No. 15. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



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Der zu untersuchende Draht war gut ausgeglüht 

 und hing in einer magnetisirenden Spirale, welche pro 

 Ampere Strom ein magnetisches Feld von 3G,7 Einheiten 

 gab. Das obere Ende des Drahtes war fi.\irt, das untere 

 war an einen Torsionsapparat mit Scala und Zeiger 

 befestigt. Beide Drahtenden waren mit einem ballistischen 

 Spiegelgalvanometer von geringem Widerstand verbun- 

 den. Der temporäre Strom wurde durch den ersten 

 Ausschlag des Galvanometers gemessen, dessen Ablenkung 

 abgelesen wurde, nachdem der Draht plötzlich zwischen 

 zwei äussersten Torsionsgrenzen gedrillt war. Gewöhn- 

 lich nahm der temporäre Strom erst nach einer Reihe 

 von Torsionen nach beiden Seiten von der ursprüng- 

 lichen Nulllage einen detinitiven Werth an. Gelegentlich 

 wurde auch die Einwirkung der Belastung auf diesen 

 Strom beobachtet. 



Ein Nickeldraht von 30 cm Länge und 1 mm Durch- 

 messer wurde bei wachsenden magnetischen Kräften 

 nach beiden Seiten um 60" gedrillt und der hierdurch 

 entstehende temporäre Strom beobachtet. Das mag- 

 netische Feld variirte von bis 110 CG. S. Der Draht 

 blieb entweder unbelastet oder war durch ein Gewicht 

 von 3 oder 6 kg gespannt. Die Versuche ohne Spannung 

 des Drahtes zeigten eine schnelle Zunahme des tempo- 

 rären Stromes bei steigender Magnetisirung, so lange 

 das Feld schwach war; als aber die magnetisirende 

 Kraft grösser wurde, verlangsamte sich die Zunahme 

 sehr, der Strom ging durch ein Maximum und begann 

 schliesslich kleiner zu werden. Die belasteten Drähte 

 gaben eine im Wesentlichen ähnliche Curve für das Ver- 

 hältniss des temporären Stromes zur Stärke des mag- 

 netischen Feldes; doch war das Maximum des Stromes 

 grösser und es trat erst bei stärkerer Magnetisirung auf 

 als im unbelasteten Draht. 



Aehuliche Versuchsreihen mit einem Eisendraht von 

 1,02 mm Dicke und 30 cm Länge ergaben, dass auch im 

 Eisen der temporäre Strom rasch wächst bei zunehmen- 

 der Feldstärke, dass er schnell ein Maxiraum erreicht 

 und dann allmälig abzunehmen beginnt. Belastung des 

 Eisendrahtes (mit 6,4 kg) verminderte den Strom und 

 verschob das Maximum gleichzeitig nach dem stärkeren 

 Magnetfelde hin. Ein wichtiger Unterschied zwischen 

 den temporären Strömen, welche unter den geschilderten 

 Versuchsbedingungen in den beiden Drähten erzeugt 

 wurden, lag in ihrer Richtung. Im Nickeldraht war 

 nämlich die Richtung des Stromes, wenn die Torsion 

 wie eine rechtsgewundene Schraube wirkte, von Süd 

 nach Nord, im Eisendraht aber umgekehrt von Nord 

 nach Süd. Dieses aufJällende verschiedene Verhalten 

 hatte schon Zehnder beobachtet. Die Längsspannung 

 der Drähte brachte übrigens auch darin einen Unter- 

 schied in den beiden Metallen hervor, dass im Eisen die 

 Spannung stets den temporären Strom verminderte, 

 während im Nickel diese Verminderung nur bei schwachen 

 magnetischen Kräften beobachtet wurde ; oberhalb 

 einer bestimmten Grenze entstanden aber im gespannten 

 Nickel stärkere Ströme als im ungespannten. Versuche 

 mit hohen magnetischen Feldern, bis zu 500 C. G. S., er- 

 gaben, dass der temporäre Strom bis zur Unmerklichkeit 

 schwinde, aber sich nicht umkehre. 



Weiter untersuchte Verf. den Einfluss der Grösse 

 der Torsion auf den temporären Strom, und zwar in 

 doppelter Weise ; erstens wurde bei verschiedenen aber 

 constant bleibenden Torsionsgrössen das magnetische 

 Feld variirt, zweitens wurde bei constantem Magnetfelde 

 die Torsion variirt. Das Resultat beim Eisen war , dass 

 im schwachen Felde der temporäre Strom mit wachsen- 

 der Torsion erst rasch wächst, dass er aber nach Ueber- 

 schreiten des Wendepunktes sehr allmälig zunimmt ; der 



Strom erreicht schliesslich ein Maximum und beginnt 

 abzunehmen. Im starken Felde ist der Strom bedeutend 

 schwächer und die Curve weniger steil ; mit steigender 

 Torsion wächst der Strom langsam bis zum Maxiraum. 

 Im Nickel ist der Gang der Erscheinung im Allgemeinen 

 der gleiche; anfangs steigt der Strom schnell mit 

 wachsender Torsion, dann nach dem Wendepunkte sehr 

 langsam ; ein Maximum war selbst beim Torsionswinkel 

 + 100" noch nicht erreicht. 



Die Beziehungen, die man bereits früher zwischen 

 den mechanischen und magnetischen Vorgängen im 

 Eisen und Nickel kannte, und der Einfluss der Torsion 

 und der Spannung auf den Magnetismus, welcher durch 

 G. Wiedemann, William Thomson u. A. erforscht 

 worden, verleihen den hier raitgetheilten Versuchen be- 

 sonderes Interesse; die Fortsetzung derselben, die der 

 Verf. ankündigt, wird dasselbe hoffentlich noch steigern. 



Henri Gautier : Ueber den Zustand des Jod in 

 Lösung. (Comptes rendus, 1890, T. CX., p. 189.) 



Die Lösungen des Jod werden im Allgemeinen iu 

 zwei Klassen getheilt: in die braunen Lösungen (Alkohol, 

 Aether u. s. w.) und die violetten Lösungen (Schwefel- 

 kohlenstoff, Chloroform, Benzol u. s. w.). Bei der Unter- 

 suchung gleich concentrirter Lösungen des Jod iu 

 einer grossen Zahl von Lösungsmitteln bemerkte aber 

 Herr Gautier, dass man sie derart gruppiren kann, 

 dass die Färbung ganz continuirlich von Braun in 

 Violett übergeht. 15 Lösungsmittel gaben folgende 

 Uebergänge der Farben : Violett: Schwefelkohlenstofi', 

 Chlorkohlenstoff, Chloroform. Roth: Benzol, Bichlor- 

 äthylen und Bibromäthylen. Rothbraun: Toluol, 

 Bromäthyl, Xylen , Jodäthyl. Braun: Aethylbenzol, 

 Essigsäure, Schwefeläther, Alkohol, Aceton. 



Die spectroskopische Untersuchung der verschie- 

 denen Ctruppen von Lösungen hat ergeben, dass das 

 Absorptionsspectrum sich wie die Farbe continuirlich 

 ändert. Bei den violetten Lösungen erhält man ein 

 Spectrum, welches dem des Joddampfes nahe kommt, in 

 dem aber der dunkle Streifen nicht im Roth , sondern 

 erst im Gelb beginnt und etwas weiter ins Blau reicht, 

 ' wie beim Joddampf; bei den folgenden Gruppen wird 

 ! die Verschiebung der dunklen Bande nach dem Violett 

 deutlicher, sie reicht bei der zweiten vom Grün bis 

 zum Indigo; bei der dritten von der Mitte des Grün 

 bis zum Violett, und bei der vierten bedeckt sie voll- 

 ständig das Blau und Violett. 



Um nun zu prüfen, ob diese verschiedenen Färbungen 

 nicht von einer allraähgen Aenderung des Molecular- 

 zustandes des gelösten Körpers herrühren (vergl. Wiede- 

 mann, Rdsch. 11,275), bediente sich Verf. der Raoult'- 

 scheu Methode der Gefrierpunktserniedrigung, nachdem 

 er vorher für einige rein dargestellte Lösungsmittel die 

 Gefrierpunkte festgestellt hatte. Gute Resultate wurden 

 erzielt mit den Lösungen des Jod in Benzol und in 

 Methylbenzol , und es konnte aus den Gefrierpunkts- 

 erniedrigungen das Moleculargewicht des Jod in den 

 beiden Lösungen berechnet werden. Diese Werthe stellt 

 Verf. mit den Moleculargewichten von Jodlösungen zu- 

 sammen , welche M. Loeb aus den Aenderungen der 

 Dampfspannung bestimmt hatte (Rdsch. III, 633) ; er er- 

 hält so folgende Reihe: 



Lösungsmittel Moleculargewicht 



Aether 507,2 J4 = 508 



Methylbenzol 484 J3 = 381 



Benzol 341 Ja = 2,54 



Schwefelkohlenstoff . . 303,2 



