No. 23. 



Naturwissenscbaftliche Rundschau. 



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mit dem in Müller-Pouillet's „Physik" zum gleichen 

 Zwecke angegebenen Aehnlichkeit gehabt zu haben 

 scheint. Indem er also die Verhältuisse nicht einfach 

 bloss so hinnahm, wie sie die Natur ihm darbot, sondern 

 im Gegentheil letzterer gewisse, wenn auch sehr ein- 

 fache Bedingungen auferlegte, hat er unseres Dafür- 

 haltens nicht bloss beobachtet, sondern thatsächlich expe- 

 rinientirt, wie dies auch von A. v. Humboldt (im 

 zweiten Baude des „Kosmos") behauptet wird. Auch 

 Heron und Vitruvius rechnen wir unbedenklich den 

 eigentlichen Experimentatoren zu. S. Günther. 



Aether bei 30» = 9 X 10, 



Carl 



Barus: Ueber die Aenderung der Grössen- 

 ordnuugbeimUebergang von der absoluten 

 Zähigkeit der flüssigen zu der der festen 

 Körper. (l'liiloso|iliic.il Magazine, 1890, Ser. 5, Vol. XXIX, 

 p. 337.) 



Der Unterschied zwischen der Zähigkeit fester und 

 flüssiger Substanzen ist bisher noch niemals quantitativ 

 bestimmt worden; zweifellos, weil die Messung dieser 

 Constanten wohl bei Gasen und Flüssigkeiten mit grüsster 

 Leichtigkeit ausführbar und mit grösster Schärfe aus- 

 geführt ist, während für feste Körper nur relative Werthe 

 gefunden werden konnten. Herr Barus hat nun zwei 

 Methoden vorgeschlagen, um das Verhalten der Zähig- 

 keit in festen und in flüssigen Körpern zu einander in 

 Beziehung zu bringen. Die erste Methode besteht darin, 

 dass zwei mit einander fest verbundene Drähte oder 

 Stäbe nach entgegengesetzten Richtungen gedrillt werden ; 

 aus den Verschiebungen der Berührungsflächen lassen 

 sich die relativen Viscositäten bestimmen, und wenn der 

 eine Stab eine sehr zähe Flüssigkeit ist, deren Viscosität 

 durch die Transpirationsmethode nach Art der übrigen 

 Flüssigkeiten gemessen werden kann, so kann auch die 

 Viscosität des festen Stabes absolut ausgedrückt werden. 

 Die zweite Methode war eine directe. 



In Betreff der ersten Methode fehlten bisher Messungen 

 für solche zähe Flüssigkeiten, wie sie hier erforderlich 

 waren. Herr Barus führte daher solche aus mit einem 

 aus Harz und Schellack präparirten Leim (marin glue). 

 Derselbe wurde durch eine senkrecht stehende Capillar- 

 röhre, welche oben eine Erweiterung zur Aufuahme des 

 Vorraths hatte und mit ihrem unteren Ende in einer 

 luftleer gemachten Kugel sich befand, von dem atmo- 

 sphärischen Druck hindurchgepresst; nach 7 Monaten 

 war der untere Meniskus so weit fortgerückt , dass eine 

 Bestimmung der absoluten Viscosität ausführbar war. 

 Aus dem Leim und einem Stahlstab wurde dann ein 

 Stab zusammengesetzt, mit dem der Versuch nach der 

 ersten Methode angestellt werden und die für den Leim 

 mittelst der Transpiration gefundene Viscosität auf die 

 des Stahls übertragen werden konnte. 



Die oben erwähnte zweite, directe Methode zur 

 Messung der Viscosität bestand darin , dass ein Draht 

 des zu untersuchenden Materials zwischen zwei Klammern 

 ohne Torsion ausgespannt war und in der Mitte zwi- 

 schen zwei Plättchen gehalten wurde, über welche der 

 Balken eiuer Wage gelegt war. Nach einer Torsion des 

 Drahtes um 90" und Aequilibrirurg derselben mittelst 

 Gewichte wurde der Rückgang zur Nullstellung mit dem 

 Zeitmesser verfolgt. 



Die Resultate, welche aus diesen Messungen sich 

 ergaben, sind vou Herrn Barus mit den aus älteren 

 Experimenten ermittelten Werthen zusammengestellt. 

 Hier sollen diese Zahlen wiedergegeben werden, da sie 

 die Aenderung dieser Constanten der Grössenordnuug 

 nach recht zur Anschauung bringen. Die Viscosität 

 beträgt in c/gs ausgedrückt für Gase und Dämpfe: 



Aether = 6,8 X lo"' H^ = 8,7 X lO, Luft = 1,75 



— 4 



X 10. Für Flüssigkeiten : 



Aether bei 10" = 1,9 X lÖ, Wasser bei 7» = 3 X 10," 



Wasser bei 20» =1 X 10^ Glycerin 5. — Für zähe 



Flüssigkeiten: Leim = 2 x 10. -^ Für feste 



• -n 



Körner- Paraffin := 2 X 10, harter Stahl, Glas u. s. w. 



17 17 18 



= 10 bis 6 V 10, weicher Stahl (5 ^■' 10. 



Diese Zahlen sind zwar nicht frei von willkürlichen 

 Annahmen und werden erst mehr Sicherheit erlangen, 

 wenn mehr Substanzen untersucht sein werden, aber 

 sie zeigen die überraschend grosse Schwankung der 

 Viscosität von 10 bis 10, eine Aenderung, Von der man 

 sich kaum eine zureichende Vorstellung bilden kann. 



A. Cornu: Ueber den „Hof der dicken Platten" 

 oder den „photographischen Hof" und die 

 Mittel, ihn zu beseitigen. (Comptes rendus, 1890, 

 T. CX, p. 551.) 

 Wenn man von einem sehr hellen, leuchteuden 

 Punkt ein photographisches Bild herstellt in einer 

 emptiudlicheu Schicht, die auf einer Glasplatte befestigt 

 ist, so beobachtet man in der Regel um dieses Bild 

 einen mehr oder weniger intensiven Lichtkreis, der sehr 

 lebhaft an die unter dem Namen „Hof" bekannte meteo- 

 roloi^ische Erscheinung erinnert; man hat daher dieses 

 secundäre Bild den „photographischen Hof" genannt. 

 Derselbe ist sehr störend, denn er tritt nicht allein um 

 einzelne helle Lichtpunkte, sondern auf Bildern mit 

 einzelnen besonders lebhaften Partien auch um diese auf. 

 Mau hat sich vielfach bemüht, denselben zu beseitigen, 

 aber bisher ohne rechten Erfolg. Da nun die Photo- 

 graphie in jüngster Zeit, besonders in der Astronomie, 

 eine so hervorragende Bedeutung erlangt hat, uud gerade 

 hier einzelne Lichtpunkte photographirt werden müssen, 

 hat Herr Cornu die Bedingungen aufgesucht, unter 

 denen dieser Hof entsteht, um auf diesem Wege zu dem 

 Mittel zu gelangen, ihn zu vermeiden. 



Zunächst suchte er die Erscheinung ohne Photo- 

 graphie sichtbar zu machen. Dies gelingt, wenn man 

 auf eine Glasplatte in innige Berührung mit ihr eine 

 dünne, diffundirende Schicht bringt und auf diese ein 

 schmales Bündel intensiven Lichtes fallen lässt. Man 

 erblickt dann um das Bild des Bündels den Hof als 

 Lichtkreis mit scharfem Innen- und verschwommenem 

 Aussenrande. Als ditlundirende Schicht kann man 

 photographisohe Gelatine oder eine trockene CoUodium- 

 schicht oder emaillirtes Glas anwenden; am besten er- 

 reicht man sein Ziel, wenn man auf der Platte mit einem 

 Pinsel Bleiweiss, das in dickem Gummiwasser vertheilt 

 ist, ausbreitet. 



Man bemerkt an dem Phänomen Folgendes: 1) Die 

 Entstehung des Hofes ist uualihängig von der optischen 

 Anordnung, mittelst welcher man die difl'undirende 

 Schicht belichtet: ob man eine einfache Linse, ein zu- 

 sammengesetztes Objectiv, einen Hohlspiegel, ein von 

 einem Loche durchbohrtes Kartenblatt u. s. w. benutzt, 

 stets gelingt die Erscheinung, wenn der Lichtpunkt sehr 

 intensiv ist. 2) Die kreisförmige Gestalt und der Durch- 

 messer des Hofes sind bei gegebener difl'undirender 

 Schicht unabhängig von der schrägen Stellung der 

 Platte zur Axe des Lichtbüudels; die zerstreuende 

 Schicht kann beliebig zur Lichtquelle hin und von ihr 

 abgewendet werden; man beobachtet die Erscheiuung 

 gleichzeitig auf beiden Seiten der Schicht. 3) Der 

 Durchmesser des Hofes ist proportional zur Dicke der 

 Glasplatte; er ist etwas kleiner als das Vierfache der 

 Dicke dieser Platte. (Aus diesem Grunde nennt Herr 

 Cornu das Phänomen den „Hof dicker Platten".) 4) Im 

 Gegensatz zum Sonueuhof, bei welchem der innere Rand 



