204 XV. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



1900. Nr. 16. 



der Resonator in der Symmetrieebene der Drähte. In 

 jeder Lage wurde der Resonator in seiner Ebene um 

 seinen Mittelpunkt gedreht uud die Azimuthe, in denen 

 die Funkenstrecke sich befand, durch 0°, 90°, 180°, 270° 

 bezeichnet. Weiter wurde der Einflufs des Resonators 

 ermittelt , der entweder ein vollständiger (ein ganzer 

 Drahtring mit einem Funkenmikrometer) oder durch 

 einen Spalt aufserhalb der Funkenstrecke unterbrochen 

 war. Endlich sind Vergleiche zwischen dem Hertz- 

 schen Felde in Luft und in anderen Dielectricis ange- 

 stellt, bezw. aus den Experimenten anderer Forscher ab- 

 geleitet. 



Die Analyse des Hertzschen Feldes ergab nun fol- 

 gende Gesetzmäfsigkeiten : 1) Die Wellenlängen in den 

 drei Positionen I, II, III sind einander gleich; 2) die 

 Bäuche und die Knoten bei den Positionen II und III 

 fallen zusammen ; 3) die Bäuche der Position I fallen 

 zusammen mit den Knoten von II und III und umge- 

 kehrt. Ferner ist bei Position I das freie Ende des 

 Drahtes ein Bauch, bei den beiden anderen Lagen ist 

 das freie Ende ein Knoten. Diese Verhältnisse gelten 

 sowohl für das Feld zwischen zwei Drähten als für das 

 um einen Draht concentrirte. Wenn man die Endplatte 

 der parallelen Drähte nicht wie gewöhnlich den beiden 

 Platten des Erregers , sondern nur einer einzigen Platte 

 gegenüberstellt , so erhält man ein Interferenzfeld , in 

 welchem der Resonator in Position I keine Wirkung 

 zeigt. Herr Turpain deutet auf eine Verwendung 

 dieser leichten Art, ein gewöhnliches Feld in ein Difl'e- 

 renzfeld zu verwandeln, für die Telegraphie hin. 



Ein vollkommener, kreisförmiger Hertzscher Reso- 

 nator functionirt unabhängig von der Richtung des 

 Funkens zum Mikrometer. Wird der Resonator in seiner 

 Ebene verschoben, so zeigt er in den Stellungen I und III 

 Azimuthe des Erlöschens; es sind dies die Azimuthe 

 « = 90° und « = 270°; die Position II zeigt in diesen 

 Azimuthen kein Erlöschen , aber Minima. Vergleicht 

 man die Wellenlängen zweier Resonatoren, so findet man 

 sie ungefähr gleich dem Längenunterschiede der Reso- 

 natoren. Ist der eine Resonator ein vollständiger, der 

 andere ein unterbrochener, während ihre Durchmesser 

 gleich sind, so ist die Differenz zwischen ihren halben 

 Wellenlängen ungefähr gleich der Länge der Unter- 

 brechung. 



Die Vergleichungen zwischen Luft und anderen Di- 

 electricis ergaben folgende Gesetzmäfsigkeiten: 1. Die 

 Wellenlängen der Schwingungen , welche in der Luft 

 einen Resonator in Stellung I und in Stellung II er- 

 regen, sind dieselben. 2. Die Wellenlängen der Schwin- 

 gungen, welche einen Hertzschen Resonator in der 

 Stellung II erregen , sind in Luft und einem anderen 

 Dielectricum gleich. 3. Für die Schwingungen, welche 

 den Hertzschen Resonator in der Stellung I erregen, 

 ist das Verhältnifs der Wellenlängen in Luft zu der in 

 einem anderen Dielectricum gleich der Quadratwurzel 

 aus dem specifischen Inductionsvermögen des Dielectri- 

 cums zu dem der Luft. 



Aus diesen Versuchen leitet Verf. eine Ueberein- 

 stimmung mit dem Helm holtz-Duh einsehen Gesetze 

 ab, unter der Annahme, dafs der Hertzsche Resonator 

 in der Stellung I nur empfindlich ist für transversale 

 Strömung und in der Stellung II nur für longitudinale. 



R. Dongier: Polarisation des von einer Geifs- 

 lerschen Röhre im Magnetfelde ausge- 

 strahlten Lichtes. (Compt. rend. 1900, T. CXXX, 

 p. 244.) 

 Eine mit Wasserstoff gefüllte Geifslersche Röhre, 

 welche rothes Licht ausstrahlte, wurde in ein Magnet- 

 feld senkrecht zu dessen Axe gestellt. Mit einem ge- 

 wöhnlichen Spectroskop konnte man dann constatiren, 

 dafs durch das Magnetfeld die Intensität der Strahlen 

 vermindert werde, und mit dem Savartschen Polari- 

 skop, dafs die Strahlen theilweise polarisirt sind; bei 



Betrachtung der Röhre durch eine convergirende Linse 

 sah man Fransen erscheinen. Die grünen und violetten 

 Strahlen wurden bei diesen Versuchen durch ein rothes 

 Glas zwischen Auge und Polariskop ausgelöscht. 



Man fand das meiste polarisirte Licht in der Rich- 

 tung (A) senkrecht zu den Kraftlinien , wenn der Beob- 

 achter durch eine Drehung um 90° in der Richtung des 

 Uhrzeigers den das Magnetfeld darstellenden Vector mit 

 der Richtung der Entladung in der Röhre zusammen- 

 fallen lassen konnte. In der entgegengesetzten Rich- 

 tung (B) verschwanden die Savartschen Fransen. Hatte 

 man Stromwender im Elektromagneten und im Induc- 

 torium , so konnte man die Fransen durch Aenderung 

 der Stromrichtung in dem einen oder anderen Kreise 

 erscheinen und verschwinden lassen. Am schärfsten 

 waren die Fransen , wenn der Hauptschnitt des Analy- 

 sators, dem sie parallel standen, auch zur Röhrenaxe 

 oder zum Magnetfelde parallel war. Die Menge des 

 polarisirten Lichtes änderte sich continuirlich mit dem 

 Winkel, den die Richtung A mit der Richtung machte, 

 in welcher man beobachtete. Wenn dieser Winkel von 

 0° oder 90° abwich , konnte man durch Aenderung des 

 Stromfeldes oder der Entladung wohl noch Unterschiede 

 in der Schärfe der Fransen veranlassen, aber sie nicht 

 mehr zum verschwinden bringen. Beobachtete man in 

 der Richtung des Magnetfeldes, so war die Menge des 

 polarisirten Lichtes unabhängig von dem Sinne der 

 Entladung und der Richtung des Feldes. Durch Ver- 

 stärkung des Magnetfeldes steigerte man die Schärfe 

 der Fransen. In der Richtung A unter günstigsten Be- 

 dingungen versehwanden die Fransen erst in Feldern 

 unter 650 C. G. S. 



Diese Versuche sind mit verschiedenen Röhren an- 

 gestellt worden, die freilich sehr gemischtes Licht gaben; 

 aber mit Hülfe verschiedenfarbiger Gläser konnte das 

 Auftreten von Fransen beobachtet werden bei Chlor, 

 Stickstoff, Kohlensäure, Kohlenoxyd und Argon. In 

 einem Felde von 4000 Einheiten waren die Erscheinun- 

 gen bei diesen Gasen weniger schön als beim Wasserstoff. 



E. Weinschenk: Zur Klassification der Meteo- 

 riten. (Sitzungsberichte der Münchener Akademie der 

 Wissenschaften. 1899, S. 137.) 



Wunderbarer Weise ist bisher von keiner Seite 

 versucht worden, die moderne Petrographie bei der 

 Klassification der Meteorite mit heranzuziehen. Nach 

 dem 1864 von G.Rose aufgestellten, später von Tscher - 

 mak und Brezina erweiterten System trennte man 

 bisher die Eisenmeteorite , die ihrerseits wieder nach 

 Zusammensetzung und Structur unterschieden werden, 

 von den Steinmeteoriten , die nach rein äufserlichen 

 Gesichtspunkten in Gruppen wie weifse , intermediäre, 

 graue und schwarze Chondrite, Kügelchenchondrite, 

 krystallinische Chondrite etc. zerfielen. Während nun 

 gewisse Meteorite nach mineralischer wie chemischer 

 Zusammensetzung, sowie durch ihre Structur leicht 

 unterscheidbar sind, ist dieses Eintheilungsprincip bei 

 den Steinmeteoriten nicht anzuwenden , da sie alle zu 

 den MagnesiaBÜicatgesteinen gehören , einer Gesteins- 

 gruppe, die auf Erden, nur selten in frischem Zustand 

 sich findend , faBt überall zu Serpentin geworden ist. 



Wohl aber liegt in ihrer Mikrostructur nach des Verf. 

 Untersuchungen ein Mittel vor zur Aufstellung eines 

 Systems. Durchweg weist die mikroskopische Unter- 

 suchung auf eine Entstehung der Chondrite aus dem 

 Schmelzflufs hin und ist ihre Structur eine krystalli- 

 nische oder wenigstens eine solche gewesen. In letzte- 

 rem Fall hat entweder, wie es auch Renard nachweist, 

 infolge von Druck eine mehr oder weniger weitgehende 

 Zertrümmerung der einzelnen Bestandtheile und eine 

 Auflockerung des ganzen Gefüges stattgefunden, oder 

 die betreffenden Gesteine sind ganz oder theilweise von 

 einer schwarzen Substanz injicirt, welche alle Eigen- 

 schaften der Schmelzmasse ihrer Rinde hat , also eine 



