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NaturwiBsenschai't Hohe Rundschau. 



No. 43. 



auf der nördlichen, wie auf der südlichen Erdhalbkugel 

 eigenthümliche Wolkengeljilde beobachtet worden, deren 

 grosse Helligkeit darauf hinwies, dass sie sich in sehr 

 grosseuHöhen über der Erdoberfläche befinden (Rdsoh. IL 

 458; III, 101; IV, 207, 2-18, 648). Räthselhaft war, dass 

 die „leuchtenden" Wolken nur in denjenigen Theilen 

 der Erdoberfläche erblickt wurden, welche gerade Sommer 

 hatten , als sammelten sich die das Sonnenlicht reflec- 

 tireuden Theilchen gerade in dieser Jahreszeit in 

 grösserer Menge oder Dichte an. Auch die mehrjährige 

 Dauer des Phänomens, das anhaltende Schweben jener 

 Stofftheilchen in den äusserst dünnen Atmosphären- 

 sehichten, welche die Höhen der Cirrus- Wolken an 

 Abstand von der Erdoberfläche weit übertreffen, war ein 

 interessantes Problem , dessen Lösung durch Höhen- 

 messungen angestrebt werden konnte. 



Die ersten noch ziemlich ungenauen Höhenmessungen 

 des Herrn Jesse in den Jahren 1885 und 188G führten 

 zu der Erkenntniss, dass die Wolken in directem Sonnen- 

 lichte leuchten und einen Abstand von der Erdoberfläche 

 im Betrage von 50 bis GO km hatten. Eine im Jahre 

 1887 ausgeführte photograiDhische Aufnahme der Wolken 

 von zwei verschiedenen, 30km von einander entfernten 

 Stationen aus hatte eine Höhe von 75 km ergeben. Die im 

 Jahre 1839 an drei Stationen: Steglitz, Nauen und Rathe- 

 now , unter des Vei'f. Leitung ausgeführten photogra- 

 phischen Aufnahmen der Wolken, über welche in vor- 

 liegender Mittheilung ausführlich berichtet wird, haben 

 mit grosser Sicherheit eine Höhe der Wolken von rund 

 83 km ergeben. Man darf freilich hieraus nicht den 

 Schluss ziehen, dass der Abstand der leuchtenden AVolken 

 von der Erdoberfläche in den letzten fünf Jahren zuge- 

 nommen, denn die Genauigkeit der Messungen ist keine 

 vergleichbare; aber sicher kann man wohl schliessen, 

 dass die lichtreflectirenden Stofftheilchen nicht wieder 

 gesunken sind, sondern noch immer in jenen beträcht- 

 lichen Höhen schwebend gehalten werden. 



Ein für das Verständniss der Erscheinung nicht un- 

 wichtiges Factum haben nicht allein die vorjährigen, 

 anhaltenden nächtlichen Beobachtungen, sondern auch 

 die in grösserem Maassstabe ausgeführten diesjähi-igen, 

 deren Ergebnisse noch der Messung und Berechnung 

 harren, ergeben, nämlich, dass fast ausnahmslos die 

 Helligkeit dieser Gebilde allnächtlich eine bedeutende 

 Zunahme nach den Morgenstunden hin erfahren hat. 



Herr Jesse schildert nun, unter Beifügung zweier 

 gleichzeitig aufgenommener photographischen Bilder vom 

 2. Juli, 13 h 44 m s in Steglitz und in Nauen, die 

 Messungen der gewonnenen sechs gleichzeitigen photo- 

 graphisohen Aufnahmen und giebt in einer Tabelle die 

 Mittelwerthe der Höhen aus 108 Messungen von ver- 

 schiedenen Punkten der Wolken auf den correspondiren- 

 den Photographien; im Ganzen führen sie zu einem 

 Durchschnittswerthe von 82,8 km, von welchem die Höhen 

 der einzelnen Punkte um 2 bis 5 km abweichen. Die 

 Ursachen dieser Abweichungen sind zum Theil durch 

 die Schwierigkeiten der Messungen bedingt, zum Theil 

 durch die Dicke der Wolke , obgleich diese , wie Herr 

 Jesse nachweist, keinesfalls mehr als einige Kilometer 

 betragen kann, theils aber durch Bewegungen innerhalb 

 der Wolke, welche sehr verschiedene Geschwindigkeiten 

 erkennen Hessen. 



Herr Jesse hat an seinem Beobachtungsmateriale 

 Messungen über die Bewegungen der Wolken angestellt 

 und hierfür, wegen der leicht eintretenden Coufigurations- 

 änderungen, Aufnahmen mit kurzen Intervallen gewählt. 

 Er fand in den freilich noch spärlichen (drei) Messungen 

 dieser Art die Werthe 308 m pro Secunde in der Rich- 

 tung nach SSW, von 121m nach WSW und von 57m 



nach NE. Trotzdem diese Zahlen noch wenig Sicher- 

 heit besitzen, diese wird erst durcli ein grösseres Beob- 

 achtungsmaterial erzielt werden, zeigen sie doch, wie 

 viel grösser die Luftbewegungen in jenen hohen Luft- 

 schichten sind, als die uns an der Oberfläche bekannten. 



W. N. Shaw: lieber ein pneumatisches Analogen 

 der Wheatstone'schen Brücke. (Proceedings of 

 the Royal Society, 1890, Vol. XLVIl, Nv. 291, p. 462.) 



Wenn eine Flüssigkeit stetig durch eine Oeffnung 

 in einer dünnen Platte fliesst, dann ist das Verhältniss 

 zwischen der Geschwindigkeit des Fliessens V (gemessen 

 in Volumen-Einheiten der Flüssigkeit pro Secunde) zur 

 Bewegungsursache H (der pro Masseneinheit dieser 

 Flüssigkeit beim Durchgang geleisteten Arbeit) ausdrück- 

 bar durch die Gleichung H z= SV'^, wo li eine von der 

 Grösse und Gestalt der Oeffnung abhängige Constante 

 ist. Bewegt sich die incompressible Flüssigkeit durch 

 ein weites Gefäss B^ mit zwei Oefl'nungen, «i und «j, so 

 wird V an beiden gleich sein, während H^ und i/j von 

 ijj und ^2 abhängen wird. H^ und H^ sind die Theile 

 der gesammten Bewegungsursache H, die wir uns in 

 einem zweiten geschlossenen Gefässe als constante Druck- 

 verminderung denken wollen, wenn dieses Gefäss A 

 mit dem ersten B^ durch die Oeffnung rtj commu- 

 nicirt. Denken wir uns einen dritten geschlossenen Raum 

 B2, der gleichfalls zwei Oefl'nungen «3 und «4 hat , von 

 denen a^ mit dem Räume A communicirt, während % 

 in denselben Flüssigkeitsvorrath mündet, aus dem die 

 Flüssigkeit in n, fliesst, dann haben wir eine zweite 

 Geschwindigkeit F^ und die Gleichungen H^ := jR^ V'^; 

 Ht = Bi F'2 und H3 + H^ = t). 



Diese Anordnung für das Fliessen einer Flüssigkeit 

 ist analog der Anordnung in der Wheatstone'schen 

 Brücke für das Fliessen der Elektricität, wenn der Gal- 

 vanometerkreis ofl'en ist. Die Bewegungsursache ent- 

 spricht der elektromotorischen Kraft der Batterie, V^ 

 und V'^ entsprechen den elektrischen Strömen in den 

 beiden Aesten; i?i, B2, JR3, i?^ den vier elektrischen 

 Widerständen; die Räiime A, B^ und Uj entsprechen 

 den Verbindungsstücken der Brückeuzweige und die 

 Theilkräfte H-^, ll^, H^, i/4 den elektromotorischen Kräften 

 zwischen den Enden der vier verschiedenen Drähte. 

 Schliesst man den Galvanometerkreis der Brücke, so 

 entspricht dies dem OefTnen eines Communicationsrohres 

 zwischen B^ und B2; die Bedingung, welche der Strom- 

 losigkeit im Galvanometer entspricht, wird auch die 

 Bedingung sein, unter welcher keine Flüssigkeit durch 

 die Röhre fliesst, und das Galvanometer selbst muss er- 

 setzt werden durch einen Apparat, welcher das Fliessen 

 der Flüssigkeit angiebt. Die Bedingung der Stromlosig- 

 keit in der „Galvanometer"-Röhre ist, dass keine Be- 

 wegungsursache zwischen seinen Enden existirt; dies tritt 

 ein, wenn i/j = H^ oder H2 = H^ ist. Hieraus folgt, 

 dass diese Bedingung von der Grösse von % vollkommen 

 unabhängig ist, und nur abhängt von den Constanten der 

 vier Oefl'nungen; man hat also die gewöhnliche Beziehung 

 der Wheatstone'schen Brücke: i^jZ-Ra = E^/R^; und 

 wenn der Contractionscoefficient von der Gestalt der Oeff- 

 nung unabhängig ist, dann erhält man die Bedingung der 

 Stromlosigkeit durch die „Galvanometer"-Röhre: («i/nj 



= «s/«4- 



Herr Shaw hat nun - dieses Analogen der Wheat- 

 stone'schen Brücke praktisch ausgeführt. Zwei Kasten, 

 Bi und JSj, hatten je zwei Oetfnungen «i, «j und a^, a^. 

 eil und «3 waren nach aussen geöß'net, «2 und a^ stellten 

 die Verbindung mit dem dritten Kasten A her; in letz- 

 terem wurde durch eine constante Gasflamme vor einem 

 Spalt die gleichmässige Depression erhalten, welche 



