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Naturwissenschaftliche Rundschau. 



Nr. 34. 



aber z. B. mit einem Petroleum -Prisma keine Dispersion 

 elektrischer Wellen wahrgenommen werden. Indessen 

 ist dies auch nicht zu erwarten, wenn man die 

 II el m holt z' sehe Theorie zur Erklärung der Dis- 

 persion heranzieht, v. Helmholtz erblickt nämlich 

 die Ursache dieses Phänomens darin, dass die Mole- 

 cüle des brechenden Mediums durch die Aetherwellen 

 ihrerseits zu Schwingungen angeregt werden, die aber 

 mit einer ganz bestimmten, ihnen zukommenden 

 Periode stattfinden, mit anderen Worten, dass sie 

 sich gegen die ankommenden Wellen wie Pesonatoren 

 verhalten. Es ist nun sehr wahrscheinlich , dass die 

 Periode dieser Eigenschwingungen derKörpermoleeüle 

 von derselben Grössenordnung ist, wie die der ther- 

 mischen Wellen l ). Hieraus folgt ohne Weiteres, dass 

 zwischen Molecülen und Hertz'schen Wellen keine 

 Resonanz möglich ist, und daher wohl eine Brechung, 

 aber keine Dispersion der Strahlen elektrischer Kraft mit 

 einem Prisma aus gewöhnlicher Materie beobachtet wer- 

 den kann. Andererseits ist nach der Theorie eine solche 

 Dispersion zu erwarten, wenn das brechende Medium 

 aus Resonatoren für Hertz' sehe Wellen besteht. 

 Wir haben versucht, diesen Gedanken zu verwirklichen. 



Ganz analoge Betrachtungen hatten schon früher 

 den einen von uns 2 ) dazu geführt, eine Methode zu 

 ersinnen, nach der sich Gebilde herstellen lassen, 

 welche sich gegen Strahlen elektrischer Kraft wie 

 gefärbte Körper verhalten. Nach derselben Methode 

 ist es uns nun gelungen, ein Prisma aus Resonatoren 

 zusammenzustellen, mit welchen wir eine Brechung 

 Hertz'scher Wellen erhielten, und wir haben hier- 

 bei ferner gefunden , dass die Grösse der Ab- 

 lenkung der Strahlen von den Dimensionen 

 deß Resonators, mit welchem dieselben beobachtet 

 werden, also von der W e 1 1 e n 1 ä n g e abhängt. Ueber 

 die Einzelheiten der Beobachtungsmethode und über 

 die Ergebnisse der Versuche soll im Folgenden kurz 

 berichtet werden. 



Der primäre Leiter _E bestand nach den Angaben 

 von Herrn R i g h i s ) aus vier Messingkugeln von 

 1,36 cm Durchmesser, zwischen denen sich drei 

 Funkenstrecken bildeten. Die Entladungen, welche 

 die elektrischen Strahlen erzeugen, finden zwischen 

 den beiden mittleren durch eine Oelschicht getrennten 

 Kugeln statt. Die Hauptschwingung dieses Apparates 

 entspricht einer Wellenlänge von 7,5 cm. Den Erreger 

 brachten wir in den Brennpunkt eines sphärischen 

 Messing-Hohlspiegels S x von 14cm Brennweite; der 

 Durchmesser der Spiegelöffnung war 50 cm lang. 

 Wir verwandten für unsere Messungen drei ver- 

 schiedene Resonatoren , welche ebenfalls nach den 

 Angaben Righi's aus schmalen Streifen von Silber- 

 spiegel hergestellt wurden. Auf Versuche des einen 

 von uns (A. Garbasso, loc. cit.) und auf eine neuere 

 Arbeit von Herrn Zehn der gestützt, setzten wir 



') Diese Anschauung ist erst neuerdings durch Ver- 

 suche von 11. nn Rubens (Rdsch. IX, 389) besi.ni^i 

 worden 



") A. Garbasso, Rdsch. VIII, 370. 



3 ) Rdsch. VIII, 523. 



unsere Resonatoren in die Brennlinie von cylindrischen, 

 parabolischen Spiegeln S 2 , die aus Cartonpapier an- 

 gefertigt wurden, auf welches zahlreiche Stanniol- 

 streifen in horizontalen Reihen geordnet, parallel der 

 Brennlinie des Spiegels, geklebt waren. Auf jedem 

 Spiegel stimmten die Stanniolstreifen der Länge und 

 Breite nach mit dem Resonator überein, zu welchem 

 der Spiegel gehörte, so dass dieser selbst aus einer 

 Anzahl Resonatoren bestand. Ein solcher Spiegel 

 wirkt in der Weise, dass er nur Wellen einer einzigen 

 Länge rellectirt, nämlich diejenigen, auf welche seine 

 Resonatoren abgestimmt sind. Er verhält sich daher 

 ähnlich wie ein Körper mit einer Oberflächenfarbe 

 gegen auffallendes Licht. Seine reflectirende Wirkung 

 übertrifft an Intensität bei Weitem die eines gewöhn- 

 lichen Metallspiegels, was daraus zu ersehen ist, dass 

 z. B. für einen Resonator von 6 cm Länge die Höhe 

 des Spiegels auch nur 6 cm bei 12 cm Oeffnungsbreite 

 betrug, ohne dass die Funken im Resonator weniger 

 deutlich waren, als bei Anwendung eines metallischen 

 seeundären Spiegels von den Dimensionen des pri- 

 mären. Der seeundäre Spiegel wurde nun von einem 



Links 



Rechts. 



TTT\>- K 



Stativ getragen, welches mit Rollen versehen, um 

 einen festen Punkt mittels einer starren Verbindung 

 V drehbar war. An dem Stativ war ein Zeiger be- 

 festigt, der auf einem in Grade getheilten Kreise K 

 die Winkelverschiebung des Resonators abzulesen 

 gestattete. 



Das Prisma I' bestand ans sieben Glasscheiben, die 

 sämmtlich die gleiche Höhe von 35 cm hatten ; ihre 

 Breite betrug der Reihe nach 35, 30, 25, 20, 15, 10, 5 cm. 

 Auf jede Platte waren zahlreiche Resonatoren (Stan- 

 niolstreifen, 1,5 cm lang, 0,2 cm breit) in 12 Parallel- 

 reihen festgeklebt. Der Abstand von zwei aufeinander- 

 folgenden Reihen betrug 1 cm, der Abstand von zwei 

 benachbarten Resonatoren derselben Reihe 1,3 cm. 

 Die Zahl der Resonatoren in jeder Reihe war hier- 

 nach auf den verschiedenen Platten eine verschiedene 

 (21, IS, 15, 12, 9, G, 3). Das Prisma wurde so auf- 

 gestellt, dass die längere Seite der Resonatoren vertical 

 stand, d. h. parallel der Schwingungsrichtung des 

 primären und seeundären Leiters. Die Platten wurden 

 einander parallel, vertical auf einem Holzgestell be- 

 festigt, so dass die Resonatoren einen Raum erfüllten, 

 der die Form eines geraden, gleichseitigen Prismas 

 hatte. Die drei Seitenflächen hatten , wie aus dem 



