Nr. 19. 1900. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



XV. Jahrg. 241 



Die auf den Körpern erregte Strahlung ist homogen 

 und von durchdringenderem Charakter als die Strahlen 

 von Thorium und Uran. Die Strahlung ist auf die Ober- 

 fläche der Substanz beschränkt und nicht abhängig 

 davon, ob der Körper ein Leiter oder Nichtleiter ist, so- 

 wie von der Beschaffenheit seiner Oberfläche. 



Die Stärke der ausgesandten Strahlen nimmt mit 

 der Zeit in geometrischer Progression ab und sinkt auf 

 die Hälfte ihres Werthes in etwa 11 Stunden. Das 

 Schwinden der Intensität ist unabhängig vom Zustande 

 der Concentration der Radioactivität oder von der Natur 

 der Substanz. 



Die Gröfse der inducirten Radioactivität nimmt zu- 

 erst nahezu proportional der Expositionszeit zu, aber bald 

 strebt sie einem Werthe zu , bei dem die Intensität der 

 Strahlung nur sehr wenig mit zunehmender Expositions- 

 zeit wächst. Die Menge der inducirten Radioactivität, 

 die in einer bestimmten Zeit auf einem Leiter erzeugt 

 wird, hängt von der Potentialdifferenz zwischen den 

 Elektroden ab und strebt einem constanten Werthe für 

 grofse elektromotorische Kräfte zu. 



Die Stärke der Radioactivität ist unabhängig vom 

 Druck des Gases, ausgenommen bei niedrigen Drucken, 

 wo der Betrag auf dem — geladenen Leiter mit dem 

 Drucke abnimmt. Der Betrag wird nicht sehr davon 

 beeinflufst, ob das Gas Wasserstoff, Luft oder Kohlen- 

 säure ist. 



Eine Gewichtszunahme konnte an dem Körper, den 

 man radioactiv machte, nicht beobachtet werden. Die 

 Strahlung eines radioactiv gemachten Platindrahtes wurde 

 nicht bedeutend verändert, wenn man ihn in eine Flamme, 

 in warmes oder kaltes Wasser oder Salpetersäure brachte. 

 Salzsäure und Schwefelsäure entfernten hingegen die 

 Radioactivität schnell von seiner Oberfläche; wurde die 

 Lösung dann verdampft, so liefs sie den activen Theil 

 zurück. 



Die Erscheinungen der inducirten Radioactivität 

 lassen sich nun auf drei verschiedene Arten erklären. 

 Man kann annehmen, dafs die Radioactivität herrührt: 

 a) von einer Art Phosphorescenz , die in der Substanz 

 durch die Thorstrahlen erregt wird ; b) von einer Ab- 

 lagerung der -(-Gasionen, die in dem Gase durch die 

 „Emanation" erzeugt worden; c) von der Ablagerung 

 von Theilchen eines radioactiven Stoffes, die von den 

 Thorverbindungen ausgesandt werden. 



Die Hypothese, dafs die Strahlung eine Art von 

 Phosphorescenz ist, kann die beobachteten Resultate 

 nicht erklären , denn die Substanzen werden radioactiv 

 aufserhalb der Einfallstellen der Strahlen, und die Radio- 

 activität kann auf der — Elektrode concentrirt werden. 

 Die Frage, ob die inducirte Radioactivität von der Ab- 

 lagerung eines fremden Stoffes an den Körpern herrührt 

 oder von der Wirkung der -f- Ionen , die im Gase er- 

 zeugt werden, oder von einer Combination beider, läfst 

 sich aus den experimentellen Belegen schwer entscheiden. 

 Die Theorie , dafs die von der „Emanation" erzeugten 

 -|- Ionen für die Radioactivität verantwortlich sind, scheint 

 auf den ersten Blick viele von den Ergebnissen zu erklären. 

 Da nämlich die radioactiven Partikel der Emanation sehr 

 klein sind , mufs die Intensität der Strahlung in ihrer 

 Nähe sehr grofs sein; und infolge hiervon können die 

 Ionen nicht nur erzeugt, sondern die Ladungen an den 

 Ionen auch in heftige Schwingungen versetzt werden; 

 diese -f- Ionen würden dann zur negativen Elektrode geführt 

 werden und allmälig die Energie ihrer Schwingung durch 

 Strahlung in den Raum zerstreuen. Nach dieser Theorie 

 ist es aber schwierig, die Aenderung der Radioactivität 

 mit dem Drucke zu erklären. Bei niedrigen Drucken 

 zeigen die Versuche, dafs die gesammte erzeugte Radio- 

 activität ziemlich dieselbe ist wie bei atmosphärischem 

 Druck, aber die — Elektrode erhält nur einen geringen 

 Bruchtheil der radioactiven Theilchen. Nach der Theorie, 

 dafs die radioactiven Partikel -(- Ionen sind, müssten wir 

 erwarten , dafs sie im starken Felde sämmtlich zur 



— Elektrode geführt werden. Ein anderer Versuch über 

 die Aenderung der Radioactivität mit dem Abstände 

 stimmt gleichfalls nicht gut mit dieser Auffassung. Die 

 Stärke der Radioactivität war factisch dieselbe, mochte 

 der Abstand von der radioactiven Oberfläche 3 mm oder 

 3 cm betragen. In dem letzteren Falle ist aber die Zahl 

 der von der „Emanation" erzeugten -f- Ionen viel gröfser 

 als im ersteren; der Betrag der Radioactivität bleibt 

 jedoch unbeeinflufst. 



Die (dritte) Theorie, dafs die Radioactivität von einer 

 Ablagerung radioactiver Theilchen aus den Thorverbin- 

 dungen herrührt, liefert eine allgemeine Erklärung aller 

 Ergebnisse; eine Schwierigkeit liegt jedoch darin, einen 

 befriedigenden Grund dafür zu finden, dafs die Theilchen 

 die -{-Ladung annehmen, die sie besitzen müssen, damit 

 sie in einem elektrischen Felde zur — Elektrode bewegt 

 werden. Wenn wir annehmen, dafs die radioactiven 

 Partikel von den Thorverbindungen in gleichförmigem 

 Grade emittirt werden , unabhängig von der Beschaffen- 

 heit und dem Druck des Gases, müfsten wir erwarten, 

 durch die Diffusion der Theilchen dieselbe Gesammt- 

 menge von Radioactivität in einem Gefäfs verbreitet 

 zu erhalten , die durch die Concentration aller radio- 

 activen Theilchen auf der —Elektrode erhalten werden 

 kann; und diese Menge müfste unabhängig sein von dem 

 Druck und der Natur des Gases, vorausgesetzt, dafs es 

 nicht auf das Thorium einwirkt. Einige Versuche scheinen 

 auf den Schlufs hinzuweisen, dafs die radioactiven Partikel 

 nicht geladen sind, bis sie in das Gas hineindiffundiren, 

 dafs sie aber im Laufe der Zeit eine. -|- Ladung annehmen. 

 Eine mögliche Erklärung hierfür ist, dafs die -\- Ladung 

 erhalten wird durch die Diffusion der Ionen zur Ober- 

 fläche der Theilchen. Da Grund vorhanden ist zu der 

 Meinung, dafs in einem elektrischen Felde die — Ionen 

 in den meisten Fällen sich schneller bewegen als die 

 -(-Ionen, ist stets ein Ueberschufs von -(-Ionen im Gase 

 zugegen, und die Partikel in dem Gase streben positiv 

 geladen zu werden. Nach dieser Annahme ist die Ab- 

 nahme des Betrages der Radioactivität an der — Elektrode 

 bei niedrigen Drucken von der Thatsache bedingt, dafs 

 keine ausreichende Zahl von Ionen im Gase vorhanden 

 ist , um die Partikel zu laden , die daher nach den 

 Seiten des Gefäfses diffundiren." 



F. J. Micheli: Ueber den Einflufs vonüberflächen- 

 schichten auf das Kerrsche magneto-op- 

 tische Phänomen. (Annale» der Physik. 1900, 

 Folge 4, Bd. I, S. 542.) 

 Seitdem Kerr (1878) die wichtige Entdeckung ge- 

 macht, dafs das von den Seiten oder von den Polfläclien 

 eines Magneten reflectirte Licht eine Drehung seiner 

 Polarisationsebene erleidet, sind durch eine Reihe von Be- 

 obachtern über dies interessante Phänomen kurz folgende 

 Thatsachen festgestellt. Geradlinig polarisirtes Licht, 

 welches von einem unmagnetischen Metallspiegel unter 

 irgend einem Einfallswinkel reflectirt wird, bleibt gerad- 

 linig polarisirt, wenn die Polarisationsebene des ein- 

 fallenden Lichtes in der Einfallsebene liegt oder senkrecht 

 dazu steht; dann liegt auch die Polarisationsebene des 

 reflectirten Lichtes in oder senkrecht zu der Einfallsebene. 

 Wenn nun ein Spiegel aus magnetisirbarem Metall (Fe, 

 Ni, Co) angewendet wird, so tritt bei Magnetisiruug 

 desselben Erhellung des Gesichtsfeldes ein, wenn die 

 Nicols vorher gekreuzt waren. Diese Aufhellung kann 

 als eine durch die Magnetisiruug erzeugte Drehung der 

 Polarisationsebene angesehen werden, deren Richtung 

 und Betrag sowohl vom Einfallswinkel wie von der 

 Stellung der Polarisationsebene des einfallenden Lichtes 

 gegen die Einfallsebene (ob parallel oder senkrecht) abhängt. 

 Für „äquatoriale" Magnetisiruug (d. h. wenn die 

 Kraftlinien parallel der Oberfläche des Spiegels und 

 parallel der Einfallsebene verlaufen) fand man bei Eisen 

 folgendes: Ist das Licht parallel zur Kiufallsebene pola- 

 risirt , so ist der Sinn der Drehung für alle Einfalls- 



