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Naturwissenschaftliche Rundschau. 



No. 45. 



länge als sehr hoch angenommen — eine Annahme, 

 welche offenbar dem Fall des über die Oberfläche 

 tieferen Wassers streichenden Windes entspricht — , 

 so lässt sich ein verbältnissmässig einfacher Ausdruck 

 für die oben angegebene Minimalbedingung aufstellen. 

 In der früheren Abhandlung sind Annäherungs- 

 formeln für die hier in Betracht kommenden Grössen 

 entwickelt worden, von denen hier die folgenden zur 

 Anwendung kommen. Bezeichnet man mit Sj und §2 

 die Dichtigkeit von Luft und Wasser, mit «i und «2 

 die horizontalen Strömungsgeschwindigkeiten, mit w 

 die Windgeschwindigkeit, mit i\ und »'2 zwei wenig 

 von einander verschiedene Zahlen , so gelten die 

 folgenden Gleichungen : 



$2 r-i w 



SiTiW 



Sin + «2 »•2' 



Aus denselben folgt 

 geschwindigkeit von 10 m 



tti = 9,98709 m, 

 «2 = 0,01291m, 

 A = 0,082782 m. 



Wellen von so geringer Länge (A) und Fort- 

 pflanzungsgeschwindigkeit («2) entsprechen bei weit 

 ausgedehnter Wasserfläche keineswegs einem kräf- 

 tigen Winde von der Geschwindigkeit von 10 ra. 

 Die berechneten Wellen sind daher aufzufassen als 

 die ersten Kräuselungen der Oberfläche, wenn die 

 Wirkung des Windes beginnt. 



Bei länger andauerndem Winde giebt derselbe 

 nach und nach einen Theil der Energie seiner unteren 

 Schichten an das Wasser ab. Es entstehen dabei 

 Wellensysteme von vei'schiedener Länge, durch deren 

 Zusammenwirken (wie bei der Entstehung der Com- 

 binationstöne) stationäre Wellen von grösserer Länge 

 und Fortpflanzungsgeschwindigkeit gebildet werden. 

 Dabei kann der Wind solange neue Energie an die 

 Wasserwellen abgeben , als seine Fortpflanzungs- 

 geschwindigkeit diejenige der Wellen übertrifit. 

 Hiernach führt die entwickelte Theorie zu dem 

 Resultat, dass die Wellenlänge in nahem Zusammen- 

 hang mit der Windgeschwindigkeit steht und mit 

 dieser zunimmt. 



Der Verfasser hat hierüber eine Reihe von Beob- 

 achtungen am Cap d'Antibes angestellt. Die Wind- 

 geschwindigkeit wurde mit Hülfe eines kleinen Anemo- 

 meters bestimmt. Ferner wurde die Anzahl der in 

 einer Minute das Ufer treffenden Wellen festgestellt. 

 Dieselbe betrug anfänglich bei massigem Wind 8 bis 

 10, ging in ruhigen Tagen bei stets abnehmender 

 Wellenstärke auf 17 bis 18 hinauf und sank endlich 

 bei zunehmendem Winde von etwa 5,5 wieder .auf 

 11,5 herunter. 



Einer Fortpflanzungsgeschwindigkeit von 10 m 

 würden 9,4 Wellen in der Minute entsprechen. Von 

 dem Winde war demnach eine noch grössere Ge- 

 schwindigkeit zu erwarten, während die Beobachtung 



hierfür stets kleinere Werthe lieferte. Man wird 

 daher annehmen müssen , dass der Uferwind im All- 

 gemeinen erheblich hinter dem Winde zurückstand, 

 der auf der hohen See geherrscht hat. 



A. Ob er heck. 



J. J. TllOlllsoii: Einige Versuche über Fort- 

 pflanzungsgeschwindigkeit elektrischer 

 Störungen, und ihre Anwendung auf die 

 Theorie der geschichteten Entladung 

 durch Gase. (Philosoiihioal Magazine, 1890, Ser. 5, 

 Vol. XXX, S. 129.) 



In einer kürzlich hier referirten Arbeit (Rdsch.V, 

 508) hatte Schuster eine Eutwickeluug seiner 

 Theorie von der elektrischen Entladung durch Gase 

 gegeben und in derselben auch die Erscheinung des 

 geschichteten Lichtes zu deuten gesucht; freilich war 

 diese Deutung noch wenig fundirt und mit aller 

 Reserve gegeben. Herr Thomson theilt die Grund- 

 anschauung Schuster's, dass die Entladung in Gasen 

 eine elektrolytische sei und das Zerfallen der Gas- 

 molecüle in Atome zur Voraussetzung habe (vgl. 

 Rdsch. V, 366). Zu einer wesentlich anderen Theorie 

 des geschichteten Lichtes in den Geissler'schen 

 Röhren ist er aber gelangt im Verfolg von Versuchen 

 über die Fortpflanzungsgeschwindigkeit elektrischer 

 Oscillationen , welche ebenso wie die ans denselben 

 abgeleitete Theorie des geschichteten Lichtes hier 

 näher besprochen werden sollen. 



Nach der Max well' scheu Theorie ist die Fort- 

 pflanzungsgeschwindigkeit eines elektrischen Stosses 

 längs eines Drahtes gleich der Fortpflanzungs- 

 geschwindigkeit des Lichtes in dem den Draht um- 

 gebenden Isolator. Für Luft ist diese Gleichheit der 

 Lichtgeschwindigkeit mit der Fortpflanzungsgeschwin- 

 digkeit eines elektrischen Stosses längs eines Drahtes 

 annähernd bestätigt durch die Messung der elek- 

 trischen Wellen, welche durch einen Vibrator erzeugt 

 werden; man hatte gefunden, dass die Wellenlänge, 

 dividirt durch die Zeit der Schwingung, nahezu gleich 

 war der Lichtgeschwindigkeit (Rdsch. III, 264). Um 

 nun die Max well' sehe Theorie einer genaueren 

 Prüfung zu unterwerfen , und um zu zeigen, dass bei 

 diesen Erscheinungen das umgebende Dielektricum 

 die Hauptrolle spiele, hat Herr Thomson Versuche 

 angestellt über die Fortpflanzungsgeschwindigkeit der 

 Impulse längs Drähten, welche von verschiedenen 

 Isolatoren umgeben waren. 



Er bediente sich hierbei folgender Methode : Ein 

 mit einer Inductionsspirale verbundener elektrischer 

 Vibrator ist mit einem Drahte verbunden, der sich 

 in zwei Bahnen spaltet, deren Enden zu einem Funken- 

 mikrometer führen. Die Schlagweite des Funken- 

 mikrometers ist dann abhängig von der relativen 

 Länge der beiden Zweigdrähte. Sind beide von Luft 

 umgeben , dann ist die Schlagweite am kleinsten, 

 wenn beide gleich lang sind. Das Material und der 

 Querschnitt der Drähte sind hierauf ohne Einwirkung. 

 (Dies ist, wie Herr Thomson erst nachträglich er- 

 fahren, nach genau derselben Methode, bereits vor 



