No. 38. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



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Vorstellung zu gewinnen durch Messung ihres Licht- 

 reflexiousvermiigens (ihrer Albedo) und Vergleichung 

 desselben mit dem einer Reihe irdischer Stoffe. Herr 

 Landerer hat für den gleichen Zweck einen anderen 

 Weg eingeschlagen; er bestimmte den Polarisations- 

 winkel verschiedener Gesteine und verglich mit demselben 

 den von ihm schon früher gemessenen Polarisations- 

 winkel der verschiedenen Stellen der Mondoberfläche. 



Für diese Messungen niusste man eine ebene, polirte 

 Fläche des Gesteins herstellen, und da dieses keine homo- 

 gene Substanz, sondern aus verschiedenen Mineralien zu- 

 sammengesetzt ist, klebte man es horizontal auf die Platte 

 einer kleinen Winde und drehte diese so schnell, dass 

 man von den makroskopisch sichtbaren Bestaiidtheilen 

 nur einen Ges.ammteindruck empfing, wenn man einen 

 von der Mitte entternten Punkt mit dem analysirenden 

 Fernrohr fixirte. Es stellte sich dabei heraus, dass die 

 relativen Werthe der Polarisationswinkel von verschie- 

 denen Fundorten stammender Stücke eines Gesteins ziem- 

 lich gut übereinstimmten; so z.B. gaben die Basalte von 

 Cantal, Olot und Almeria bezw. 31" 43', 31" 42', 31" 47'. 

 Ausser von einer Reihe Gesteinen ist der Polarisations- 

 winkel auch von natüilichem , nicht schmelzendem Eise 

 gemessen worden, weil nach einer bekannten Hypothese 

 die Mondoberfläche auch aus Eis bestehen sollte. Die 

 Genauigkeit der Messungen ist übrigens um so grösser, 

 je kleiner und spärlicher die makroskopischen Elemente 

 des Gesteins siud, und je stärker der Bruchtheil des 

 polarisirten Lichtes, oder je dunkler das Gestein ist; 

 die Fehler des relativeu Mittels beim Vitropliyr und Ba- 

 salt sind daher kleiner als die bei den Gesteinen der 

 Granitgruppe; im Ganzen übersteigt der mittlere Fehler 

 nicht 5', ganz so wie bei den Messungen , welche Verf. 

 am Monde ausgeführt hat. 



Von den gewonnenen Zahlenwerthen sollen hier nur 

 einige hervorgehoben werden. Der Polarisationswinkel 

 betrug beim Ophit 30» 51', Syenit 31" 34', Basalt 31" 43', 

 Serpentin 32" 10', Trachyt 32" 16', Granit 32» 20', Diabas 

 32" 47', Porphyr 32» 52', Vitrophyr 33" 18', Ubsidian 33" 

 46', Eis 37» 20'. 



Unter diesen verschiedenen Stollen hat nur der 

 Vitrophyr einen Polarisationswinkel, der demjenigen der 

 dunklen Theile des Mondes gleiohwerthig ibt. Das Ge- 

 stein stammt aus der Rhodope- Kette, ist von schwarzer 

 Farbe und enthält grobe Krystalle von Sanidin, Magnetit 

 und Hornblende in einer fluidalen nicht perlitischen 

 Paste. Es sei ferner erwähnt, dass auch das Aussehen 

 dieses Gesteins mit dem der Mondmeere übereinstimmt. 

 HerrLanderer glaubt aus seinen Befunden eine Wahr, 

 scheinlichkeit dafür ableiten zu dürlen , dass die dunkle 

 Masse des Mondes ein Vitrophyr oder ein ähnliches 

 vulkanisches Gestein sei. 



Adolf Heydweiller: Ueber den Durchgang der 

 Elektricität durch Gase. Ueber das Ent- 

 ladungspoteutialgefälle. (Annaleu der Physik, 

 1890, N. F., BJ. XL, S. 464.) 



Bekanntlich ist durch Sir William Thomson 

 zuerst nachgewiesen und durch Andere später bestätigt 

 worden, dass der zur Erzeugung eines elektrischen 

 Funkens in einem Gase erforderliche l'otentialunler- 

 schied bei sehr nahe ebenen Elektroden nicht der 

 Schlagweite jiroportional ist, sondern langsamer wächst 

 als diese. Maxwell hat diese Thatsache auf zwei Arten 

 zu erklären gesucht, von denen die eine durch spätere 

 Versuche nicht bestätigt wurde; die andere, bei welcher 

 angenommen wird, dass die Luft an den Oberflächen der 



Elektroden sich verdichtet, und diese Atmosphären 

 den gefundenen Gang der Potentialdift'erenz verursachen, 

 wird von Herrn Heydweiller au der Hand des reich- 

 lich vorliegenden Beobachtuugsmaterials einer Discus- 

 sion unterzogen. Das Resultat dieser Discussion war 

 folgendes : 



Es ist möglich, den eigenthümlichen Gang des Ent- 

 ladungspotentials beim Durchgang der Elektricität durch 

 Luft zwischen ebenen Elektroden durch adsorbirte Atmo- 

 sphären auf den Elektroden zu erklären, jedoch müssen 

 dieselben eine Grösse haben, die bei weitem Alles über- 

 triift, was bisher von coudeusirten übcrflächenschichten 

 experimentell nachgewiesen worden. (Aus den um- 

 fassenden Versuchen von Baille im Jahre 1882 be- 

 rechnet Verf. für die Dicken {(1) der absorbirten Schichten 

 in Millimetern nachstehende mittlere Dichten (7>) in Atmo- 

 sphären: für d bis 0,0075 D = 9,2; für d 0,0075 bis 

 0,0125 ü = 4,4; iür d 0,0125 bis 0,0250 D = 2,3; für 

 d 0,025 bis 0,050 D = 1,3 und für d 0,05 bis 0,10 

 L) ^= 1,3.) Ferner müssteu die Atmosphären mit 

 wachsender Krümmung der Elektroden abnehmen. 



Lässt man diese Erklärung zu, so ergiebt sich ferner, 

 dass das mittlere Entladungsgefälle , d. h. das arith- 

 metische Mittel aus den Entladungsgefällen, an den 

 beiden Elektroden im nicht homogenen , wie im homo- 

 genen elektrischen Felde unabhängig ist von der Schlag- 

 weite. 



Fasst man das mittlere Entladungsgefälle als den 

 Greuzwerth auf, dem es sich bei wachsendem Abstände 

 der Elektroden asymptotisch nähert, so gilt, unabhängig 

 von der gemachten Voi'aussetzung: Das mittlere Ent- 

 ladungsgefälle wächst mit zunehmender Krümmung der 

 Elektroden. Durch das mittlere Entladungsgefälle ist 

 die Maximalladung einer frei in der Luft befindlichen 

 Kugel bestimmt. 



Ad. Franke: Schwingungsweite einer Telephon- 

 membrau. (Elektrotechüische Zuitschr., 1890, Jalir^'. XI, 

 S. 288.) 



Die Amplitude einer Telephonmembran beim schwa- 

 chen Tönen wurde im Telegrapheu-Ingenierbüreau des 

 Reichspostamtes in folgender Weise bestimmt: In der 

 Mitte einer frei gelegten Telephouplatte wurde ein Deck- 

 gläscheu befestigt, und über demselben eine geschlitlene 

 Glasplatte, parallel zu dem Gläschen und einige Zehntel- 

 millimeter entfernt, geschraubt. Liess man unter 45» 

 Natriumlicht schräg einfallen, so entstanden Interferenz- 

 streifen, welche sich verschoben, sowie der Abstand 

 zwischen den beiden spiegelnden Flächen verändert 

 wurde. Schwingt nun die Telephonmerabran, so ver- 

 schieben sich die Streifen hin und her und verschwinden; 

 dies geschieht bereits, wenn die Mitte der Membran 

 eine Schwingungsbewegung ausführt, deren Amplitude 

 einem Viertel der Wellerdänge des Natriumlichtes gleicht; 

 die Amplitude ist dann = 52.10— 6mm. Durch Ein- 

 schalten von Widerständen in den Telephonkreis konnten 

 die Wechselströme so geschwächt werden , dass die 

 Schwingungen der Membran die Interferenzstreifen noch 

 eben sichtbar sein und bei geringer Zunahme des 

 Widerstandes verschwinden Hessen. Ein zweites in den 

 Kreis geschaltetes Telephon gestattete die Hörbarkeit 

 der Töne zu prüfen. Bei den schwächsten noch hör- 

 baren Tönen war die Schwingungsamplitude unter der 

 Annahme, dass diese den Stromstärken proportional 

 sind, kleiner als == 12 x 10—6 mm. 





