 

 laden und zuerst die Ablenkung bestimmt, welche der 

 Magnet erfährt, wenn nur eine (I) rotirt, ebenso wenn (II) 

 allein rotirt, dann lässt man beide in derselben Richtung 

 und endlich beide gleichzeitig, aber die eine in dieser, 

 die andere in entgegengesetzter Richtung rotiren. Diese 

 Versuche wurden bei verschieden starken Ladungen und 

 bei verschiedener Rotationsge; chwindigkeit mit gleich- 

 sinnigem Erfolge ausgeführt. Ein Beispiel liefern die 

 nachstehenden Zahlen: 

 Scheibe I II I + II I — II 



Ablenkung 35,1 20,1 .56,7 (ber. 55,2) 14,0 (ber. 15,0). 



J. A. F^wing: Ueber die Nachwirkung bei der 

 Magn etisirung von Eisen. (Proceedings ol' the 

 Royal Society, 1889, Vol. XLVI, Nr. '283, p. 269.) 



Wenn man eine Aenderung eintreten lässt in der 

 magnetisirenden Kraft, welche auf weiches Eisen ein- 

 wirkt, so vergeht eine beträchtliche Zeit, bevor die resul- 

 tirende Aenderung des Magnetismus in dem Eisenstück 

 beendet ist. Diese bereits vielfach beobachtete Erscheinung 

 hat Herr P^wiug einer besonderen Untersuchung unter- 

 worfen. Die Wirkung, welche die magnetisirende Spirale 

 unmittelbar hervorrief, wurde hierbei durch Compensa- 

 tion unwirksam gemacht, so dass am Magnetometer nur 

 die Nachwirkung, das nachträgliche „Hineinkriechen" 

 des Magnetismus bei mehrmaligen, in kurzen Intervallen 

 sich folgei.den Ablesungen zur Erscheinung kam. Die 

 Messungen wuiden an Flisendrähten augestellt, welche 

 durch Ausglühen ganz weich gemacht waren. 



Zunächst wurde bei verschiedenen magnetisirenden 

 Ki'äften die Aenderung des Magnetismus beim Schlieesen 



und Oefl'nen des Stromes wie bei Umkehrungen dessellien 

 gemessen. Es dauerte eine Minute und länger, bevor 

 der Magnetismus seine volle Grösse erreicht hatte, bezw. 

 ganz geschwunden war; bei sehr kleinen magnetisirenden 

 Kräften war das Ansteigen des Magnetismus in jeder 

 Zeit nach der Schliessung, Oetfnung oder Umkehrung 

 nahezu proportional der Grösse der vorangegangenen 

 Aenderung der magnetisirenden Kraft. Bei höheren 

 Wertheu der magnetisirenden Kraft aber war diese 

 Proportionalität nicht mehr vorhanden; das Verhältniss 

 des Stromes zur Magnetisirung war nur bei geringen 

 Werthen für den unmittelbaren Eflect dasselbe wie für 

 den Eflect nach 5 und nach 60 See. ; bei stärkeren Strö- 

 men änderte sich dieses Verhältniss. 



Aehnliche Unterschiede zwischen der unmittelbaren 

 und der schliesslichen Zunahme des Magnetismus zeigten 

 sich, wenn die magnetisirende Kraft stufenweise gestei- 

 gert wurde. Wurde ein schwacher Strom angewendet, 

 die Zunahme des Magnetismus während einer Minute 

 beobachtet, dann am Phide der Minute der Strom durch 

 eine geringe Steigerung vermehrt, so war die unmittel- 

 bare Wirkung dieselbe wie beim Beginn. Das Ansteigen 

 des Magnetismus wurde wiederum eine Minute lang 

 beobachtet und dann wieder eine kleine Steigerung der 

 magnetisirenden Kraft angewandt; die Wirkung blieb 

 die gleiche. Später aber bemerkte man, dass auch die 

 unmittelbare Wirkung zunahm. Bei diesen Versuchen 

 zeigte sich ferner, dass die unmittelbare Wirkung einer 

 geringen Steigerung der magnetisirenden Kraft im We- 

 sentlichen dieselbe ist, mag diese Steigerung schnell oder 

 verhältnissmässig allmälig (bis zu etwa einer Seeunde 

 Dauer) erfolgen. 



So klein aber auch immer die Steigerung sein 

 mochte, sie schien stets gefolgt zu sein von einer Nach- 

 wirkung der Magnetisirung. Herr Ewing sagt: „er 

 habe nichts gefunden , was der Grenze vollkommener 

 Elasticität bei der Inanspruchnahme eines festen Körpers 

 entspreche, weder in dem Aufangstheile di'S Magnetisi- 

 ruugsprocesscs noch nach längerer Anwendung einer 

 coustanten magnetisirenden Kraft. Aber die längere 

 Anwendung einer coustanten magnetisirenden Kraft er- 

 zeugt eine Wirkung, welche ein höchst interessantes 

 Analogon bildet zu einer Wirkung längerer Belastung 

 in eiuem gespannten Di-ahtc. Es ist bekannt, dass, wenn 

 eine Last auf einen gespannten Eisendraht wirkt, im 

 Verlaufe der Zeit nicht allein eine gewisse Gn'isse supple- 

 mentärer zäher Ausdehnung entsteht (das Analogon der 

 magnetischen Nachwirkung), sondern auch eine gewisse 

 Härtung des Metalls eintritt, welche sich ofl'enbart, wenn 

 ein weiterer Zusatz zur Belastung gemacht wird. Eine 

 Folge hiervon ist, dass der Draht mit grosser Trägheit 

 der weiteren Belastung folgt, und diese Trägheit ist um 

 so grösser, je länger das vorangegangene Intervall ge- 

 wesen, während dessen die Belastung constant geblieben". 

 Um nun zu prüfen, ob in ähnlicher Weise die längere | 

 Anwendung einer constanten magnetisirenden Kraft eine 

 sogenannte magnetische „Härte" hervorbringen würde, 

 wurden vergleichende Beobachtungen angestellt über 

 das Zeitverhältniss der Aenderung des Magnetismus, 

 wenn eine bestimmte kleine Vermehrung der Kraft an- 

 gewendet wird, nachdem die vorhergegangene Kraft 

 constant gehalten war für eine kurze Zeit und für eine 

 lange Zeit. Das Resultat war, dass der Prucess der 

 magnetischen Nachwirkung viel langsamer ist, wenn die 

 vorangegangthe Kraft eine lange Zeit in Thätigkeit ge- 

 wesen, als wenn sie nur kurze Zeit gewirkt hatte. 



Die beschriebenen Erscheinungen wurden an meh- 

 reren Proben ausgeglühten Eisendrahtes beobachtet, 

 wenn auch mit quantitativen Unterschieden. lu Bezug 



