No. 25. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



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Veränderung der Stromdichte in den Plattcutheilen nicht 

 eintrete. Die hierauf bezüglichen Versuche sollen daher 

 unberücksichtigt bleiben ; desgleichen diejenigen, welche 

 numerische Beziehungen zwischen der Breite und Dicke 

 der Platten zu der Grösse der auftretenden Wirkung 

 feststellen sollten. Es sei nur kurz erwähnt , dass bei 

 verschiedener Breite und Dicke der Platten die Tem- 

 peraturdifferenz der Ränder nicht der Stromes- 

 dichtigkeit proportional war, sondern langsamer 

 wuchs als diese. 



Von besonderem Interesse waren die Versuche, welche 

 mit anderen Substanzen als Wismuth angestellt worden. 

 Sehr deutlich zeigte sich das neue Phänomen in einer 

 Platte aus reinem Tellur. Eine einzelne Platte gab 

 bei einer Stromintensität von 0,90 Amp. im magne- 

 tischen Felde von 6750 cgs. eine Temperaturdifl'erenz 

 von etwa 1° C. Die Erscheinung trat im Tellur in dem- 

 selben Sinne auf, wie im Wismuth. 



Weiter wurde chemisch reines Antimon unter- 

 sucht; eine Doppelplatte gab bei einem Strome von 

 15 Amp. und einem Magnetfelde von 7S00 nur äusserst 

 geringe galvanomagnetische Temperaturdifl'erenz ; der 

 Sinn der Erscheinung war derselbe wie bei Wismuth 

 und Tellur. Bei zwei anderen Doppelplatten aus käuf- 

 lichem Antimon konnte eine Temperaturdifferenz an 

 den Räödern nicht mit Sicherheit nachgewiesen werden. 

 Ebenso wenig bei Doppelplatten aus Eisen , Nickel und 

 Kobalt, obwohl kräftige Ströme angewendet wurden. 



Giovan Grimaldi: Einfluss des Magnetismus auf 

 das ther moele ktrische Verhalten des 

 Wismuth. (Atti della K. Accadcniia dei Lincei. Ken- 

 diconti. 1887, Ser. 4, Vol. III [1], p. 134.) 

 Die bekannte Thatsache, dass der Magnetismus den 

 elektrischen Widerstand des Wismuth beeinflusse, ver- 

 anlasste Verfasser zu untersuchen , ob dieses Metall im 

 magnetischen Felde vielleicht auch ein anderes thermo- 

 elektrisches Verhalten darbiete. Die Versuche , deren 

 Resultate zunächst in einer vorläufigen Mittheiluno- vor- 

 liegen, wurden mit einem Wismuth-Cylinder von 5 cm 

 Länge und 1 cm Durchmesser angestellt, an dessen Enden 

 zwei Kupferdrähte angelöthet waren , und der äqua- 

 torial zwischen die Pole eines Elektromagnets gestellt 

 war. Die Löthstellen waren in zwei Bäder gebracht 

 und das eine mit schmelzendem Schnee, das andere 

 mit Wasser von Lufttemperatur gefüllt. Das Wismuth- 

 Kupfer- Element befand sich in einem Kreise, in wel- 

 chem sich ausserdem noch eine compensirende Säule aus 

 zwei Eisen-Kupfer -Elementen von ungefähr derselben 

 elektromotorischen Kraft wie die des zu untersuchenden 

 Elements und ein astatisches W ie d emann 'sches Gal- 

 vanometer befanden. Der Differenzstrom zwischen dem 

 Wismuth-Kupfer-Element und der compensirenden Säule 

 war sehr gering und lenkte das höchst empfindliche 

 Galvanometer, welches etwa 20 m von dem Elektro- 

 magnet entfernt aufgestellt war, nur um wenige Centi- 

 meter der Scala ab. In diesem Kreise (A) befand sich 

 ein Stromunterbrecher, und ein zweiter war in dem mag- 

 netisirenden Stromkreise (B) angebracht. 



Zunächst wurde der Kreis A geöffnet und der Kreis 

 B geschlossen , um festzustellen , welchen Einfluss der 

 Elektromagnet auf das Galvanometer ausübt; constant 

 zeigte sich dabei nur ein Ausschlag von 2 mm, und es 

 konnte an den eigentlichen Versuch gegangen werden. 

 Nachdem das Galvanometer auf Null gebracht war, 

 wurde zunächst der Kreis A geschlossen , während der 

 Kreis B offen war, und eine erste Ablesung gemacht; 

 dann wurde er geöffnet (um Induetionsströrue in ihm 

 zu vermeiden ), B geschlossen und unmittelbar darauf 



A, nun wurde die zweite Ablesung gemacht; dann öffnete 

 man erst A, dann B und schloss wieder A und machte 

 die dritte Ablesung. Endlich wurde geprüft, ob die 

 Galvanometernadel wieder auf Null zurückgehe. Die 

 Differenz zwischen der zweiten Ablesung und dem Mittel 

 aus der ersten und dritten, die gewöhnlich sehr wenig 

 von einander verschieden waren, gab das relative Maass 

 für die Intensität des untersuchten Phänomens. 



Das Wismuth war reines Handelsmetall und ergab 

 mit einem maguetisirenden Strom von 12 Bunsen'schen 

 Elementen folgendes Resultat: Die thermo-elektromoto- 

 rischc Kraft des Wismuth gegen Kupfer wird durch den 

 Magnetismus beträchtlich verringert; die Diffe- 

 renzen zwischen der zweiten Ablesung und dem Mittel 

 aus der ersten und dritten , welche die Grösse dieser 

 Verringerung messen, stiegen bis 45 mm der Skala. 



Zur Controle wurden beide Löthstellen des Wis- 

 muth-Kupfer-Elcmeuts auf 0° gebracht und das compen- 

 sirende Element so abgeschwächt, dass die Ablenkung 

 des Galvanometers dieselbe war wie vorher. Wurde 

 nun der Versuch in derselben Weise angestellt , wie 

 oben, so zeigte der Magnetismus keine Einwirkung. 



Genaue Messungen sind bisher in den vorläufigen 

 Versuchen nicht gemacht worden ; dieselben sind wei- 

 teren Untersuchungen vorbehalten , durch welche die 

 Beziehung zwischen der Intensität des magnetischen 

 Feldes und der elektromotorischen Kraft des Wismuth 

 unter verschiedenen Verhältnissen festgestellt werden 

 soll. Eine ähuliche Untersuchung plant Herr Grimaldi 

 für das Antimon. 



E. Mercadier: Ueber die Theorie der Tele- 

 phone; M onotelephon oder elektromag- 

 netischer Resonator. (Comptes rendus. 1887, 

 T. CIV, p. 970.) 



In einer früheren Arbeit über die Theorie des Te- 

 lephons hatte Verfasser darauf hingewiesen, dass die 

 magnetische Platte dieses Apparates zwei Arten von 

 Schwingungen ausführt, nämlich: 1. Schwingungen der 

 Molecüle, die von der äusseren Gestalt unabhängig sind und 

 die Reproduction aller Schallschwingungeu ermöglichen; 

 2. transversale Gesammtschwingungen, welche dem 

 Grundton und den Eigentönen der Platte entsprechen, 

 von ihrer Elasticität, Gestalt und Structur abhängen 

 und die Uebertragung musikalischer Tone und ge- 

 sprochener Worte stören. Die Existenz dieser beiden 

 Arten von Schwingungen beweist Herr Mercadier 

 durch folgende Vorrichtung: 



Man befestigt die Platte eines beliebigen Telephons 

 nicht in der gewöhnlichen Weise durch Einspannen des 

 Randes , sondern indem man sie möglichst nahe dem 

 Elektromagnet an hinreichend vielen Punkten einer 

 ihrer Knotenlinien befestigt; also z. B., wenn es eine 

 rechteckige Platte ist, an zwei geradlinigen Stützen, 

 welche den beiden Knotenlinien ihres Grundtones ent- 

 sprechen, oder bei einer kreisförmigen Scheibe an den drei 

 Ecken eines eingeschriebenen Dreiecks. Wenn man nun 

 das so modificirte Telephon als Empfänger benutzt, so 

 schwingt die Platte nur dann, wenn die ankommenden 

 elektrischen Ströme eine Periode besitzen, die gleich ist 

 ihrem Eigentone ; sie giebt dann nicht mehr, wie das 

 gewöhnliche Telephon , eine continuirliehe Reihe von 

 Tönen wieder, sondern nur einen einzigen mit hinrei- 

 chender Intensität. Der Apparat ist jetzt nicht mehr ein 

 „Pantelephon", sondern ein „Monotelephon". Freilich 

 giebt die so befestigte Platte ausser ihrem Eigenton 

 auch noch die übertöne desselben wieder , aber in ver- 

 hältnissmässig sehr geringer Intensität; ausserdem wer- 

 den auch noch etwas niedrigere und etwas höhere Töne 



