350 XV. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



1900. Nr. 28. 



sich in zu den Kraftlinien schrägen Richtungen fort- 

 pflanzt. 



Auch von den theoretischen oder experimentellen 

 Untersuchungen, welche über das unigekehrte Zee- 

 m an sehe Phänomen angestellt worden, d. h. über 

 die Absorption eines im Magnetfelde befindlichen 

 Gases, lassen sich, wie es scheint, keine sicheren An- 

 zeichen ableiten über die Art, in welcher sich die 

 Emissions-Linien des Gases verändern , wenn man 

 das schief zu den Kraftlinien ausgesandte Licht ana- 

 lysirt. 



In einer mathematischen Theorie hat Voigt nicht 

 allein die Existenz des F ar ad ay sehen Phänomens 

 [Drehung der Polarisationsebene des Lichtes durch 

 Magnete], welches das Zeemansche Phänomen in 

 der zu den Kraftlinien parallelen Richtung begleitet, 

 erklärt, sondern auch die einer Doppelbrechung, welche 

 bei diesem Phänomen in der zum Felde senkrechten 

 Richtung auftritt. Mit anderen Worten, diese Theorie 

 sieht voraus , dafs in der Richtung der Kraftlinien 

 die entgegengesetzt circularen Strahlen aufser dem, 

 dafs sie Aenderungen der Periode erfahren, entgegen- 

 gesetzte Aeuderungen der Fortpflanzungsgeschwindig- 

 keit erleiden und dafs in der transversalen Richtung 

 die zu den Kraftlinien parallelen Schwingungen eine 

 andere Fortpflanzungsgeschwindigkeit haben als die 

 senkrechten Schwingungen. Die zur Verificirung 

 dieser Theorie angestellten Versuche, besonders die 

 von Becquerel und von Voigt undWiechert, 

 gaben Resultate, welche mit diesen Voraussagen über- 

 einstimmten. Ueberdies mufs festgehalten werden, 

 dafs bei dem sich längs der Kraftlinien fortpflanzen- 

 den Lichte die circularen Schwingungen , welche im 

 Sinne des magnetisirenden Stromes erfolgen , eine 

 Dispersionscurve haben (deren Abscisse die Wellen- 

 längen und deren Ordinaten die entsprechenden 

 Brechungsindices sind) gleich derjenigen, welche für 

 jede Art der Schwingung gilt, wenn das Magnetfeld 

 nicht existirt, aber verschoben nach dem Ursprung 

 der Coordinaten und die circularen Schwingungen 

 der entgegengesetzten Richtung haben dieselbe Dis- 

 persionscurve, aber um ebensoviel verschoben in der 

 Richtung, in welcher die Abscissen zunehmen. — 

 Aber trotz dieser und einiger weiterer von Herrn 

 Righi aufgezählten Leistungen der Voigt sehen 

 Theorie gestattet sie nicht vorauszusehen, in welcher 

 Weise die Dispersionscurven der zum Felde senk- 

 rechten oder parallelen Schwingungen im Falle der 

 transversalen Fortpflanzung sich allmälig in die- 

 jenigen der beiden circularen Schwingungen im Falle 

 der Fortpflanzung längs der Kraftlinien umwandeln. 



Beim Studium dieser Verhältnisse kam nun Herr 

 Righi zu der Ueberzeugung, dafs der Grund für die 

 Schwierigkeiten des Verständnisses darin liege, dafs 

 man bisher nur die Schwingung der leuchtenden 

 Theilchen in der zur Fortpflanzung senkrechten 

 Ebene inbetracht gezogen hat und nicht die wirk- 

 liche Schwingung im Räume, das heifst, man hat 

 nur die Componenten der zur Fortpflanzungsrichtung 

 senkrechten Schwingungen berücksichtigt und nicht 



die Componente in der Richtung der Fortpflanzung. 

 Diese longitudinale Componente konnte man nicht 

 berücksichtigen bei dem Lichte, das in der Richtung 

 der Kraftlinien ausgesandt wird, weil diese Compo- 

 nente vom Magnetfelde nicht modificirt wird; aber 

 in den anderen Fällen ist dies nicht mehr zulässig. 

 Herr Righi hat daher die Consequenzen geprüft, 

 zu denen man gelangt, wenn man die Wirkung des 

 Magnetfeldes auf die Schwingungen eines jeden Theil- 

 chens des leuchtenden Gases im Räume betrachtet 

 und ist zu Resultaten gelangt , welche dann durch 

 dircete Versuche bestätigt worden sind. 



Das Hauptergebnis kann dahin zusammengefasst 

 werden, dafs durch die Wirkung des Magnetfeldes eine 

 Linie des Emissionsspectrums sich in drei neue Linien 

 verwandelt: eine mittlere, die von geradlinigen Schwin- 

 gungen gleicher Periode wie die der ursprüng- 

 lichen Linie herrührt und die in einer Ebene liegt 

 parallel zur Richtung des Feldes und zur Fortpflan- 

 zungsrichtung, und zwei seitliche, die von zwei 

 gleichen, elliptischen Schwingungen herrühren, die 

 eine rechts-, die andere linksgedreht, deren kleine 

 Axen in der oben genannten Ebene liegen und deren 

 Axenverhältuifs gleich ist dein Cosinus des Winkels 

 zwischen der Fortpflanzungsrichtung und der Rich- 

 tung der Kraftlinien. Man braucht nur anzunehmen, 

 dafs dieser Winkel gleich 0° oder 90° sei, um die 

 Sätze zu finden für das längs der Kraftlinien oder 

 senkrecht zu ihnen emittirte Licht. 



Um zu dieser allgemeinen Auffassung des Zee- 

 m an sehen Phänomens zu gelangen, brauchte man 

 nur anzunehmen, was angenommen wird, um die 

 Erscheinung des besonderen Falles der Emission 

 nach den Kraftlinien zu erklären , nämlich dafs die 

 Schwingungsperiode einer circularen Schwingung 

 senkrecht zu den Kraftlinien eine Zunahme oder 

 Abnahme erleidet, je nachdem die Bewegung des 

 schwingenden Theilchens in demselben oder im ent- 

 gegengesetzten Sinne des das Feld erzeugenden 

 Stromes erfolgt. Dies aber ist ein Ergebnifs der 

 Theorie von Loren tz, welche Zeeman bei seinen 

 Experimentaluntersuchungen geleitet hat. Wenn man 

 daher diese Theorie annimmt, oder irgend eine andere, 

 die zu demselben Schlüsse führt, dann bleibt die 

 vom Verf. entwickelte Anschauung nicht eine ein- 

 fache kinematische Deutung, sondern wird eine theo- 

 retische Erklärung des Zeeman sehen Phänomens. 



Herr Righi entwickelt sodann die Theorie des 

 Zeeman sehen Phänomens für den allgemeineren 

 Fall unter der Annahme, dafs eine circulare Schwin- 

 gung in der Richtung des magnetisirenden Stromes, 

 die in einer zur Magnetkraft senkrechten Ebene vor 

 sich geht, eine Verkürzung der Dauer ihrer Periode 

 erleidet, oder dafs die ursprüngliche Schwingungs- 

 zahl N pro Secunde N -\- n wird, und dafs in ähn- 

 licher Weise bei einer circularen Schwingung in ent- 

 gegengesetzter Richtung die Schwingungszahl N sich 

 in N — n verwandelt, während eine geradlinige 

 Schwingung parallel zur Richtung der Magnetkraft 

 keine weitere Veränderung erleidet. Aus den ersten 



