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No. 19. 



dieser Punkt erreicht ist, sind die Eisenpartikel nicht 

 magnetisch. Unter dem magnetischen Molecül der 

 Substanz verstehen wir also denjenigen kleinsten 

 Theil, der alle magnetischen Eigenschaften der Masse 

 besitzt. Das magnetische Molecül muss gross genug 

 sein , um den Procentsatz von Mangan zu enthalten. 

 Im Eisen müssen wir also eine Sammlung von 

 Partikeln solcher Grösse haben, dass es für das Man- 

 gan möglich ist, in jedes derselben einzutreten, um 

 ein Element des Magnets zu bilden. Mangan ist, so- 

 weit ich weiss, ein unmagnetisches Element. Kleinere 

 Procentsätze von Mangan reduciren die magnetische 

 Eigenschaft in einem etwas geringeren Grade, wäh- 

 rend die Reduction grösser ist, wenn die Mangan- 

 menge grösser wird. Es schien sehr möglich, dass 

 die nicht magnetische Eigenschaft des Manganstahls 

 von der sehr grossen Coercitiv-Kraft herrührte — 

 dass wir in der That bei allen Versuchen noch in 

 dem Theil der Magnetisirungscurve unterhalb des 

 raschen Steigens wären, und dass, wenn der Stahl 

 grösseren Kräften unterworfen würde, er sogleich 

 zeigen würde, dass er magnetisch ist, wie andere 

 Sorten Stahl. Prof. Ewing jedoch hat Manganstahl 

 sehr grossen Kräften unterworfen, und fand, dass der 

 Magnetismus desselben immer der raagnetisirenden 

 Kraft proportional bleibt. 



Kein einziger Körper ist bekannt, der die Eigen- 

 schaft der Capacität für Magnetismus in einem Grade 

 besitzt, welcher weder sehr gross, noch sehr klein ist, 

 sondern in der Mitte zwischen den beiden Extremen 

 läge. Wir können gleichwohl magnetische und nicht- 

 magnetische Substanzen so mischen, dass sie scheinbar 

 intermediäre Körper bilden. Es ist deshalb inter- 

 essant zu betrachten, was für Eigenschaften solch 

 eine Mischung haben könnte. Es hängt ebensoviel 

 ab von der Art, in der der magnetische Theil in der 

 Masse angeordnet ist, als von seiner wirksamen 

 Menge. Nehmen wir z. B. an , er sei im Ringe 

 tangential angeordnet — in Fäden oder in Platten, 

 welche eine sehr lange Axe in der Richtung der 

 magnetisirenden Kraft haben — so können wir die 

 Magnetisirungscurve der Mischung bestimmen aus 

 der magnetischen Substanz, indem wir ihre Induction 

 für eine gegebene Kraft dividireu in das Verhältniss 

 des ganzen Volumen zu dem Volumen der magne- 

 tischen Substanz. Wenn die Massentheilchen hin- 

 gegen radial angeordnet sind — mit einer sehr kurzen 

 Axe in der Richtung der Kraft und einer langen senk- 

 recht dazu, so können wir in gleicherweise die Magne- 

 tisirungscurve coDstruiren. Sie ist aber niedriger, 

 wenn neun Zehntel des Materials sehr magnetisches 

 Eisen und wenn dieses radial angeordnet ist, als die 

 andere Curve, welche die Verhältnisse darstellt, wenn 

 nur ein Zehntel magnetisch aber tangential ange- 

 ordnet ist. Sie sehen, wie sehr verschieden der Cha- 

 rakter der Curve ist — ein Unterschied , welcher 

 noch reducirt wird durcli den viel geringeren Procent- 

 satz des magnetischen Materials in der Mischung 

 in dem einen wie in dem anderen Falle. Eine 

 Eigenthümlichkeit dieser Anordnung der beiden 



Materialien zu einander ist, dass die resultirende 

 Mischung nicht isotrop ist; d. h. ihre Eigenschaften 

 sind nicht in allen Richtungen dieselben, sondern 

 sie hängen von der Richtung der magnetisirenden 

 Kraft im Material ab. Freilich ist diese An- 

 ordnung keine wahrscheinliche, aber sie ist lehr- 

 reich, indem sie zeigt, dass der Charakter des Resul- 

 tats von dem Bau des Materials abhängt. Lassen 

 Sie uns jedoch die einfachste isotrope Anordnung 

 betrachten ; lassen Sie uns annehmen, dass ein Mate- 

 rial die Form von Kugeln hat und in einer Matrix des 

 anderen gebettet ist: wenn die Kugeln willkürlich 

 gelagert sind, so ist dies offenbar eine isotrope An- 

 ordnung. Das Resultat ist nun sehr verschieden , je 

 nachdem die Matrix oder die Kngeln aus dem magne- 

 tischen Material bestehen. Nehmen wir an, dass das 

 Volumen der Kugeln die Hälfte des Gesammtvolumens 

 beträgt. Wenn die Kugeln aus Eisen sind, ist die In- 

 duction nahezu vier Mal so gross als die Kraft für 

 alle Werthe derselben. Wenn die Matrix hingegen 

 Eisen ist, ist die Induction nahezu zwei Fünftel von 

 der Induction, welche man erhält, wenn das Material 

 nur Eisen ist. 



Indem wir von den Eigenschaften der Körpur 

 sprechen, welche wie Mauganstahl wenig magnetisch 

 sind, möchte es gut sein, vorsichtig zu sein. Nur 

 wenig Lehrreiches kann aus der Untersuchung mit 

 Feilspähuen oder dergleichen gelernt werden bei 

 Magneten, da sie einen nur geringen Unterschied 

 zeigen zwischen Körpern, welche wenig, und solchen, 

 welche stark magnetisch sind. Nehmen wir an, die 

 Feilspähne seien Kugeln; in der folgenden Tabelle 

 sind in Ausdrücken vou ft vergleichende Werthe der 

 Kräfte gegeben, welche sie zeigen würden, wenn sie 

 in ein magnetisches Feld von gegebenem Werthe ge- 

 bracht würden, indem fi, seine gewöhnliche Bedeutung 

 hat — d. h. es ist das Verhältniss des Ausschlages 

 am Galvanometer, wenn mit einem aus dem Material 

 der Feilspähne gemachten Ring experimentirt wird, 

 zu dem Ausschlag, wenn der Ring aus völlig nicht- 

 magnetischem Material besteht: 



/it Anziehung 



1 Uumaguetischer Körper. 



1,47 0,18 Mauganstahl mit 12 Proc. 



3,G 1,2 Manganslahl mit 9 Proc. 



5 1,5 



10 2,1 



100 2,8 



1000 2,98. 



Körper also, bei denen fi = 3,(5 ist, gehören be- 

 stimmt zur nichtmagnetischen Klasse; aber die Prü- 

 fung mit dem Magnet würde sie sehr merklich vom 

 Manganstahl mit 12 Proc. Mangan uuterscheideu. 

 Der Unterschied der Anziehung zwischen ft = 3,0 

 und ft = 1000 ist jedoch verhältnissmässig klein; 

 während unter den Versuchsbedingungen ft noch viel 

 grösser als 1000 ist für die meisten Körper, deren 

 Hauptbestandtheil Eisen ist. 



Die Wirkung der Spannung auf die magnetischen 

 Eigenschaften von Eisen und Nickel hat Sir W^. Thom- 

 son studirt. Eine interessante Thatsache von allge- 



