Nr. 28. 1900. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



XV. Jahrg. 351 



Betrachtungen findet er: „Während bei Abwesenheit 

 des Magnesfeldes natürliches Licht von N Schwin- 

 gungen in der Secunde sich in einer beliebigen 

 Richtung fortpflanzt, pflanzen sich, wenn ein Feld 

 existirt, in einer Richtung, welche einen beliebigen 

 Winkel £ mit der Richtung des Feldes bildet, drei 

 polarisirte Strahlen fort, und zwar ein Strahl mit 

 geradlinigen Schwingungen , die in der medianen 

 Ebene liegen, deren Schwingungszahl in der Secunde 

 die ursprüngliche N ist, und deren Intensität gleich 

 ist der ursprünglichen Intensität, multiplicirt mit 

 V 2 sin 2 £ ; und die beiden Strahlen mit elliptischen 

 Schwingungen, jede von der Intensität gleich der ur- 

 sprünglichen Intensität multiplicirt mit 1 / i (l + cos 2 £), 

 eine von ihnen rechtsdrehend mit N -\- «Schwin- 

 gungen in der Secunde, die zweite linksdrehend mit 

 N — «Schwingungen. Diese elliptischen Schwin- 

 gungen sind gleich, die kleinere Axe beider liegt in 

 der medianen Ebene , und das Verhältnis der Axen 

 ist gleich u. cos £." 



Für a = 0° ergiebt sich das Verhalten , wie es 

 für die Emission in der Richtung der Kraftlinien 

 bekannt ist, und für £ = 90° ergeben sich die Ver- 

 hältnisse des Hauptfalles der Emission senkrecht zu 

 den Kraftlinien. Für die Aenderung der Strahlen 

 beim Uebergang von dem einen Grenzfall zu dem 

 anderen ergiebt sich, da£s bei £ = 90° die mittlere 

 Linie die halbe Intensität der ursprünglichen Linie 

 besitzt und ihre Schwingungen parallel zu den Kraft- 

 linien erfolgen , während die Seitenlinien von der 

 Intensität Vi sind und von geradlinigen Schwingungen 

 senkrecht zur Richtung des Feldes herrühren. Wird £ 

 kleiner als 90°, so bleiben die Schwingungen der 

 mittlei'en Linie geradlinig und parallel zu den Kraft- 

 linien , während ihre Intensität allmälig abnimmt. 

 Inzwischen erlangt das Licht in den seitlichen Linien 

 elliptische Polarisation, deren grölsere Axe senkrecht 

 zur Meridianebene liegt, und eine Intensität, welche 

 mit abnehmendem £ wächst. Ferner ist der Sinn 

 der Drehung der elliptischen Schwingung in dem- 

 jenigen der Strahlen , welcher inbezug auf die 

 mittlere Linie nach dem Violet verschoben ist, über- 

 einstimmend mit dem Sinne des magnetisirenden 

 Stromes. Bei £ = 54° 44' etwa ist die Intensität 

 aller drei Linien ungefähr gleich und wenn £ weiter 

 abnimmt, wird die Mittellinie schwächer als die seit- 

 lichen, um bei £ = 0° ganz zu verschwinden, während 

 die Schwingungen der Seitenlinien aus elliptischen 

 allmälig sich in kreisförmige umgewandelt haben. 

 Aus der figürlichen Darstellung der Schwingungen 

 der drei Linien für eine Reihe von abnehmenden 

 Winkeln £ geben wir nebenstehend die für 90°, 60°, 

 30° und 0°. 



Zur Prüfung dieser Theorie hat Herr Righi Ver- 

 suche mit neuen Elektromagneten ausgeführt, deren 

 Polstücke in einer Länge von etwa 6 cm cylindrisch 

 waren und in Kegeln endeten , deren Winkel etwa 

 60° hatte und deren Endfläche 1 cm im Durchmesser 

 mafs. Ihr Abstand betrug IIV2 mm, so dafs es 

 möglich war, die Strahlen zu untersuchen, welche in 



Richtungen ausgesandt wurden, welche mit der Rich- 

 tung der Kraftlinien bezw. der Kegelaxe Winkel 

 zwischen 42° und 90° bildeten. In der Axe waren 

 die Polstücke durchbohrt, so dafs auch die in der 

 Richtung der Kraftlinien ausgesandten Strahlen unter- 

 sucht werden konnten. Das Magnetfeld wurde etwa 



90 ü 



60" 



SU" 



12 000 C. G. S. stark gemacht und als Lichtquelle 

 elektrische Funken solcher Metalle (Cadmium, Zink, 

 Magnesium) gewählt, welche das typische und nor- 

 male Zee mansche Phänomen geben. Die Analyse 

 des Lichtes geschah mit einem Rowlandschen Con- 

 cavgitter und die Bestimmung der Polarisation durch 

 Nicols. 



Zunächst wurde das bekannte Phänomen bei 

 £ = 90° beobachtet und sodann der Winkel , den 

 der Lichtstrahl mit den Kraftlinien macht, allmälig 

 verringert. Hierbei wurde festgestellt, dafs die drei 

 Linien ihre Stellung merklich behielten , aber wäh- 

 rend die mittlere an Intensität abnahm, wurden die 

 beiden seitlichen immer heller; bei einem gewissen 

 Werthe von £ zeigten alle drei Linien gleiche Inten- 

 sität; bei kleineren £ wurde die Mittellinie schwächer 

 wie die seitlichen und bei £ = 0° war erstere ver- 

 schwunden , die letzteren am hellsten. Dies stimmte 

 vollkommen mit der Theorie. Freilich war bei 

 £ = 55° die Mittellinie bereits etwas schwächer als 

 die seitlichen Linien ; doch ist diese Abweichung von 

 der Theorie nur eine scheinbare, bedingt durch die 

 verschiedene Polarisation der Linien. 



Sodann wurde die Polarisation der Linien mittels 

 Nicoischer Prismen untersucht und auch in dieser 

 Beziehung die Vorhersagen der Theorie voll be- 

 stätigt. Bei £ = 90° war die Mittellinie horizontal 

 polarisirt, die seitlichen vertical. Wurde sodann £ 

 immer kleiner gemacht, so blieb die Schwingungs- 

 richtung der Mittellinie bis zu ihrem Verschwinden 

 dieselbe horizontale, während die Schwingungen der 



