Nr. 45. 1900. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



XV. Jahrg. 579 



Richard Börnstein: Die Luf telektricität. (S.-A. 



aus „Wissenschaftliche Luftfahrten" herausgegeben 



von Richard Assmann und Arthur Berson. 



(Braunschweig 1899, 1900, Verlag von Friedr. Vieweg 



& Sohn.) 

 In dem grofsen Werke, in dem die Herren Assmann 

 und Berson die wissenschaftlichen Ergebnisse der bis- 

 herigen Luftfahrten zur Darstellung bringen , hat Herr 

 Börnstein die Luftelektricität behandelt. Er giebt eine 

 Schilderung der seit Franklins denkwürdiger Drachen- 

 beobachtung ausgeführten Messungen der Luftelektricität 

 im Luftballon und schliefst daran eine theoretische Erörte- 

 rung des Ursprungs der experimentell nachgewiesenen 

 Luftelektricität. Er zeigt, dafs die schon von Peltier 

 ausgesprochene Meinung, dafs die Erde eine negative 

 elektrische Ladung habe und also von einem elektrischen 

 Felde umgeben sei, zwar den Thatsachen entspricht, aber 

 zu ihrer Darstellung nicht ausreicht; vielmehr mufa 

 das Vorhandensein elektrischer Massen in der Atmosphäre 

 angenommen werden. Als Träger dieser Elektricität war 

 der Wasserdampf in Anspruch genommen worden ; aber 

 wie Verf. nachweist, ist diese Annahme mit den directen 

 Messungsergebnissen nicht vereinbar. Mehr Wahrschein- 

 lichkeit habe die Annahme , dafs die ultravioletten 

 Strahlen des Sonnenlichtes das Potentialgefälle bedingen; 

 doch stimmen die unter nördlichen Breiten ausgeführten 

 Beobachtungen nicht gut mit dieser Hypothese. Herr 

 Börnstein schliefst daherseine Betrachtungen mit nach- 

 stehenden Sätzen : „Die vielfach bemerkte Parallelität im 

 Gange des luftelektrischen Gefälles und des Luftdruckes 

 scheint für eine theoretische Darstellung noch nicht 

 herangezogen zu sein. Vielleicht führt das Eingehen auf 

 diese Beziehung einmal zu besserer Erkenntnifs der 

 luftelektrischen Zustände und Vorgänge. Solange aber 

 diese Erkenntnifs uns noch fehlt, mufs eine Darstellung 

 des jetzigen Standes der luftelektrischen Forschungen vor 

 allem den Wunsch begründen, dafs die nächste Zeit uns 

 recht viel neues Erfahrungsmaterial bringen möge." — 

 Seit der Abfassung dieses Berichtes hat in der That 

 die Theorie der Luftelektricität einen , wie es scheint, 

 wesentlichen Fortschritt gemacht durch die Heranziehung 

 der Existenz von Ionen in der Atmosphäre; diese Theorie 

 hat vom Verf. nicht mehr discutirt werden können. 



A. Winkelmann: Einwirkung einer Funkenstrecke 

 auf die Entstehung von Röntgenstrahlen. 

 (Annalen der Physik. 1900, Folge 4, Bd. II, S. 757.) 



Es ist seit langem bekannt, dafs die Entstehung von 

 Kathodenstrahlen durch Einschaltung einer Funkenstrecke 

 in den Entladungskreis unter Umständen stark begünstigt 

 werden kann. Dementsprechend haben Campanile und 

 Stromei gefunden, dafs auch die Intensität der Röntgen- 

 strahlen wächst, wenn man zwischen den positiven Pol 

 des Inductoriums und die Röntgenröhre eine Funken- 

 strecke einschaltet (Rdsch. 1896, XI, 592). Herr Winkel- 

 mann hat dieselbe Beobachtung gemacht und die Er- 

 scheinung näher verfolgt. Er hat den Gasdruck in der 

 Röntgenröhre gemessen, bei dem sich durch Einschal- 

 tung von Funkenstrecken noch merkliche Emission her- 

 vorrufen liefs. Die Versuche wurden mit einem 50 cm- 

 Inductorium und Wehneltunterbrecher angestellt. Die 

 Funken der Funkenstrecken sprangen in Oel über. 



Der Einflufs der Funkenstrecken war verschieden, je 

 nach der Röhrenform. Bei einer kugelförmigen Röhre 

 konnte durch genügend grofse Funkenstrecke bis zu 

 einem Luftdruck von 1,7 mm Röntgenstrahlen beobachtet 

 werden. Bei cylindrischen Röhren von engem (0,5 cm) 

 Durchmesser erschienen Röntgenstrahlen bis zum Druck 

 von 10 mm. 



In Röhren, die mit Wasserstoff gefüllt waren, schien 

 der Einflufs der Funkenstrecke bei einem Rohrdurchmesser 

 von 1 cm am gröfsten zu sein. Hier wurden bis zum 

 Druck von 30 mm Röntgenstrahlen bemerkt. Der Ab- 

 stand der Elektroden ist von geringem Einflufs. Dagegen 



ist es nicht gleichgültig, ob die Funkenstrecke vor der 

 Anode oder der Kathode der Röntgenröhre liegt. Bei 

 höheren Gasdrucken erhält man die stärksten Wirkungen, 

 wenn die Funkenstrecke vor die Kathode geschaltet 

 ist. (Für diesen Fall gelten auch die oben angeführten 

 Zahlen.) Der Unterschied verschwindet allmälig mit ab- 

 nehmendem Gasdruck. O. B. 



Harold A. Wilson :Ueb er die Erstarrungsgeschwin- 

 digkeit und die Viscosität unterkühlter 

 Flüssigkeiten. (Philosophieal Magazine. 1900, Str. 5, 

 Vol. L, p. 238.) 

 Wenn in einer unterkühlten Flüssigkeit Erstarrung 

 eintritt, so wachsen die festen Strahlen von dem Erstar- 

 rungscentrum in der Flüssigkeit mit einer bestimmten 

 Geschwindigkeit, deren Beziehung zum Grade der ursprüng- 

 lichen Unterkühlung für eine Reihe von Stoffen bestimmt 

 worden ist. Bei diesen Versuchen mufs man jedoch die 

 Wärmebildung beim Festwerden berücksichtigen, welche 

 die Temperatur an der Oberfläche, wo die Erstarrung 

 vor sich geht, erhöhen mufs, so dafs das beobachtete 

 Verhältnifs bedeutend differiren kann von dem wahren 

 Verhältnifs zwischen der Geschwindigkeit und der Tem- 

 peratur der erstarrenden Oberfläche. 



In einer früheren Untersuchung über die Geschwindig- 

 keit der Erstarrung hatte der Verf. in Anlehnung an 

 van't Hoffs Anschauungen über die Berechnung des os- 

 motischen Druckes in Salzlösungen für dieselbe eine Formel 



aufgestellt, die er in die Form v = C j? gefafst hat , in 



welcher » die Erstarrungsgeschwindigkeit, C eine von der 

 latenten Schmelzwärme und der Dichte der Molecülschicht 

 an der Trennungsfläche zwischen festem Körper und 

 Flüssigkeit abhängige Constante, s die Unterkühlung und 

 V die Viscosität der Flüssigkeit bedeuten. Die Richtigkeit 

 dieser Formel experimentell zu prüfen, war der Zweck der 

 vorliegenden Untersuchung, bei welcher die Temperatur- 

 erhöhung an den Spitzen der wachsenden, festen Strahlen 

 über die ursprüngliche in der AVeise bestimmt wurde, dafs 

 man ein Thermoelement in die Flüssigkeit tauchte und die 

 Temperatur in dem Moment beobachtete, wo die Grenze 

 zwischen festem und flüssigem Zustand über das Element 

 wegging. 



Zuerst wurde Salol untersucht, weil dasselbe sehr 

 langsam erstarrt, so dafs man annehmen durfte, dafs das 

 Thermoelement die Temperatur der Grenzfläche annehmen 

 werde. Die Flüssigkeit wurde in eine gläserne U-Röhre 

 gegossen, welche in einem constanten Wasserbade stand ; 

 das Thermoelement aus Eisen- und Xickeldraht befand 

 sich in einem Schenkel der Röhre, und nachdem das Salol 

 die Temperatur des Bades angenommen, wurde in dem 

 anderen Schenkel die Erstarrung angeregt. Die Ge- 

 schwindigkeit der Erstarrung wurde gemessen, ebenso 

 die Temperaturerhöhung, wenn die Erstarrung die Löth- 

 stelle des Thermoelements erreichte, bei verschiedenen 

 Temperaturen des Bades, d. h. bei verschiedenen Graden 

 der Unterkältung des bei 41° schmelzenden Salols. Für 

 dieselben verschiedenen Temperaturen wurde die Visco- 

 sität der unterkälteten Flüssigkeit gemessen durch Ermitte- 

 lung der Durchgangsgeschwindigkeit durch eine Capillar- 

 röhre, und so die Daten zur Prüfung der Formel gewonnen. 



Nächst dem Salol wurden in gleicher Weise untersucht : 

 Benzoesäureanhydrid (Siedep. 42°), Benzophenon (S.- P. 

 46,5"), Azobenzol (S.-P. 67,5°). Die gefundenen, in Tabellen 

 und Curven wiedergegebenen Werthe zeigen, dafs die obige 

 Formel die Aenderung der Erstarrungsgeschwindigkeit 

 mit der Unterkühlung hinreichend gut darstellt, um den 

 Schlufs zu rechtfertigen, „dafs die Geschwindigkeit in 

 hohem Grade von der Viscosität in der durch die Formel 

 ausgedrückten Weise bestimmt wird". Die Abweichungen 

 zwischen den beobachteten und den berechneten Werthen 

 erklärt Verf. einmal durch die Wärmeentwickelung bei 

 der Erstarrung, die er nur beim Salol hat messen und 

 berücksichtigen können; sodann durch Verunreinigungen, 



