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Naturwissenschaftliche Rundschau. 



Nr. 31.- 



dieselben keineswegs willkürlich, sondern seit lange 

 zur Beschreibung von Thatsachen , welche anderen 

 Zweigen der Physik angehören, als nothwendig er- 

 kannt worden. Unsere Erfahrungen auf dem Gebiete 

 der Leitung der Elektricität in Elektrolyten haben 

 uns in Gemeinschaft mit der zunehmenden Kenntniss 

 der Eigenschaften verdünnter Lösungen dahin ge- 

 führt, das Körpermolecül als elektrisch polarisirt, 

 d. h. aus zwei gleich und entgegengesetzt geladenen 

 Theilen bestehend uns vorzustellen. Wird der Körper 

 in einer Flüssigkeit gelöst, so tritt für einige Mole- 

 cüle eine Trennung der beiden mit den gleichen 

 und entgegengesetzten Elektricitätsmengen behafteten 

 Theile — der sogenannten Ionen — ein; die Lösung 

 ist theilweise dissociirt. An der Hand dieser Hypo- 

 these ist es gelungen, eine grosse Zahl von Vorgängen 

 quantitativ richtig zu berechnen, so dass die Berech- 

 tigung dieser Anschauungsweise dadurch bereits ge- 

 nügend begründet ist. Diese Vorstellung von der 

 Constitution der Körpermolecüle hat Herr von Helm- 

 holtz seiner Theorie zu Grunde gelegt. Es ist klar, 

 dass unter dieser Voraussetzung bei dem Durchgange 

 elektrischer Wellen durch ponderable Massen Kräfte 

 wirksam sein werden, welche von der Art der Mole- 

 cüle und der Vertheilung der Elektricität in denselben 

 abhängen, und dass man unter Annahme bestimmter 

 Eigenschwingungen der vom Aether befreiten Mole- 

 cüle und bei Hinzuuahme eines der Reibung ent- 

 sprechenden Dämpfungsgliedes über ein Material von 

 Voraussetzungen verfügt , welches uns , ebenso wie 

 früher die Annahme der elastischen Kräfte , in den 

 Stand setzt, die Vorgänge der normalen und ano- 

 malen Dispersion und deren Beziehung zur Absorp- 

 tion der betreffenden Körper zu berechnen. 



Man erhält auf diesem Wege zwei Gleichungen 

 ziemlich complicirter Art für den Breehungsexpo- 

 ueuten und die Absorptionsconstante in ihrer Ab- 

 hängigkeit von der Wellenlänge, welche sich indessen 

 sehr vereinfachen, wenn man annimmt, dass auf dem 

 der Untersuchung zugänglichen Spectralgebiete die 

 Absorption nur gering ist. Sind Aj und A 2 die 

 Wellenlängen der Absorptionsstreifen, welche das be- 

 trachtete , durchlässige Spectralgebiet nach Seite der 

 ultravioletten und ultrarothen Strahlen begrenzen, so 

 ist der Brechungsexponent n gegeben durch die Formel 



W 2 _ fl2 , M l _ M» „ 



worin a 2 , M u M a , A, 2 und A 2 2 Constanten sind, welche 

 den betreffenden Stoff charakterisiren. 



Eine experimentelle Prüfung dieser Formel mit 

 Hülfe von Dispersionsmessnngen zu versuchen, welche 

 nur dem sichtbaren Spectralgebiete entnommen sind, 

 hätte schwerlich einen Sinn, da dasselbe nur ein 

 kleines Bereich von Wellenlängen umfasst (weniger 



] ) Herrn Ketteier ist es neuerdings gelungen, den 

 Nachweis zu liefern, dass die von Herrn von Hehnholtz 

 aufgestellte Dispersionslehre zu denselben Gleichungen 

 führt, wie seine auf elastischer Grundlage beruhende 

 Theorie, welcher die obige Formel entnommen ist. Wied. 

 Ann. Bd. XLIX, S. 382, L893. 



als eine Octave) und die Aenderuugen der Licht- 

 geschwindigkeit innerhalb desselben nur gering sind. 

 Es Hesse sich in diesem Falle mit Bestimmtheit vor- 

 aussagen, dass man die fünf verfügbaren Constanten 

 so würde bestimmen können, dass die obige Disper- 

 sionsgleichung die sämmtlicheu Beobachtungen inner- 

 halb der Fehlergrenze richtig wiedergäbe, denn 

 dasselbe würden auch ganz anders gebaute fünfcon- 

 stantige Ausdrücke leisten. Anders dagegen verhält 

 sich die Sache, wenn man die Bestimmung der Con- 

 stanten mit Hülfe eines relativ kleinen Gebietes des 

 verfügbaren Spectrums vornimmt und nunmehr nach- 

 weisen kann, dass die Gleichung auch ausserhalb 

 dieses Gebiets die Thatsachen richtig wiedergiebt. 



Zu diesem Zwecke ist es zunächst erforderlich, 

 über ein möglichst grosses Bereich von Wellenlängen 

 zu verfügen. Unser sichtbares Spectrum umfasst 

 bekanntlich Wellen, deren Länge von Violet bis Roth 

 im Verhältuiss 0,4 ft bis 0,75 ft (1 ft = 0,001 mm) 

 variirt. Die äusserste Grenze der Wellenlängemessung 

 im Ultravioletten liegt bei 0,185 ft. Im Ultrarothen 

 sind in Folge der Vervollkommnung der bolometri- 

 schen Messmethode Bestimmungen von Wellenlängen 

 bis 6,48 ft vorgenommen worden 1 ), und es hat sich 

 gezeigt, dass bei Anwendung besserer Apparate diese 

 Grenze noch erheblich überschritten werden kann. 

 So ist es dem Verf. neuerdings gelungen, die Disper- 

 sion in einigen der wärmedurchlässigsten Substanzen 

 nahezu bis 9 ft mit derjenigen eines Diffractions- 

 gitters zu vergleichen. Bei einem dieser Stoffe, dem 

 Fluorit, ist durch die Messungen des Herrn Sara- 

 sin 2 ) auch die Abhängigkeit des Brechungsexpo- 

 nenten von der Wellenlänge im Ultravioletten bis 

 zu der oben genannten unteren Grenze von 0,185 ft 

 festgestellt worden. Für diese Substanz ist also für 

 sämmtliche Wellenlängen von 0,185 ft bis 9ft, d. i. 

 innerhalb eines Gebietes von ö'/j Octaven die Fort- 

 pflanzungsgeschwindigkeit als bekannt anzusehen. 

 Verwendet man etwa die Brechungsexponenten der 

 Wellenlängen von 0,185 ft bis 3 ft zur Bestimmung 

 der Constanten der Dispersionsgleichung, welche für 

 den vorliegenden Fall weitgehender Durchlässigkeit 

 im Ultrarothen auf die einfachere Form gebracht 

 werden kann: 



m 2 — «2 4- . — 7?A2 



n - a h A2 _ v * A , 



so erhält man O 2 = 2,0397, M, = 0,005969, 

 Aj 2 = 0,00957, R = 0,00322. Setzt man diese 

 Werthe in die vorstehende Gleichung ein, so giebt 

 dieselbe, wie man aus der folgenden Tabelle ersehen 

 kann , nicht nur innerhalb des Spectralgebietes von 

 0,185 ft bis 3ft, sondern auch ausserhalb desselben, 

 so weit die Messungen reichen, den Verlauf der Dis- 

 persion vollkommen richtig wieder, denn die Diffe- 

 renzen ö zwischen den beobachteten und berechneten 

 Werthen der Brechuugsexponenten liegen innerhalb 

 der Grenzen der Versuchsfehler. 



') H. Rubens, Wied. Ann. Bd. LI, S. 381, 1894. 



2 ) Sarasin, Arch.des sc. phys. (3) Bd. X, p. 303, 1883. 



