No. 7. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



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3) Die Neigungen der Kometenbahneu (<) gegen 

 die Ekliptik sind bei 0" und 180" am spärlichsten, 

 dagegen zwischen diesen beiden Extremen am häufig- 

 sten vertreten. Werden die periodischen Kometen, 

 deren Umlaufszeit die des Tuttle'scheu (1-4 .Tahre) 

 nicht übersteigt, ausgeschlossen (die eingeklammerten 

 Zahlen der nachstehenden Tabelle bedeuten die Ko- 

 meten mit längerer Umlaufzeit), so zeigt sich das 

 Minimum in der Nähe von 0" noch deutlicher. 

 «■ Zahl 



0»— 30" . . . 42 (26) 

 30 — 00 ... 51 (47) 

 öO — 90 ... 57 (57) 

 90 — 120 ... 59 (59) 

 120 — 150 ... 65 (65j 

 150 —180 ... 26 (26) 

 Diese Anordnung der Neigungen steht zwar mit 

 dem Satze im Einklang, dass bei zufälliger Verthei- 

 lung der Kometenbahnen die Pole der Bahnebenen 

 auf der Himmelskugel nahezu gleichförmig vertheilt 

 und somit geringe Neigungen seltener als steile 

 Neigungen vorkommen sollen , lässt sich aber auch 

 auf die mehr oder minder günstigen Sichtbarkeits- 

 verhältnisse zurückführen, welche durch verschiedene 

 Bahnneigungen entstehen. 



Da nun jede dieser Eigenthümliclikeiten durch 

 die Sichtbarkeitsumstände erklärt und überhaupt jede 

 auffallende Häufigkeit oder Seltenheit gewisser Werthe 

 der Bahnelemeute als eine scheinbare bezeichnet 

 werden kann , steht man mit der Erfahrung bis jetzt 

 nicht im Widerspruche, wenn man behauptet, dass 

 die wahre Verth eilung der Bahnelemente 

 aller Kohieten eine gleichmässige ist. 



A. Wüllner: Die allmälige Entwickelung des 



Wasserstoff - Spectrums. (Sitzungsberichte der 

 Berliner Akademie der Wissenschaften, 188y, S. 111;!.) 



Als weiteren Beleg zu seiner für die Theorie der 

 Spectra und die Molecularconstitution principiellen 

 Anschauung, dass die verschiedenen Formen der 

 Gasspectra bei Aenderung der das Leuchten der Gase 

 bedingenden Umstände allmälig in einander über- 

 gehen (Rdsch. IV, 509), beschreibt Herr Wüllner die 

 von ihm studirte Umwandlung des Bandenspectrums 

 des Wasserstoffes in das Linienspectrum. Bei steigen- 

 der Temperatur des in der Spectralröhre befindlichen 

 Wasserstoffes tritt zunächst dasBandenspectrum auf, 

 welches stetig an Helligkeit zunimmt; später treten die 

 Wasserstofflinien H «, H ß, H y und H d nach und 

 nach , zuerst kaum sichtbar , dann sehr viel schneller 

 an Helligkeit wachsend als das Bandenspectrum hinzu, 

 bis schliesslich die drei ersten das Bandenspectrum 

 weit überstrahlen. Wie in seinen früheren Versuchen 

 hat Verf. auch in dem vorliegenden zwei Mittel zur 

 Temperaturerhöhung des Gases benutzt, die all- 

 mälige Abnahme des Druckes in der Spectralröhre 

 bei gleichbleibendem Strome und die Steigerung der 

 Stronunteusität bei gleichbleibendem Drucke. Die 

 Wirkung dieser Bedingungen auf die Gestalt des 

 Spectrums war naturgemäss gleichzeitig abhängig 



von der Weite des Spectralrohres ; es bedurfte, um 

 ein bestimmtes Stadium der Entwickelung des Wasser- 

 stoffspectrums zu erzielen, einer weiter getriebenen 

 Verdünnung in weiten Röhren als in engen , und 

 ebenso musste die Stromstärke mehr erhöht werden, 

 wenn der Durchmesser der Spectralröhre grösser 

 war. Als Beispiel für den Verlauf der PJrscheinung 

 soll der Abhandlung zunächst die Beschreibung des 

 Versuches mit Druckverminderung in einem Rohre 

 von 0,5 mm Durchmesser entnommen werden. 



Wurde der Druck auf 2,1 cm reducirt, so begann 

 unter Anwendung bestimmter Entladungen das 

 Wasserstofigas hell genug zu leuchten , dass ein 

 Speotrum beobachtet werden konnte. Man sah das 

 Bandenspectrum schwach im Orange , heller im Grün 

 und ebenfalls schwach im Blau; im Grün Hessen sich 

 drei schwach helle Linien erkennen, von denen die 

 mittelste die hellste zu sein schien; ihre Wellenlängen 

 waren 501, 493 und 486,1 (H /?). Wurde der Druck 

 auf 1,4 cm vermindert, so nahm das Bandenspectrum 

 an Helligkeit zu , mehr aber noch die Linie H ß, 

 welche heller wurde als die umliegenden Theile des 

 Bandenspectrums und als die beiden Linien 501 und 

 493; H« wurde sichtbar, war aber schwächer als die 

 Linien im Orange. Bei 0,93 cm und 0,62 cm Druck 

 hatten die Linien II« und II /i an Helligkeit die Linien 

 des Bandenspectrums schon ganz erheblich überholt; 

 noch mehr bei 0,43 cm, und bei diesem Drucke wurde 

 II y schon als ein schwacher Schein sichtbar. Bei 

 einem Drucke von 0,19 cm waren H« und H/3 dem 

 heller gewordenen Bandenspectrum gegenüber schon 

 als glänzend hell und Hy als helle Linie zu be- 

 zeichnen. Bei 0,08 cm ragte auch II y schon an 

 Helligkeit vor dem ebenfalls prächtig hellen Banden- 

 spectrum hervor, Hd war aber noch nicht sichtbar; 

 dasselbe erschien erst schwach beim Drucke 0,016 cm 

 und wurde erst als Linie erkennbar und messbar 

 (A = 410,2) bei einem Drucke von 0,007 cm. Bei 

 diesem Drucke waren H«, 11^, Hy, besonders die 

 beiden ersteren gegenüber dem ebenfalls prächtig 

 hellen Bandenspectrum glänzend hell. Weitere Ver- 

 dünnungen änderten an diesem Verhältnisse nichts 

 mehr. 



Für die zweite Methode der Temperaturerhöhung, 

 Zunahme der Stromstärke bei gleichbleibendem 

 Drucke , möge gleichfalls ein Versuch als Beispiel 

 hier angeführt werden. Die Aenderung der Strom- 

 stärke des inducirenden Stromes erfolgte in der Weise, 

 dass in den Strom einer Dynamomaschine ein grosser 

 Widerstand mit verschiebbarem Coutact eingeschaltet 

 und der inducirende Strom als Zweig des Dynamo- 

 stromes eingerichtet war; durch Verschiebung der 

 Coutacte konnte man den inducirenden Strom von 

 1,4 bis 12 Amp. variiren. Nahm man das Rohr von 

 0,5 ora Durchmesser und einen Gasdruck von 0,19 cm, 

 so war bei einer Stärke des inducirenden Stromes 

 von 1,4 Amp. nur das schwache Bandenspectrum zu 

 sehen; Verstärkung des Stromes Hess auf dem heller 

 werdenden Bandenspectrum H'^ sich heller abheben ; 

 war der Strom auf 2,3 Amp. gewachsen, so wurde 



