Nr. 27. 1900. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



XV. Jahrg. 343 



lieh, dafs das Maximum der Häufigkeit aufserhalb der 

 Monate der Polarnacht fallt, und dafs die Intensität des 

 Polarphänomens offenbar am gröfsten in den Aequi- 

 noctien ist. 



Im Monat März und im Beginn des Monats April 

 wurden schöne Polarlichter mit wechselndem Aussehen 

 beobachtet; im Juli hingegen war einfaches Polarleuchten 

 vorherrschend; später, im September, konnten wieder 

 stark bewegte Polarlichter von verhältnifsmäfsig inten- 

 siver Helligkeit gesehen werden. 



Auffallend war in der Beobachtungsreihe das Vor- 

 herrschen des homogenen Bogens, der sich oft Stunden 

 lang unveränderlich stets an derselben Stelle des Hori- 

 zontes hielt. Dieser Bogen erhob sich gewöhnlich 8" bis 12° 

 über den Horizont und seine Enden waren beiderseits 

 ungefähr 45° vom Culminationspunkt entfernt, der immer 

 in Südsüdwest lag. Im Wintersolstitium stieg dieser 

 Bogen weniger hoch als in den Aequinoctien. Während 

 der Polarnacht scheint somit die Polarlichterscheinung 

 sich nach einer dem magnetischen Pol näheren Gegend 

 zurück zu ziehen. 



AValther Cady: Ueber die Energie der Kathoden- 

 strahlen. (Annalen der Physik. 1900, Folge 4, Bd. I, 

 S. 678.) 



Kathodenstrahlen erwärmen die Körper, auf welche 

 sie fallen. Diese Wärme entspricht nach der Emissions- 

 hypothese der vernichteten lebendigen Energie der fort- 

 geschleuderten Theilchen. Nach dieser Hypothese ist die 

 Menge der beim Auftreffen erzeugten Wärme (Q) propor- 

 tional der von den Strahlen trausportirten Elektricitäts- 

 menge (i, Kathodenstrom), ferner der Potentialdifferenz 

 zwischen den Elektroden des Entladungsrohres (V). Die 

 Gröfse i . V/Q mufs also eine Constante sein. Verf. weist 

 darauf hin, dafs der Werth dieser Constanten davon ab- 

 hängig ist, wieviel Kathodenstrahlen beim Auftreffen ab- 

 sorbirt und wieviel reflectirt werden, ferner davon, ob 

 die reflectirten Strahlen ihre volle Bewegungsenergie be- 

 halten oder nicht. 



Verf. hat Versuche unternommen , die Constanz von 

 i . V/Q zu prüfen und durch Bestimmung des Werthes 

 dieser Constanten die letztgenannte Frage zu entscheiden. 

 Die Kathodenstrahlen durchsetzten eine runde Oeffnung 

 in der Anode und traten durch ein ziemlich enges Loch 

 in das Innere eines metallischen, zur Erde abgeleiteten 

 Cylinders ein, in welchem sie auf eine Thermosäule oder 

 auf ein Bolometer fielen. Die mitgeführten Elektricitäts- 

 mengen wurden von dort über ein Galvanometer zur 

 Erde geleitet. 



Die Messungen mit Thermoelement und Bolometer 

 ergaben keine genaue Constanz von i . V/Q, doch liefsen sich 

 die Abweichungen erklären durch die Annahme, dafs 

 aufser von den Kathodeustrahlen noch anderweitig (durch 

 Leitung) Elektricität zum Thermoelement bez. Bolometer 

 gelangte. Die Folgerung der Emissionshypothese (i .V/Q 

 = Const.) wird also als bestätigt angesehen. Aus dem abso- 

 luten Werthe von i .V/Q folgt im Gegensatz zu früheren 

 Beobachtungen von Merrit, dafs die reflectirten Strahlen 

 nur noch etwa 2 / 3 der Bewegungsenergie der auffallen- 

 den besitzen. 0. B. 



C. Gutton: Ueber die Dielektricitätsconstante 

 und dieDispersion der elektromagnetischen 

 Wellen im Eise. (Compt. rend. 1900, T. CXXX, 

 p. 1119.) 

 Nach derselben Methode, nach welcher der Verf. 

 jüngst die Fortpflanzungsgeschwindigkeit der elektrischen 

 Wellen im Pech bestimmt hatte (Rdsch. 1900, XV, S. 299), 

 mafs er den Brechungsindex des Eises für die elektro- 

 magnetischen Wellen. Zwischen die beiden parabolischen 

 Spiegel stellte er einen aus zwei Stücken zusammenge- 

 frorenen Eisklotz von 80 cm Länge und 25 cm Dicke 

 in einem unter 0° abgekühlten Zimmer, so dafs das Eis 

 trocken war und die elektrischen Wellen nicht merklich 



absorbirte. Für elektrische Wellen von 14 cm Länge 

 ergab der Durchgang durch 25 cm Eis, verglichen 

 mit dem Durchgang durch 25 cm Luft, eine Verzögerung 

 um 19 cm, woraus der Brechungsiudex gleich 1,76 und die 

 Dielektrisitätsconstante w 2 = 3,1 sich ergab. Wie in dem 

 früheren Versuche mit Pech fand Herr Gutton im Eise 

 eine gleiche Fortpflanzung, wenn die Wellen ohne oder 

 mit Drähten durch das Eis hindurchgingen. 



Da Blondlot nach einer anderen Methode und für 

 längere Wellen die Dielektricitätsconstante des Eises rund 

 gleich 2 gefunden hatte, lag für Herrn Gutton die An- 

 nahme nahe, dafs diese Differenz von einer Dispersion 

 der elektromagnetischen Wellen herrühre, welche dem 

 Eise in ähnlicher Weise eigen wäre, wie, nach den Be- 

 obachtungen von Drude, einer Reihe organischer 

 Flüssigkeiten. Um dies zu entscheiden, wurde der Brechungs- 

 index des Eises für Wellen verschiedener Längen bestimmt; 

 und zwar wurden bei diesen Messungen die Wellen an 

 Drähten durch das Eis geleitet und bei sehr langen 

 Wellen die Messung nach Blondlots Methode an- 

 gestellt. 



Das Ergebnifs dieser Versuche war, dafs für die 

 Wellenlängen , die von 14 cm bis 2088 cm anwuchsen, 

 der Brechungsindex von 1,76 bis auf 1,5 sank und ent- 

 sprechend nahm die Dielektricitätsconstante von 3,1 bis 

 2,25 ab. Dieses Resultat sagt aus, dafs das Eis für die 

 elektromagnetischen Wellen normale Dispersion besitzt. 



J. J. Thomson: Einige Speculationen über die 

 Rolle der Korpuskeln in den physikalischen 

 Erscheinungen. (Nature. 1900, Vol. LXII, p. 31.) 



Als Träger der negativen Elektricitäten, welche in 

 den Kathodenstrahlen und bei Bestrahlung der Körper 

 durch ultraviolettes Licht in Gasen nachgewiesen werden 

 können, hatte Herr Thomson in früheren Abhandlungen 

 (Rdsch. 1898, XIII, 53; 1900, XV, 109) die Existenz von 

 Massentheilchen, die viel kleiner sind als die Atome, 

 angenommen und dieselben mit dem Namen „Korpuskeln" 

 belegt. Die jüngsten Entdeckungen von Giesel, Curie 

 und Becquerel, dafs die Radium- und Uranstrahlen 

 gleichfalls elektrische Ladungen mit sich führen, wiesen 

 darauf hin, dafs auch diese Körper Korpuskeln enthalten 

 und aussenden; es schien daher Herrn Thomson zeit- 

 gemäfs, einige Betrachtungen mitzutheilen über die Rolle, 

 welche diese Korpuskeln in der Natur spielen mögen. 



Er geht von der Annahme aus, dafs in den Körpern 

 eine gewisse korpuskulare Dissociation stattfindet, infolge 

 deren einige Molekeln der Substanz beständig durch 

 Loslösung einer Korpuskel zerfallen und durch die An- 

 kunft einer anderen Korpuskel wieder ergänzt werden, 

 so dafs zu jeder Zeit eine bestimmte Anzahl freier Kor- 

 puskeln mit negativen Ladungen in dem Körper ver- 

 theilt sind, während die entsprechenden positiven La- 

 dungen den Körpermolekeln anhaften ; die Korpuskeln 

 sind viel beweglicher als die Molekeln. Wir gelangen so- 

 mit zu der Vorstellung, dafs jeder Körper durchsetzt ist 

 von Korpuskeln, die imstande sind, unter (Einwirkung 

 von) Kräften sich von einem Theil des Körpers zu einem 

 andern zu bewegen. Und da diese Partikel geladen sind, 

 mufs jede Bewegung von elektrischen Wirkungen begleitet 

 sein. Die Anzahl der in jedem Moment freien Korpuskeln 

 ist das Ergebnifs des Gleichgewichtes zwischen der Zahl, 

 welche durch Dissociation entsteht, und der Zahl, die sich 

 mit dem Restmolecül wieder verbindet. Bedeutet q die 

 Zahl der durch Dissociation erzeugten Korpuskeln, 

 r die Zeit, während welcher die Korpuskel frei ist (d.h. 

 die Zeit zwischen der Lostrennung von der einen Molekel 

 und dem Eintritt in die andere), n die Zahl der freien 

 Korpuskeln in der Volumeinheit, dann haben wir Gleich- 

 gewicht, wenn q = n/z ist, oder n = xq — X q/ t u, wenn X 

 die mittlere freie Bahn der Korpuskeln und [t, ihre Trans- 

 lationsgeschwindigkeit ist. 



In Nichtleitern nimmt Herr Thomson nur sehr 

 wenig Korpuskeln an, während sie in metallischen Leitern 



