408 XV. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



1900. Nr. 32. 



Methylalkohol 23,97 0,00373 Essigsäure 27,10 0,00343 



Aethylalkohol 23,63 0,00332 Propionsäure 25,80 0,00310 



Propylalkohol 24,64 0,00294 Buttersäure 27,62 0,00359 



Butyialkohol 24,32 0,00341 Valeriansäure 25,59 0,00313 



Amylalkohol 25,17 0,00287 Capronsäure 27,23 0,00249 



Ameisensäure 43,63 0,00279 



Es ist somit nachgewiesen , dafs auch für diese er- 

 weiterten Grenzen das Gesetz keine Aenderung erfährt, 

 dafs die Capillaritätsconstanten lineare Functionen der 

 Temperatur sind. 



Die Werthe der Capillaritätsconstanten unterkühlter 

 Flüssigkeiten (in diesem Zustande wurden alle Säuren, 

 mit Ausnahme der Propionsäure gemessen) , die vom 

 Verf. zum ersten Male einer genauen Messung unter- 

 zogen sind, weichen in keiner Weise von jenem Ge- 

 setze ab. 



„Auch die Antwort auf die zweite oben gestellte 

 Frage ist vollkommen klar durch die Tabellen gegeben: 

 Ein einfacher Zusammenhang zwischen der Capillaritäts- 

 constante uud der chemischen Zusammensetzung resp. 

 dem Molekulargewichte hat sich nicht nachweisen lassen. 

 Sollte sich ein solcher Zusammenhang doch noch er- 

 geben , so gilt derselbe gewifs nur für eine bestimmte 

 homologe Reihe und eine bestimmte Temperatur und 

 läfst sich auf andere Reihen und Temperaturen nicht 

 anwenden. Diese Erwägung veranlafste mich, auf wei- 

 tere Nachforschungen in dieser Richtung zu verzichten." 



J. T. Bottomley und J. C. Beattie: Wärmestrahlung 

 in absolutem Mafse. (Proceedings of the Royal 

 Society 1900, Vol. LXVI, p. 269.) 

 Im Anschlufs an frühere Versuche des ersten der 

 beiden Autoren über den gleichen Gegenstand wollten 

 die Verff. die Menge und die relativen Verhältnisse der 

 Strahlung von verschieden beschaffenen Oberflächen im 

 hohen Vacuum messen. „Wenn ein Körper auf hoher 

 Temperatur erhalten wird, hängt die Gesammtstrahlung 

 seiner Oberfläche, unter sonst gleichen Umständen, von 

 der Temperatur und dem Charakter der strahlenden 

 Fläche ab. Bei einer gegebenen Temperatur scheint 

 die Gesammtstrahlung, die aus thermischen, leuchtenden 

 und aktinischen Strahlen besteht, abzuhängen von der 

 Beschafl'enheit und dem feineren Bau der strahlenden 

 Fläche; und das Verhältnifs, in welchem Schwingungen 

 längerer oder kürzerer Periode anwesend sind, scheint 

 beherrscht zu sein von der gröberen oder feineren 

 Structur der Oberfläche, von welcher die Strahlen aus- 

 gehen. Noch wenig ist für eine Untersuchung der hier 

 erwähnten Frage geschehen ; und die Ergebnisse unserer 

 Versuche bezweckten, ein Beitrag nach dieser Richtung 

 zu sein." 



Der strahlende Körper war ein in einer Glasröhre 

 ausgespannter Platindraht, dessen Enden mit äufseren 

 Stromzuleitungen metallisch verbunden waren; ein Seiten- 

 rohr gestattete das Evacuiren der Röhre und zwei 

 senkrecht zu dem Draht die Glaswand durchsetzeude 

 Sonden die Messung des Potentials. Zwei genau gleiche 

 derartige Röhren wurden zu einem Kreise verbunden, 

 durch den ein mefsbarer, regulirbarer Strom hindurch- 

 geschickt werden und die beiden Platindrähte erwärmen 

 konnte; beide Röhren waren durch die Seitenröhren 

 verbunden, so dafs beim Evacuiren in beiden stets der 

 gleiche Druck vorhanden war. Der Platindraht des 

 einen Rohres war blank polirt, der Draht der zweiten 

 Röhre mit einer dünnen Rufsschicht bedeckt; die Poten- 

 tialdifferenz an den Enden der beiden Drähte wurde 

 mit einem Spiegelgalvanometer gemessen. Die Luft 

 wurde sorgfältig getrocknet. 



Zunächst wurde der Apparat evacuirt, ein schwacher 

 Strom durch die Drähte geschickt, der keinen Theil er- 

 hitzen konnte, und die Potentialdifferenz zwischen den 

 Enden eines jeden Drahtes gemessen, wodurch man das 

 Verhältnifs der Widerstände zu einem eingeschalteten 



Vergleichswiderstande bei Zimmertemperatur erhielt. So- 

 dann wurde der Batteriestrom entsprechend verstärkt, 

 seine Intensität gemessen, ferner die Potentialdifferenzen 

 des Vergleichswiderstandes sowie des einen und des 

 anderen Drahtes einzeln bestimmt. Aus diesen wieder- 

 holten Messungen konnten der durch jeden Draht 

 gehende Strom und dessen Widerstand berechnet werden, 

 unter Berücksichtigung der Länge und des Querschnittes 

 der Platindrähte hat man die durch Strahlung pro cm 8 

 und Secunde verlorene Energie berechnen können ; eben- 

 so liefsen sich die Temperaturen der Drähte aus den 

 Widerstandsmessungen berechnen. In besonderen Ver- 

 suchen wurde zwischen den Temperaturen 15° und 350° 

 eine empirische Formel für das Verhältnifs zwischen 

 Temperatur und Druck abgeleitet. In einer Beziehung 

 waren die Bestimmungen nicht ganz befriedigend, es 

 konnte nämlich die Temperatur der umgebenden Hülle 

 nicht genügend in Rechnung gezogen werden. Wohl 

 war schon früher festgestellt, dafs die Glaswand der 

 Röhre mit dem berufsten Draht stärker erwärmt wird, 

 als die mit dem blanken; wie viel Wärme aber von der 

 Wand zurück zum Drahte strahlt, war nicht bekannt. 

 Die Messungen , deren Ergebnisse in Tabellen und 

 Curven wiedergegeben sind, wurden mit 3 Drahtpaaren an- 

 gestellt, deren bezügliche Durchmesser 0,0542 cm, 0,025 cm 

 und 0,015 cm waren. In besonderen Tabellen sind die 

 Wärmeverluste pro cm 2 Oberfläche für die verschiedenen 

 Drahtpaare bei verschiedenen Temperaturen berechnet, 

 und man sieht, dafs die Zahlen in ziemlich guter Ueber- 

 einstimmung sind. Dafs diese nicht vollkommen ist, 

 rührt davon her, dafs es bei den hohen Verdünnungs- 

 graden schwierig ist, den Druck vollkommen gleich zu 

 halten. Sieht man von dieser Fehlerquelle ah, so er- 

 giebt sich , dafs zwischen den Drucken 0,00016' und 

 0,00360 mm der Wärmeverlust der berufsten Platindrähte 

 etwa vier- bis fünfmal so grofs ist wie der der blanken 

 Drähte bei der gleichen Temperatur, die in den beiden 

 Versuchsreihen zwischen 15° und 743° variirte. Die bei- 

 gegebenen Curven bringen auch den Einflufs der Draht- 

 dicke auf den Wärmeverlust zur Anschauung. 



Henri Beequerel: Ueber die Strahlung des Urans. 

 (Compt. rend. 1900, T. CXXX, p. 1583.) 



Die Strahlen, welche die radioactiven Körper aus- 

 senden, sind bekanntlich zweierlei Art : sie bestehen ent- 

 weder aus Kathodenstrahlen und werden von einem 

 Magnetfelde, sowie von einem elektrischen Felde abge- 

 lenkt; oder sie sind nicht ablenkbar und scheinen Strahlen 

 zu umfassen , welche verschiedene Grade der Durchgän- 

 gigkeit durch Metalle und durch undurchsichtige Körper 

 besitzen; ihre Natur ist bisher noch unbekannt. Beide 

 Strahlengruppen wurden bei den sehr activen von Herrn 

 und Frau Curie entdeckten Körpern gefunden, und 

 zwar sendet das Radium sowohl ablenkbare wie nicht 

 ablenkbare Strahlen aus, das Polonium giebt nur nicht 

 ablenkbare Strahlen und das Debiernesche Actinium 

 nur ablenkbare Strahlen. 



Herr Becquerel legte sich nun die Frage vor, ob 

 das Uran, dieser erste Körper, an dem die Radioactivität 

 beobachtet worden, auch ablenkbare Strahlen aussendet. 

 Die geringe Intensität der Uranstrahlung und die lange 

 Exposition, die zur Hervorrufung einer photographischen 

 Wirkung nothwendig ist, machten die Entscheidung be- 

 sonders schwierig. Mittels der Methode, welche zum 

 Nachweise der elektrostatischen Ablenkung der Kadium- 

 strahlen geführt hatte (Rdsch. 1900, XV, 254), gelangte 

 jedoch Verf. auch hier zum Ziele. Uranpulver in einer 

 Rinne einer Bleiplatte bildete die linienförmige Strah- 

 lungsquelle , zu welcher parallel eine Schatten werfende 

 Scheibe senkrecht auf der in schwarzes Papier gehüllten, 

 photographischen Platte stand, so dafs bei Ablenkung 

 der Strahlen durch ein Magnetfeld an der einen Seite 

 ein Schatten entstehen mufste. Nach mehrtägiger Expo- 

 sition im coustanten Magnctfelde war nun eine Ahlen- 



