Naturwissenschaftliche Rundschau. 



Wöchentliche Berichte 



über die 



Fortschritte auf dem Gresammtgebiete der Naturwissenschaften. 



XV. Jahrg. 



17. Februar 1900. 



Nr. 7. 



Adolph Heydweiller: Ueber bewegte Körper 

 im elektrischen Felde und über die 

 elektrische Leitfähigkeit der atmo- 

 sphärischen Luft. (W i e d e m a n n s Annalen der 

 Physik. 1899, Bd. LXIX, S. 531.) 



Die alte Elektricitätstheorie unterschied bekannt- 

 lich zwischen Leitern und Nichtleitern. Man weifs, 

 dafs dieser Unterschied nur ein quantitativer ist; es 

 giebt keinen absoluten Leiter und ebenso keinen ab- 

 soluten Nichtleiter. Jedoch liegt ein Grund vor, 

 warum, auch abgesehen von der Gröfse der quanti- 

 tativen Unterschiede, die Unterscheidung zwischen 

 Leiter und Nichtleiter mit Zähigkeit festgehalten 

 wurde. Bei den „Nichtleitern" tritt nämlich eine 

 Eigenschaft der Körper hervor, die bei den „Leitern" 

 durch deren grofse Leitfähigkeit vollkommen ver- 

 deckt ist, nämlich die Eigenschaft, als „Dielektricum" 

 wirken zu können. Diese Eigenschaft besteht in der 

 Fähigkeit der Körper, von Leiter zu Leiter die In- 

 fluenzwirkung der statischen Elektricität übertragen 

 zu können. Haben wir etwa einen positiv geladenen 

 Leiter in Luft und nähern ihm einen anderen Leiter, 

 so wird auf diesem an der dem ersten Leiter zuge- 

 wandten Seite negative Elektricität „influenzirt". Dafs 

 die Iufluenzwirkung durch das Zwischenmedium über- 

 tragen werde, schlofs Faraday zunächst daraus, dafs 

 die Stärke der Influenzwirkung verschieden ist je 

 nach der Art des Zwischenmediums , des „Dielektri- 

 cums". Jedem Körper kommt so, je nach der 

 Stärke, mit der er die elektrostatische Wirkung über- 

 trägt, eine gröfsere oder kleinere „üielektricitätscon- 

 stante" zu. 



Die Dielektricitätsconstante, und somit die Func- 

 tion eines Stoffes als Dielektricum , lälst sich nur 

 bei schlechten Leitern messen. Bringen wir näm- 

 lich einen geladenen Körper in einen leitenden 

 Raum (etwa in eine leitende Flüssigkeit), in dem sich 

 noch andere Leiter befinden , so verschwindet die 

 Elektricität mit grofser Geschwindigkeit von dem 

 geladenen Körper. Aus dieser durch die Leitfähig- 

 keit des Baumes verursachten Thatsache folgt nichts 

 über dessen Eigenschaft als Dielektricum. Er kann 

 eine grofse oder eine kleine Dielektricitätsconstante 

 haben, ohne dafs wir etwas darüber sagen könnten. 

 Denn während des (auch noch so schnellen) Ver- 

 schwindens der Ladung von dem betreffenden Körper 

 kann von diesem eine Iufluenzwirkung ausgegangen 

 sein , die , entsprechend der Dielektricitätsconstante, 



grofs oder klein gewesen ist. Die Körper be- 

 sitzen also in Beziehung auf die Elektricität zwei 

 von einander ganz unabhängige, wesensverschiedene 

 Eigenschaften: sie sind einerseits Leiter, andererseits 

 Dielektrica. 



Diese beiden Eigenschaften lassen sich nun bei 

 einer grolsen Reihe von Substanzen, ja bei fast allen, 

 mit Ausnahme der metallischen und der bestleitenden 

 elektrolytischen Leiter, getrennt neben einander beob- 

 achten. Durch das Zusammenwirken beider Eigen- 

 schaften an Körpern , die in ein elektrisches Feld 

 (z. B. zwischen die beiden Platten eines Condensators) 

 gebracht werden, können unter Umständen ganz 

 eigenthümliche Anziehungs - und Abstofsungserschei- 

 nungen auftreten, deren Existenz Hertz theoretisch 

 und experimentell nachgewiesen hat. 



Versuchen wir, die Art der betreffenden Wirkungen 

 klar zu machen. Zwischen den Platten eines ge- 

 ladenen Condensators befinde sich die sehr schlecht 

 leitende Luft als Dielektricum. Wir führen in den 

 Luftraum zwischen den Platten einen kleinen Körper 

 ein. Ist derselbe ein guter Leiter , so wird auf ihm 

 Elektricität influenzirt, und zwar negative auf der 

 Seite der positiven Platte und positive auf der Seite 

 der negativen. Wir nehmen nun an, der Körper sei 

 kein guter, sondern ein sehr schlechter Leiter, so 

 können wir uns vorstellen, dafs auf dessen Oberfläche, 

 ebenso wie auf der des Leiters, positive und negative 

 Elektricität influenzirt wird , nur mit dem Unter- 

 schiede, dafs dicht unter der elektrischen Schicht auf 

 der Oberfläche des Körpers sich eine zweite elektri- 

 sche Schicht befindet, deren Stärke der der ersten 

 genau gleich und entgegengesetzt ist, so dafs ihre 

 Wirkungen nach aufsen sich aufheben. 



Um den Einflufs der Leitfähigkeit abzuschätzen, 

 beachten wir, dafs sich nach den obigen Bemerkungen 

 auf der inneren Oberfläche des Körpers au der der 

 positiven Condensatorplatte gegenüberliegenden Seite 

 eine positive Ladung befinden mufs , an der der 

 negativen Condensatorplatte gegenüberliegenden Seite 

 eine negative Ladung. Die Leitfähigkeit des Kör- 

 pers wird sich nuu darin äufsern , dafs diese beiden 

 Ladungen mit der Zeit geringer werden , indem zwi- 

 schen beiden Ladungen schwache, ausgleichende 

 Ströme entstehen. Leitet die Luft zwischen den Con- 

 densatorplatten nicht, so ist klar, dafs nunmehr die 

 auf der äufseren Oberfläche des Körpers befindlichen 

 Ladungen überwiegen werden und nach aufsen eine 



