82 XV. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



1900. Nr. 7. 



Ladung des Körpers bemerkbar werden wird, und 

 zwar eine negative an der positiven Condensatorplatte 

 und unigekehrt. 



Im allgemeinen muls aber angenommen werden, 

 dafs auch die Luft eine kleine Leitfähigkeit besitzt, 

 die sich nun ihrerseits darin äufsert, dafs die auf der 

 äufseren Oberfläche des Körpers vorhandenen Ladun- 

 gen geringer werden, indem in der Luft schwache 

 ausgleichende Ströme entstehen. Nehmen wir jetzt 

 an, die Leitfähigkeit des Körpers sei weit kleiner als 

 die der Luft, so wird der Erfolg des Vorganges gerade 

 der entgegengesetzte sein wie im ersten Falle: der 

 Körper wird an der positiven Seite des Condensators 

 positiv geladen erscheinen, an der negativen Seite des 

 Condensators negativ. Für den Fall , dafs Körper 

 und Luft gleiche Leitfähigkeit besitzen, wäre gar 

 keine Ladung am Körper zu bemerken. 



Diese Ladungen können sich unter gewissen 

 Umständen als eigenthümliche Drehwirkungen auf 

 den Körper äufsern , die Herr Heydweiller in der 

 vorliegenden Arbeit eingehend untersucht hat. Wir 

 nehmen an, der eingebrachte Körper habe Kugelform ; 

 sodann können vermöge seiner symmetrischen Form 

 keine der gewöhnlichen Kraftwirkungen sichtbar wer- 

 den. In dem erst angenommenen Falle (Leitfähigkeit 

 der Kugel gröfser als die der Luft) liegen den Con- 

 densatorplatten entgegengesetzt geladene Oberflächen 

 der Kugel gegenüber. Drehen wir nun die Kugel, 

 so werden diese Ladungen etwas initgedreht, da die 

 Kugel ein schlechter Leiter sein sollte. Nunmehr 

 wird die Kugel von den Condensatorplatten eine An- 

 ziehung erfahren , welche sie in ihre erste Lage zu- 

 rückzuziehen strebt (da ja entgegengesetzte Elektri- 

 citäten sich anziehen), d. h. also, der Körper wird in 

 dem elektrischen Felde zwischen den Condensator- 

 platten einer seine Drehung hemmenden Kraft aus- 

 gesetzt sein. Diese hemmende Wirkung ist auf serlich 

 nicht sehr auffallend; wohl aber die treibende Wir- 

 kung, die in dem zweiten Falle eintreten mufs, wo 

 jeder Condensatorplatte ein gleich geladener Theil der 

 Körperoberfläche gegenüber liegt. Dreht man näm- 

 lich in diesem Falle den Körper nur ein klein wenig 

 aus seiner Ruhelage, so mufs, wie man leicht einsieht, 

 diese Bewegung durch die von den Condensatorplatten 

 ausgehenden Kräfte verstärkt werden. Bringt man 

 die Kugel an einem Faden aufgehängt zwischen die 

 Condensatorplatten, so wird sie, unter Anlafs zufälliger 

 geringer Drehungen, durch die treibenden Kräfte der 

 Condensatorplatten von selbst in Bewegung kom- 

 men. Halten wir nun die Kugel in einer etwas von 

 der Ruhelage verschiedenen Lage fest, so wird der 

 durch das elektrische Feld des Condensators bewirkte 

 Ladungszustand der Kugel nach mehr oder weniger 

 kurzer Zeit wieder so sein wie im Anfang, vor der 

 Drehung aus der Ruhelage. Die Elektricität auf der 

 Kugel liegt wieder den Condensatorplatten gerade 

 gegenüber (denn die bekannte elektrostatische Ab- 

 stofsung betrifft nicht die Elektricitäten selbst, son- 

 dern die materiellen Träger der Elektricität). Es 

 kann nun — durch günstige Werthe der Leitfähig- 



keit — der Fall eintreten , dafs die Geschwindigkeit 

 mit der die auf der Kugel mitgedrehte Ladung den 

 Stelleu wieder zustrebt, welche den Condensatorplatten 

 gegenüber liegen, dieselbe ist, wie die, mit der die 

 Kugel durch die treibende Kraft des Condensators 

 gedreht wird. In diesem Falle wird, wie man leicht 

 sieht, der Enderfolg der sein, dafs die Kugel, nach- 

 dem man sie in das elektrische Feld des Condensators 

 gebracht hat, von selbst beginnt zu rotiren und diese 

 Rotation in gleichförmiger oder beschleunigter Weise 

 fortsetzt. Tritt dieser günstige Fall nicht ein , so 

 macht sich die treibende Wirkung nur durch ruck- 

 weise (drehende) Stöfse auf die Kugel bemerkbar. 



Man erkennt aus dem vorhergehenden wohl, dafs 

 es möglich sein wird , durch Beobachtung der eben 

 beschriebenen Bewegungen die Leitfähigkeit eines 

 sehr schlecht leitenden Körpers mit der der ihn um- 

 gebenden Luft zu vergleichen. Denn im Falle der 

 Gleichheit dürfen keine der besprochenen Kräfte- 

 wirkungen auftreten. Soll diese Bestimmung genau 

 möglich sein, so dürfen drehende bezw. hemmende 

 Kräfte anderen Ursprungs nicht vorhanden sein. Das 

 ist nun leider doch der Fall. Von verschiedener 

 Seite, am klarsten wohl neuerdings von Schaufel- 

 b erger, ist die Existenz von hemmenden Kräften 

 nachgewiesen worden, die von der sogenannten 

 „dielektrischen Hysteresis" herstammen (vgl. Rdsch. 

 1899, XIV, 273). Diese Kräfte bewirken, dafs man 

 bei einer Bestimmung der Leitfähigkeit nach der 

 oben angedeuteten Methode zu grofse Werthe erhält. 

 Man ist aber jedenfalls imstande, obere Grenzen für 

 die Leitfähigkeit anzugeben. 



Die Versuche des Herrn Heydweiller, auf die 

 im einzelnen hier nicht näher eingegangen werden 

 kann, erweisen die oben abgeleiteten Thatsachen, in- 

 dem die betreffenden Kraftwirkungen auf Körperchen 

 von schlecht leitendem Material (Ebonit, Glimmer, 

 Paraffin) zur Untersuchung gelangten. Die Körper- 

 chen waren an Fäden in dem Lufträume zwischen 

 zwei Condensatorplatten aufgehängt. Es war eine 

 Vorrichtung getroffen, die Luft zwischen den Conden- 

 satorplatten stark verdünnen zu können; da die Leit- 

 fähigkeit der Luft bei der Verdünnung wächst, so 

 konnte der Uebergang der hemmenden Kräfte in 

 treibende sehr schön studirt werden. (Der Ueber- 

 gang findet in dem Momente statt, wo die Luft ebenso 

 gut leitet, wie der aufgehängte Körper.) So konnten 

 für die Leitfähigkeit der Luft bei verschiedenen Ver- 

 dünnungen Werthe angegeben werden. Es wurden 

 auch die Bewegungen studirt, die unter Umständen in 

 der Luft selbst auftreten. Verf. findet seine Resultate 

 in Uebereinstimmung mit der von Giese begründeten 

 Hypothese der elektrolytischen Leitung der Luft. — 

 Bei allen Versuchen war äufserste Trockenheit der 

 Luft die Bedingung des Gelingens. 



Aehnliche Versuche hat schon vorher Quincke 

 angestellt; seiue Deutung ist jedoch anderweitig 

 (z. B. von Boltzmann) angegriffen worden. 



Verf. zieht auch die Möglichkeit in Betracht, dafs 

 die von ihm untersuchten Kräfte in der kosmischen 



