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Natur Wissenschaft liehe Rundschau. 



Nr. 51. 



des Resonators im Verhältniss zu derjenigen des Er- 

 regers gross genug ist, 60 ergiebt sich ein Gesetz, das 

 dem von Sarasin und de la Rive beobachteten gerade 

 entgegengesetzt ist: Der Abstand der Knoten bleibt con- 

 stant für jeden Erreger, wie beschaffen auch der Reso- 

 nator sein mag ; er ändert sich aber mit den Dimen- 

 sionen des Erregers, selbst wenn man stets denselben 

 Resonator anwendet; man beobachtet dann dieselben 

 Wellenlängen , die man auch nach anderen Methoden, 

 ohne Benutzung von Resonatoren, findet. 



Von den theoretisch erschlossenen drei Fällen war 

 bisher nur der erste experimentell untersucht. Herr 

 Strindberg unternahm nun die experimentelle Verifi- 

 cirung der beiden anderen Möglichkeiten , um durch 

 den Versuch eine Entscheidung zwischen den beiden 

 Erklärungen des eingangs erwähnten Phänomens her- 

 beizuführen. Der Erreger bestand aus einem senk- 

 rechten Kreise, der unten die Funkenstrecke und oben 

 die beiden durch Ebonit von einander getrennten Con- 

 densatorplatten enthielt ; ihr Abstand , und damit die 

 Periode der elektrischen Schwingung, konnte beliebig 

 verändert werden. Die Schwingungen pflanzten sich 

 längs eines Paares paralleler Leitungsdrähte von 30 m 

 Länge fort, die am Ende mit einander verbunden waren. 

 Der Resonator bestand aus einem Drahtkreise, der statt 

 durch die beiden Funkenkugeln durch zwei Aluminium- 

 platten unterbrochen war, zwischen denen der seeundäre 

 Funke überspringen sollte; auch ihr Abstand und da- 

 mit die Periode der Eigenschwingungen war veränder- 

 lich. Der Draht des Resonators bestand aus Kupfer 

 oder Eisen , deren Dicke und Länge variirte , so dass 

 sechs verschiedene Resonatoren zur Verfügung standen, 

 welche längs der parallelen Leitungsdrähte verschoben 

 werden konnten. Die Versuchsergebnisse sind in sechs 

 Tabellen, je eine für jeden Resonator wiedergegeben, 

 geordnet nach den Abständen der Platten im Erreger 

 und im Resonator. 



Man ersieht aus den Tabellen, dass die Kupferdrähte 

 von 1,16 mm Durchmesser das Phänomen von Sarasin 

 und de laRive geben: Die Wellenlänge ändert sich 

 nicht mit dem Plattenabstand (der Periode) des Er- 

 regers, wenn der Resonator constant bleibt; hingegen 

 nimmt der Knotenabstand ab , wenn der Abstand der 

 Platten im Resonator zunimmt, seine Periode sich ändert. 

 Anderes lehren die Tabellen für die Resonatoren mit 

 stärkerer Dämpfung (dünnere Kupfer- oder Eisendrähte). 

 Kupferdraht von 0,1 mm Durchmesser und Eisendrähte 

 von 0,5 und 0,2mm zeigen Erscheinungen, bei denen 

 sowohl die Dämpfung des Erregers als die des Reso- 

 nators sich bemerklich machen, denn bei 20 cm Abstand 

 zwischen den Platten des Erregers bleiben die Knoten- 

 abstände bei allen Entfernungen der seeundären Scheiben 

 gleich , während beim Abstand der Primärplatten von 

 1,3 cm die Wellenlängen abnehmen mit zunehmender 

 Entfernung der Platten des Resonators, wie beim dicken 

 Kupferdraht. Bei einem Eisendraht von 0,1mm Dicke, 

 wo die Dämpfung am grössten ist, änderte sich der 

 Knotenabstand nur mit dem Abstand der primären 

 Scheiben, er blieb aber derselbe für jeden Erreger, wie 

 auch der Abstand der seeundären Platten variirte. 



Die drei Kategorien der Erscheinung , welche die 

 Theorie von Bjerknes vorhergesehen, sind in den Ver- 

 suchen zur Darstellung gekommen, und wenn es auch 

 vielleicht noch nicht an der Zeit ist, auf diese Versuche 

 eine eingehendere Discussion zu basiren, so steht doch 

 soviel fest, dass das Gesetz von Sarasin und de laRive 

 über die Grösse des Knotenabstandes nur in den Fällen 

 als gültig sich erwiesen, wenn die Dämpfung des Reso- 

 nators ziemlich klein ist, was factisch der Fall ist, 

 wenn mau Kupferdrähte von 1 mm Durchmesser und 

 darüber anwendet. Wendet man hingegen eine stärkere 

 Dämpfung an, so ändert sich die Erscheinung im Sinne 

 der Theorie von Bjerknes. 



Marey: Ueber die Bewegungen, welche manche 

 Thiere ausführen, um auf ihre Füsse zu 

 fallen, wenn man sie von einem hohen 

 Punkte hinunter wirft. (Compt. rend. 1894, 

 T. CXIX, p. 714.) 



Die Erfahrung lehrt, dass Katzen, die man in be- 

 liebiger Stellung von einer bestimmten Höhe fallen lässt, 

 stets mit den Füssen abwärts den Boden erreichen; 

 selbst wenn sie hierzu eine Drehung des ganzen Körpers 

 um ISO ausführen müssen. Um diese mechanisch ganz 

 paradoxe Erscheinung zu erklären , nahmen Einige an, 

 dass das Thier im Moment, wo man es loslässt, sich 

 gegen die Hand des Haltenden stützt, um die Drehung 

 auszuführen ; Andere hingegen meinten, dass das Thier 

 im Widerstände der Luft die zur Drehung nothwendige 

 Stütze finde. 



Beobachtungen mit blossem Auge sind wegen der 

 Schnelligkeit des Fallens unmöglich; Herr Marey hat 

 sich daher der Chronophotographie bedient, die bereits so 

 viele Aufschlüsse über die einzelnen Phasen der thierischeu 

 Bewegungen ergeben. Ein sich im Brennpunkte des 

 Objectivs abwickelnder Streifen photographischen Papiers 

 nimmt eine Reihe von Momentbildern auf, welche das 

 Thier in den sich folgenden Phasen seines Fallens und 

 seiner Umkehrung darstellen. Zwei Reihen solcher Bilder 

 von der Katze sind der Mittheilung des Herrn Marey 

 beigegeben , der die gleiche Erscheinung auch am 

 Kaninchen und am Hunde constatirt hat. 



Bringt mau die Bilderreihe in einen Zootrop, so 

 zeigt sie die Bewegungen des Thieres unter sehr günstigen 

 Bedingungen; denn man kann im Apparat die Erschei- 

 nung beliebig verlangsamen. Photographirt man die 

 Bilder so, dass man 60 in der Secunde erhält, so kann 

 man sie am Auge mit einer Geschwindigkeit von 10 in 

 der Secunde vorbeiführen , was ausreicht , um die Be- 

 wegung als absolut continuirlich erscheinen zu lassen. 

 Sie ist aber dann sechsmal langsamer als in der Wirklich- 

 keit, und da die Erscheinung bei jeder Umdrehung des 

 Zootrops vollkommen identisch erscheint, begreift man 

 schliesslich alle Einzelheiten. 



Man sieht dann, dass das Thier, anfangs so ge- 

 krümmt, dass der Rücken stark convex und nach unten 

 gerichtet ist, seine Wirbelsäule gerade streckt und sie 

 in umgekehrter Richtung krümmt; gleichzeitig erfolgt 

 eine Torsion um die Axe der Wirbelsäule und das 

 Resultat der Muskelwirkung strebt den vorderen und 

 den hinteren Theil des Körpers nach entgegengesetzten 

 Richtungen zu drehen. 



Aber die Drehung dieser beiden Körperhälften ist 

 ! sehr ungleich. Sie betrifft anfangs fast ausschliesslich 

 | den Vordertheil; dann, wenn dieser sich um etwa 180" 

 i gedreht hat, dreht sich der Hintertheil. 



Der Anblick der Figuren schliesst sofort die Vor- 

 ! Stellung aus , dass das Thier sich eine Drehbewegung 

 giebt, indem es einen Stützpunkt an den Händen des 

 Operateurs nimmt, denn die ersten Bilder einer jeden 

 Reihe zeigen, dass in den ersten Momenten des Falles 

 das Thier noch keine Tendenz hat, sich nach der einen 

 oder der anderen Seite zu drehen ; seine Rotation be- 

 ginnt erst mit der Torsion der Hüften. 



Auch die Hypothese einer Stütze gegen den Wider- 

 stand der Luft ist nicht zulässig , denn wenn dieser 

 Widerstand merkliche Wirkungen hätte, würde er wegen 

 des Sinnes der Bewegungen des Thieres eine umgekehrte 

 Rotation hervorbringen, als die, welche man beobachtet. 



Die Trägheit seiner eigenen Masse ist es, welche 

 das Thier zu successiven Stützen nimmt, um sich um- 

 zudrehen. Diese Erklärung ist Herrn Marey von dem 

 Mathematiker Guyou an die Hand gegeben, der selbst 

 eine entsprechende Note der Mittheilung des Herrn 

 Marey angefügt hat, ebenso wie Herr Maurice Levy, 

 welche beide zeigen , dass die Erscheinung mit dem 

 Flächensatze , nach welchem die Gesammtsumme der 

 Flächen eines sich um seine Längsaxe tordirenden 



