Nr. 13. 1900. 



Naturwissenschaft liehe Rundschau. 



XV. Jahrg. 165 



Kohlensäure konnte die Verzögerung auch , wenn auch 

 schwächer, in Stickstoff, Sauerstoff und Luft, am schwäch- 

 sten, jedoch noch erkennbar, in Wasserstoff nachgewiesen 

 werden. Bei letzterem Gase vernichtete jede Beleuch- 

 tung mit ultraviolettem Licht die Verzögerung; in Luft 

 hingegen, und noch deutlicher in Kohlensäure machte 

 sich ein Einflufs der Lichtintensität auf die Gröfse der 

 Verzögerung bemerkbar. Dafs Paschen (Rdsch. 1889, 

 IV, 384) in freier Zimmerluft im Sommer kleinere 

 Funkenpotentiale fand als im Winter, war sicherlich 

 durch die gröfsere Lichtintensität im Sommer und da- 

 durch verminderte „Verzögerung" bedingt. Auch die 

 Natur des Gases, in welchem der beleuchtende Funke 

 erzeugt wurde , war von Einflufs. Ein Funke in Luft, 

 Kohlensäure und Wasserstoff hat bei genügender Inten- 

 sität die Verzögerung im Funkenmikrometer vernichtet; 

 ein in Leuchtgas erzeugter Funke war hingegen auf die 

 Verzögerung in Luft und Kohlensäure unwirksam. 



Bei den definitiven Messungen der Funkenpotentiale 

 in Luft, Kohlensäure, Wasserstoff, Stickstoff und Sauer- 

 stoff bezüglich ihrer Abhängigkeit von der Schlag- 

 weite und dem Gasdruck wurde die Verzögerung durch 

 dauernde Belichtung vollständig aufgehoben. Die ge- 

 fundenen Zahlenwerthe ergaben sowohl für die Abhän- 

 gigkeit vom Druck bei gleicher Schlagweite, als für die 

 von der Schlagweite bei gleichem Druck Curven , die 

 für alle Gase den gleichen allgemeinen Charakter, eine 

 schwache, nach oben convexe Krümmung besitzen. Unter 

 den früheren Ergebnissen stimmen die von Paschen 

 am besten mit denen des Verf., doch sind alle, zweifellos 

 infolge der Verzögerung, gröfser als die Or gier sehen. 

 Eine von Paschen aufgestellte Beziehung zwischen 

 Potential , Schlagweite und Druck hat Verf. nicht be- 

 stätigen können. 



Maxwell hat den Maximalbetrag der elektromoto- 

 rischen Kraft, die in einem Gase wirken kann, ohne 

 dafs Entladung erfolgt, die „elektrische Festigkeit" des 

 Gases genannt und mifst sie bei gegebenem Druck (P) 

 durch den Quotienten aus Funkenpotential V und Schlag- 

 weite tC. Dieser Werth ist aber nicht für die einzelnen 

 Gase charakteristisch , da er bei abnehmendem ä erst 

 langsam , dann sehr sehneil wächst. Auch die später 

 von Anderen eingeführte Gröfse der „speeifischen elek- 

 trischen Festigkeit", d. i. das Verhältnifs des Funken- 

 potentials eines Gases zu dem der Luft unter gleichen 

 Bedingungen ist nicht charakteristisch für die einzelnen 

 Gase, da sie für einige mit abnehmendem ä wächst und 

 auch von P abhängig ist. 



Eine für die verschiedenen Gase charakteristische 

 Gröfse erhält man jedoch , wenn man sich überzeugt, 

 dafs die Curven für die Abhängigkeit des V von d bei 

 constantem P nicht auf den Nullpunkt hinzielen , dafs 

 also bei unendlich kleiner Schlagweite (<)' = 0) noch 

 eine endliche Spannung zum Funkenübergang erforder- 

 lich ist. Das Funkenpotential mufs daher aus zwei 

 Theilen bestehend gedacht werden , aus dem Theil, 

 welcher zur Ueberwindung des Uebergangswiderstandes 

 zwischen Metall und Gas erforderlich ist, und dem Rest, 

 der zur Durchbrechung der Gasschicht erfordert wird, 

 und der allein ein Mafs für die elektrische Festigkeit 

 des Gases liefern kann. 



Verf. hat nun die so näher präcisirte elektrische 

 Festigkeit für Kohlensäure und für Luft aus seinen 

 Zahlenwerthen berechnet und die speeifische elektrische 

 Festigkeit der Kohlensäure für die verschiedenen & 

 und P ermittelt. Hierbei stellte sich heraus , dafs die 

 speeifische elektrische Festigkeit k keine Function der 

 Schlagweite und auch vom Druck des Gases unabhängig 

 ist. Die gleiche Rechnung wurde mit gleichem Erfolge 

 für Wasserstoff, Stickstoff und Sauerstoff durchgeführt; 

 bei jedem dieser Gase lagen sämmtliche für die ver- 

 schiedenen Versuchsbedingungen berechneten Werthe 

 von k in nnregelmäfsiger Abweichung um einen be- 

 stimmten Mittelwerth gruppirt. Die Gröfse k charakte- 



risirt also das Verhalten des Gases gegen die disruptive 

 Entladung; sie war für II = 0,563, für C0 2 = 0,888, 

 für O = 0,888, für Luft = 1, für N = 1,050. 



Der in den Messungen gefundene Gesammtwider- 

 stand läfst sich zwar nicht in den Gaswiderstand und 

 den Uebergangswiderstand zerlegen ; doch Hessen sich 

 einige Schlüsse bezüglich des letzteren aus ihnen 

 ziehen. So mufs in Kohlensäure der Uebergangswider- 

 stand gröfser sein als in Luft, da für kleine Schlag- 

 weiten und kleine Drucke in dem elektrisch weniger 

 festen Gase Kohlensäure höhere Spannungen zur Ent- 

 ladung erforderlich sind , als in Luft. In Sauerstoff 

 scheint der Uebergangswiderstand ungefähr dieselben 

 Werthe zu besitzen wie in Luft. Elektroden aus Zink 

 und aus Eisen ergaben in Luft und in Kohlensäure bei 

 allen untersuchten Drucken die gleichen Funkenpoten- 

 tiale wie die Messingkugeln ; man mufs daher anneh- 

 men, dafs das Material der Elektroden auf den Ueber- 

 gangswiderstand ohne Einflufs ist. 



Francis Gotch und G. J. Burch: Ueber die elektro- 

 motorische Kraft des Schlages und den 

 elektrischen Widerstand des Organs von 

 Malapterurus electricus. (Proceedings of the 

 Royal Society. 1900, Bd. LXV, p. 434.) 

 Von zwei lebenden Exemplaren des Malapterurus elec- 

 tricus, die Herrn Gotch zur Verfügung gestellt waren, 

 ist das eiue bald gestorben, während das zweite zu ge- 

 nauen Messungen der elektromotorischen Kraft beim 

 Schlage und zur Untersuchung anderer die Physiologie 

 des elektrischen Fisches betreffenden Fragen verwendet 

 werden sollte. Aufgrund vorangegangener Versuche und 

 Erfahrungen wurde zu den Messungen ein besonders 

 eingerichtetes Capillarelektrometer verwendet , dessen 

 Reductionsfactoren durch Vorversuche festgestellt waren. 

 Die Schwankungen des Niveaus im Capillarelektrometer 

 wurden auf einer mit der erforderlichen Geschwindigkeit 

 bewegten, photographischen Platte fixirt, und das ge- 

 wonnene Bild gestattete dann die Gröfse und den Verlauf 

 der elektromotorischen Kraft zu messen. 



Die ersten Versuche, Aufzeichnungen von der natür- 

 lichen Entladung des Organs auf der bewegten Platte zu 

 erhalten, mufsten aufgegeben werden , weil die vom un- 

 verletzten Fisch auf Reizung erzielten Schläge sowohl 

 nach der Zeit ihres Eintrittes wie nach der Stärke sehr 

 unregelmäfsig waren. Die Verff. entschlossen sich daher, 

 das Thier zu tödten und die Versuche an Nerv -Organ- 

 präparaten auszuführen, da solche mit ihren Nerven ver- 

 sehene Organstreifen in feuchter Kammer bei der gleich- 

 mäfsigen Temperatur von 5° sehr regelmäfsig jede durch 

 einen einzelnen Inductionsstofs dem Nerven zugeführte 

 Reizung mit einer bestimmten Entwickelung elektromo- 

 torischer Kraft beantworteten. 



Die Analyse der in dieser Weise gewonnenen photo- 

 graphischen Curven ergab nun folgendes: 1) Niemals 

 zeigte sich eine Spur einer zweiten Phase von entgegen- 

 gesetztem Vorzeichen. 2) Die Potentialdifferenz zwischen 

 den Enden des Streifens steigt schneller, als sie fällt. 

 (Anstieg 0,0070 See, Abfall 0,0160 See.) 3) Die Dauer 

 der Periode zwischen der Erregung des Nerven und dem 

 Beginn der Organreaction (0,017 Sec.J entspricht der Fort- 

 pflanzungszeit des Erregungszustandes durch 40 mm 

 Nervenfaser bei 5°. 4) Das Maximum der elektromotori- 

 schen Kraft, welches durch die Reaction des kleinen, 

 untersuchten Organstückchens (15 mm) erhalten wurde, 

 stieg unter den günstigsten Umständen auf 25,10 Volt. 

 5) Da das ganze Organ des Malapterurus 12 bis 15 cm 

 mifst, von denen nach Abrechnung der sich verjüngenden 

 Enden 12 cm sicherlich ebenso wirksam sind , wie die 

 untersuchten Streifen, so erhält man für die ganze Reihe 

 der Organscheiben eine Entwickelung von 200 Volt; dies 

 kann aber nicht als Maximum für den lebenden Fisch 

 aufgefafst werden , da das Präparat durch die niedrige 

 Temperatur von 5° und die Operation der Trennung vom 



