Nr. 13. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



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Ist zufällig Strom da, so genügt ein leichter Schlag gegen 

 die Röhre oder ihren Halter, um die Leitungsfähigkeit der 

 Sätile von Kupferspänen aufzuheben und dann geht kein 

 Strom durch; ein zweiter Schlag kann die Leitfähigkeit 

 wieder herstellen u. s. f. Besonders interessant ist die 

 Thutsache, dass, wenn eine solche Säule im nichtleitenden 

 Zustande sich befindet, das Ueberspringeu eines elek- 

 trischen Funkens zwischen zwei Elektroden in der Nahe 

 der Röhre ausreicht, um die Säule zum Leiter zu machen 

 (Rdsch. VII, 619). Diese von Branly gefundenen Er- 

 scheinungen sind vielfach wiederholt und bestätigt 

 worden, unter anderen auch von Herrn Minchin, der 

 dabei die Erfahrung machte, dass sehr feine Metallspäne 

 (er hatte mit Kupfer, Zinn, Zink, VVismuth, Antimon u. a. 

 experimentirt), also Pulver, sehr schwer diese Resultate 

 liefern, Pulver erwiesen sich als Isolatoren und mussten 

 stark zusammengepresst werden, um leitend zu werden; 

 dann war es aber schwer, ihre Leitungsfähigkeit durch 

 mechanische Eingriffe zu verändern. Andererseits er- 

 wiesen sich sehr grobe Metallfeilspäne unter allen Um- 

 ständen als Leiter, so dass für obige Versuche die Feil- 

 späne weder sehr fein noch sehr grob sein dürfen. 



Nachstehende Modifikation des Experimentes sollte 

 über die Wirkung der vom Funken ausgehenden elektro- 

 magnetischen Strahlung mehr Aufschluss geben. Aus 

 Gelatine oder Collodium wurden auf Glasscheiben Häute 

 hergestellt, in welche feines Metallpulver eingebettet 

 war, so dass sie noch einen Grad von Beweglichkeit be- 

 hielten, und doch fast in mathematischer Berührung mit 

 einander standen. Eine Batterie von zwei Zellen und 

 ein Galvanometer wurden mit der Metallpulver enthalten- 

 den Haut derart verbunden , dass der eine Zuleitungs- 

 draht am Rande festgeschraubt war (P), der andere in 

 ein starres Platinstück endete, das mit einem runden 

 Knopfe die Haut an einem beliebigen Punkte {( { >) be- 

 rührte. 



Schloss man den Kreis, so ging kein Strom durch, 

 selbst wenn Q von dem festen Punkte P nur 0,5 mm 

 entfernt war und der Funke einer Inductionsspirale, 

 einige Fuss entfernt, übersprang; wenn man aber einen 

 der Zuleitungsdrähte mit einem elektrisirten Körper 

 berührte, so war der Widerstand der Haut überwunden, 

 und das Galvanometer zeigte einen starken Strom au. 

 Vermehrte man allmälig den Abstand zwischen P und 

 Q und berührte man jedesmal, wenn Q von P entfernt 

 wurde, einen Zuleitungsdraht mit dem elektrisirten 

 Körper , so konnte schliesslich die ganze Haut zum 

 Leiter gemacht werden. 



Charakteristisch für diesen Zustand war Folgendes: 

 Wenn, während die Haut leitend war, der Strom unter- 

 brochen wurde durch Aufheben der Berührung bei Q, 

 dann war die Haut, auch wenn der Contact fast augen- 

 blicklich an derselben Stelle wieder hergestellt wurde, 

 nicht mehr leitend; hingegen' blieb sie leitend, wenn 

 die Unterbrechung des Kreises an einer anderen Stelle 

 erfolgt war. Auch wenn die Unterbrechung hier längere 

 Zeit gedauert hatte, war die Haut bei Schliessung des 

 Kreises wieder leitend. Das Unterbrechen der Be- 

 rührung bei Q war für die Leitung der Haut immer 

 verbängnissvoll , wenn die Haut nicht einige Tage alt 

 war; nach mehreren Tagen blieb die Haut leitend, wenn 

 der Contact bei Q nicht länger als y 2 Minute unter- 

 brochen wurde. 



Diese Häute waren gegen mechanische Störungen 

 viel weniger empfindlich, als die Röhren mit Metall- 

 feilicht. Die Wärme schien auf sie keinen Einfluss zu 

 haben ; in vielen Fällen jedoch wurde die Leitungs- 

 fähigkeit zerstört durch Hauchen gegen die Häute, oder 

 wenn mau einen Dampfstrahl ihre Oberfläche streifen 

 Hess; aber in allen diesen Fällen wurde die Leitungs- 

 fähigkeit durch elektromagnetische Strahlungen wieder 

 hergestellt; die schnelleren Lichtschwingungen hingegen 

 haben, soweit die Beobachtungen reichten, keine Wirkung 

 hervorgebracht. Weitere Versuche an den Metallpulver 



enthaltenden Häuten müssen über die Wirkung der von 

 den Funken ausgehenden Strahlung Aufschluss bringen. 



Silvio Lnsanna: Die Thermoelektricität in festen 

 Elektrolyten. Einfluss einer molecularen 

 Umwandlung. (Atti del K. Istituto Veneto 1893, 

 Tuino LI, ]). 1489.) 



Trotz vielen Versuchen über die Thermoelektricität 

 von Elektrolyten sind nur wenig Messungen über die 

 thermoelektrischeu Ströme fester Elektrolyt^ in ihrer 

 Beziehung zur Temperatur ausgeführt. Herr Lusanna 

 hat daher eine Untersuchung hierüber angestellt, bei 

 welcher er von der Anwendung comprimirter , pulver- 

 förmiger Substanzen absah; vielmehr stellte er sich aus 

 den zu untersuchenden Stoffen kleine Cylinder her, in- 

 dem er die Salze in Glasröhren schmolz und die etwa 

 36 cm langen und 5 mm dicken Stäbchen so aneinander 

 legte, dass die beiden Enden des einen Salzstäbchens 

 mit je einem Stäbchen eines zweiten Salzes in Berüh- 

 rung standen. Die Contactstelleu wurden auf verschiedene 

 Temperaturen erwärmt, und an den beiden äusseren 

 Enden des Elementes waren Platindrähte in das Salz 

 eingeschmolzen, an denen die Potentialdifferenz mittelst 

 eines Lippman n' scheu Capillarelektrometers gemessen 

 wurde. Wegen des grossen Widerstandes der Salze be- 

 durfte es stets einer längeren , durch Vorversuche er- 

 mittelten Zeit, bis das System im Gleichgewicht war, 

 und es musste Vorsorge getroffen werden, dass die Tem- 

 peraturen der Coutactsteilen constant blieben. 



Das erste untersuchte Element bestand aus NaN0 3 

 — KN0 3 . Seine thermoelektromotorische Kraft nahm 

 (von 0,026 V bei der Temperaturdifferenz 45,9°) mit 

 steigender Temperatur zu bis zu einer Temperaturdiffe- 

 renz von etwa 160° zwischen den beiden Löthstellen 

 (6,169 V) , um dann schnell abzunehmen und bei einer 

 Temperaturdifferenz von 200° das Vorzeichen zu ändern. 

 Bei der Temperatur der molecularen Umwandlung des 

 Kaliumnitrat, welche bei etwa 128° liegt, zeigte die 

 Zunahme der thermoelektrischeu Kraft einen Sprung 

 von etwa 0,07 V Potentialdifferenz. 



Das zweite Element NaNü 3 — KC1Ü 3 zeigte ein 

 ziemlich regelmässiges Verhalten; die thermoelektrische 

 Kraft nahm mit steigender Temperatur zu (von 0,02 V 

 bei 27,2° Differenz bis 0,112 V bei 126,8° Differenz) bis 

 etwa 110° Temperaturdifferenz, um dann abzunehmen. 

 Das Element KN0 3 — KC10 3 ergab eine Zunahme der 

 thermoelektromotorischen Kraft, welche ein Maximum 

 bei der Temperaturdifferenz 85° erreichte (nach den 

 Tatellen ist der höchste Werth 0,111 V bei 129,4" Diffe- 

 renz); auch hier zeigte die Curve eine Unterbrechung 

 bei 123°. 



Im Element Na N0 3 — Zn Cl 2 zeigte sich keine thermo- 

 elektrische Kraft bis fast zur Temperaturdifferenz 70° 

 zwischen den beiden Contactsti-lleu ; dann begann sie, 

 wuchs zu einem Maximum (0,105 V) bei 170° Differenz 

 und begann hierauf abzunehmen. Das Element K N U 3 

 — ZnCl 2 hingegen Hess eine stetig mit der Tempeiatur 

 steigende thermoelektrische Kraft erkennen und bei der 

 Temperatur von 130° einen plötzlichen Sprung in der 

 Zunahme. 



Das Element NaN0 3 — HgCl 2 gab anfangs einen 

 (positiven) Strom vom Chlorquecksilber zum Salpeter in 

 Her erhitzten Löthstelle, dann wurde derselbe bald 

 negativ (bei der Temperaturdifferenz 47°) und wuchs 

 sehr schnell mit steigender Temperatur ( — 0,712 V bei 

 159,2° Diff.). — Das Element KN0 3 — HgCl 2 hingegen 

 zeigte anfangs eine sehr kleine thermoelektromotorische 

 Kraft, die bei 128" einen beträchtlichen Werth annahm 

 und dann mit der Temperatur schnell wuchs; bei 12*" 

 hatte man somit wieder einen Sprung. 



In dem Element NaN0 3 — NH 4 NÜ 3 beobachtete man 

 ein Auf- und Absteigen der thermoelektrischeu Kraft, 

 das sehr befremdend erscheinen müsste, wenn man 

 nicht bedächte, dass jede Aenderung im Gange der 



