380 XV. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



1000. Nr. 30. 



welcher in Form von Harnpuriuen im menschlichen 

 Harne wieder zum Vorscheine kommt, ist — im 

 Gegensatze zu der von Camerer, Schreiber und 

 Waldvogel geäufserten Vermuthung — von der In- 

 dividualität des die Nahrungspurine aufnehmen- 

 den Organismus unabhängig und wird blofs durch 

 die Natur des betreffenden Nahrungspurins 

 bestimmt. 



Vom Hypoxanthin-N und ebenso von dem Purin- 

 gruppen-N der (vorwiegend hypoxanthinhaltigen) 

 Nuclei'ne des Muskels, der Leber und der Milz geht 

 beim Menschen etwa die Hälfte, von dem Purin- 

 gruppen-N des (vorwiegend adeninhaltigen) Thy- 

 musnuclei'ns nur ein Viertel in Harnpurin- (und 

 zwar wesentlich Harnsäure-)N über. Vom Caffein-N 

 erscheint mehr als ein Drittel als Harnpurin- (und 

 zwar ausschliefslich Purinbasen-)N im menschlichen 

 Harne. Guanin geht überhaupt nicht in Harnpurin- 

 körper über. Eine umfassende Bearbeitung der ver- 

 schiedenen Purinsubstanzen in dieser Hinsicht ist 

 dringend erwünscht. 



Da der unter der Gestalt von Hautpurinen aus- 

 geschiedene Antheil der verschiedenen Nahrungs- 

 purine von individuellen Bedingungen nicht deter- 

 minirt wird, so lassen sich für jedes purinkörperhaltige 

 Nahrungsmittel die Mengen von exogenem Harn- 

 purin-N angeben, welche aus ihm beim Durchgang 

 durch den Stoffwechsel des gesunden Menschen ent- 

 stehen. 



a) 100g (Rind- oder Kalb-) Fleisch enthalten 

 etwa 0,06 g (Gesammt-)Purinkürper-N und liefern un- 

 gefähr 0,03 g (exogenen) Harnpurin-N. 



b) 100 g Kaffee besitzen etwa 0,20 bis 0,22 g 

 Caffei'n-N und liefern etwa 0,075 g (exogenen) Harn- 

 purin-N. 



c) 100 g Kalbsleber enthalten etwa 0,12 g (Ge- 

 sammt-)Puriukörper-N und ergeben ungefähr 0,06 g 

 (exogenen) Harnpurin-N. 



d) 100 g Kalbsmilz besitzen etwa 0,16 g (Ge- 

 sammt-)Nahrungspurin-N und liefern etwa 0,08 g 

 (exogenen) Harnpurin-N. 



e) 100 g Kalbsthymus enthalten ungefähr 0,40 g 

 (gebundenen) Purinkörper-N und ergeben etwa 0,10g 

 (exogenen) Harnpurin-N." 



Da die Menge der exogenen Harnpurine von der 

 Individualität unabhängig ist, läfst sich nach den vor- 

 hergehenden Angaben, wie bereits erwähnt, aus einer 

 bestimmten Kost annähernd berechnen, wie grofs die 

 exogene Harnpurinmenge ist, die bei dieser bestimm- 

 ten Kost hervorgehen mufs. Zieht man das berech- 

 nete, exogene Harnpurinquantum von der bei dieser 

 Kost ausgeschiedenen, gesammten Harnpurinmenge 

 ab, so bekommt man einen „berechneten" Werth für 

 die endogenen Purinkörper des Versuchsindividuums. 

 Der bei purinfreier Diät „direct bestimmte" und der 

 „berechnete" Werth für den endogenen Harnpurin-N 

 stimmen genügend überein, und für beide ergiebt 

 sich, dats die constanten Individualwerthe in der 

 Mehrzahl der Fälle zwischen 0,1 und 0,2 g liegen. Die 

 gewöhnlich vorhandenen Schwankungen in der Aus- 



scheidung der Purinkörper beruhen demnach vor- 

 wiegend auf den durch den Wechsel der Nahrung 

 bedingten Schwankungen des exogenen Antheiles 

 derselben. P. R. 



E. Geh reke : U e b e r die W arm el e it u ng verdünn t er 



Gase. (Annaion der Physik. 1900, Folge 4, Bd. 11, 

 S. 102.) 



Die Wärmeleitung verdünnter Gase war im Berliner 

 physikalischen Institut von v. Smoluehowski durch 

 die Abkühlung eines Thermometers in einer kältereu 

 Umgehung unter Bedingungen untersucht worden, welche 

 die Wärmefortführung zu beseitigen gestatteten, so dafs 

 bei Elimination der Strahlung die Leitung des verdünnten 

 Gases ermittelt werden konnte. Die Versuche ergaben, 

 dafs die Wärmeleitung vom Drucke unabhängig ist, wie 

 dies von der kinetischen Gastheorie vorausgesagt wird; 

 von einem gewissen kleinen Drucke an bemerkte man aber, 

 dass die Wärmeleituug mit. diesem abnimmt (vgl. Rdsch. 

 1898, XIII, 223). Dies konnte nur erklärt werden durch 

 den a priori zu erwartenden Temperaturspruug zwischen 

 Wand und Gas, und der von der mittleren Wegelänge 

 der Molekeln X abhängige Temperatursprungscoefficient ist 

 von v. Smoluehowski für Luft und Wasserstoff ge- 

 messen und bez. 1,70 und 6,96 gefunden worden. Weil 

 bei der Berechnung dieser Werthe verschiedene Ver- 

 nachlässigungen gemacht, werden mufsten , wurden die 

 Versuche im selben Institute von Frl. Keith, später 

 mit einem anderen Apparate von Wendeil und schliefs- 

 lich vom Verf. fortgesetzt. 



Der neue Apparat bestand aus zwei concentrischeu 

 Messingcylindern, von denen der innere eine Wasser- 

 masse enthielt, deren Abkühlungszeit gemessen werden 

 sollte. Das Wasser hatte bei Beginn des Versuches die 

 Temperatur 14"; der Apparat wurde in schmelzendes Eis 

 gebracht und der Verlauf der Abkühlung bis zur Tempe- 

 ratur 7°C beobachtet. Als Gase, welche die Wärme- 

 leitung vermittelten, wurden von Kohlensäure und 

 Wasserdampf befreite Luft und Wasserstoff in einer 

 Dicke von 1,001 mm verwendet. 



Die Messungen ergaben für Luft das Verhältnis 

 y/X zwischen den Drucken 3,6s und 0,469 mm, oder zwi- 

 schen den Wegelängen X = 0,0196 und 0,154mm, innerhalb 

 der Beobachtungsfehler vom Druck unabhängig und im 

 Mittel = 1,83. Für Wasserstoff ergab sich das Verhii.lt- 

 nifs y/X zwischen den Drucken 5,68 und 1,80 mm, oder 

 den Wegelängen 0,0249 und 0,0785 mm, ebenfalls inner- 

 halb der Beobachtungsfehler vom Druck unabhängig 

 und zwar im Mittel = 5,70. Ein Vergleich mit den 

 Werthen v. Smoluchowkis zeigt keiue besonders gute 

 Ueliereinstimmung, namentlich für Wasserstoff ist der 

 neue Werth erheblich kleiner; dies kann daher rühren, 

 dafs in den früheren Versuchen eine Glaswand , in dem 

 jetzigen eine blanke, versilberte Messingfläche die Wärme 

 an das Gas abgab. 



„Die Entfernung der beiden das Gas begrenzenden 

 Flächen betrug, wie erwähnt, 1 mm. Wurde die mittlere 

 Wegelänge X für Luft, kleiner als 0,1538mm. für Wasser- 

 stoff kleiner als 0,1472 mm, so nahm y/X mit abnehmen- 

 dem Druck oder wachsender Wegelänge ab. In der 

 That kann, wenn die mittlere Wegelänge nicht mehr 

 klein ist gegen die Dicke der Gasschicht , von einem 

 Temperatursprungscoefflcienten nicht mehr geredet 

 werden. Dafs aber y/X hier mit abnehmendem Drucke 

 abnimmt, ist mit der Gastheorie in Uebereinstimmung." 



Emilio Villari: öeber Ladungen hoher Potentiale 



der durch X-Strahlen erregten (ixirten) 



Luft. (Rendiconti Reale Accademia dei Lineei. 1900, 



Sei-. 5, Vol. IX (1), p. 292.) 



Im Anschlufs an die Versuche über den Verlust des 



Entladungsvermögeus ixirter Luft beim Durchgang durch 



