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Naturwissenschaftliche Rundschau. 



No. 39. 



gesehen worden; die ausgezeichnetste von allen lag 

 im nordwestlichen Quadranten. Sie erstreckte sich bis 

 zu einer Höhe von etwa 100 000 engl. Meilen und 

 hatte scheinbar eiue spiralige Structur. Die Spectra 

 der verschiedenen Protuberanzen zeigten sich sehr 

 deutlich in der Prismen-Camera. In den am Aequator 

 liegenden waren die Linien des Wasserstoffs und die 

 Linien H und K des Sonnenspectrums ausgezeichnet, 

 man sah sie auf einem Hintergründe eines continuir- 

 lichen Spectrums; aber in der grossen Protuberans! 

 fehlten die Wasserstoff-Linien siimmtlich, was die Be- 

 obachtung des Herrn Tacchini von ihrer Unsicht- 

 barkeit vor und nach der Totalität (vergl. „Rdsch." I, 

 433) bestätigte. 



Die Linien H und K jedoch waren sehr stark aus- 

 geprägt; und es erscheint sehr wahrscheinlich, dass 

 viele Protuberanzen der gewöhnlichen Beobachtung 

 bei der spectroskopischen Untersuchung entgehen, 

 weil sie nur aktinischef ultraviolette) Strahlen aussenden 

 und deshalb dem Auge unsichtbar sind. Um diesen 

 Uebelstand zu beseitigen, mnss man entweder ein 

 rluorcscirendes Ocular benutzen, oder, besser noch, 

 das Spectrum photographiren , anstatt dass man nur 

 den Ocularbeobachtungen vertraut. Die Lage der 

 grössten Dichtigkeit [Helligkeit? Ref.] in dem conti- 

 nuirlichen Spectrum der Protuberanzen erwies sich 

 ganz verschieden von der bei der Corona. In den 

 Protuberanzen und in der Sonne findet man das 

 Maximum nicht weit von der Linie G, während es 

 in der Corona zwischen G und F liegt. Dies möchte 

 andeuten , dass ausser den gasigen Bestandteilen 

 die Corona auch glühende, feste oder flüssige Materie 

 enthält, welche, obwohl kühler als die Sonne, noch 

 mit ihrem Eigenlicht leuchtet. In diesem Falle könnte 

 die Lage des Maximums uns einen Wink geben über 

 die Temperatur der Corona. 



Photometrische Messungen der allgemeiuen Er- 

 leuchtung während der Totalität wurden ausgeführt 

 und haben nach ungefährer Schätzung eine Helligkeit 

 ergeben gleich der einer Kerze in etwa 29 Zoll oder 

 73,5 cm Abstand. Frühere Beobachtungen von Herrn 

 Ross (1870) hatten 18,5 Zoll und von Herrn Smith 

 (1878) 51,25 Zoll ergeben. Es war beabsichtigt, 

 einige Beobachtungen über die aktinische Kraft des 

 Himmels während der Finsterniss anzustellen, aber 

 leider waren die für diesen Zweck reservirten Platten 

 durch die ungewöhnliche Feuchtigkeit des Klimas 

 von Grenada verdorben, so dass kein Resultat erzielt 

 werden konnte. Auf einigen der länger exponirten 

 Platten jedoch , bei denen ein weites Feld benutzt 

 wurde, erschienen Theile der Landschaft auf den 

 Platten, als Beweis, dass während der Totalitäts-Phase 

 eiue beträchtliche Menge aktinischer Strahlen aus- 

 gesendet worden. 



Eine Anzahl von Personen hat die Schattenstreifen 

 beobachtet, welche vor und nach der Sonnenfinsterniss 

 erschienen. Das allgemeine Resultat ihrer Beobach- 

 tungen deutete darauf hin , dass die Streifen etwa 

 5 Zoll breit und 8 Zoll von einander entfernt waren, 

 dass sie wie das Spectrum gefärbt waren und sich 



mit einer Geschwindigkeit bewegten , die der eines 

 Expresszuges vergleichbar, jedenfalls viel schneller 

 war, als ein Mansch laufen kann. Vor der Totalität 

 lagen die Streifen N 12" W und S 12° E und zogen 

 nach W, nach der Totalität lagen sie N 60° E und S 

 60" W uud zogen nach NW. Der Wind wehte während 

 der Totalität aus S 35° E; während der Partialphasen 

 hatte er eine Geschwindigkeit von li bis 9 Miles in 

 der Stunde, während der 3 Minuten der Totalität fiel 

 er auf 2 bis 4 Miles. Das Thermometer hörte zu 

 steigen auf, als die Totalität sich näherte, aber nach 

 derselben stieg es schneller. Die Grösse der Wirkung, 

 die es erfuhr, betrug 4"C. Dies mag wenig erscheinen, 

 aber man muss bedenken, dass die Schwankung 

 zwischen Sonnenaufgang und Mittag auf diesen tropi- 

 schen Inseln während der Sommer- Jahreszeit selten 

 mehr als zwei oder drei Grad beträgt. 



E. Warburg: Ueber das |Kathodengefälle 

 bei der Glimmentladung. (Annalen der l'hysik. 

 1887, N. F., Bd. XXXI, S. 545.) 



Wenn ein constanter elektrischer Strom bei seinem 

 Durchgange durch ein verdünntes Gas an der Kathode 

 ein mehr oder weniger weit nach der positiven Elek- 

 trode hin sich erstreckendes Glimmlicht erzeugt, so 

 existiren zwischen den einzelnen Punkten des Glimm- 

 lichtes Potentialdifferenzen, deren Messung unter ver- 

 schiedenen Versuchsbedingungen so manchen Auf- 

 schluss über die Natur der Vorgänge im Glimmlicht 

 zu geben versprach. Bei den Versuchen, welche Verf. 

 in dieser Richtung angestellt, bediente er sich als 

 Elektricitätsquelle eines Plaute'schen- Accumulators, 

 von dessen Constanz er sich durch Vorversuche 

 überzeugt hatte. Die Versuchsröhre, welche mit be- 

 liebigen Gasen gefüllt und auf den gewünschten Ver- 

 dünnungsgrad evaeuirt werden konnte, enthielt an 

 den Enden je eine Kathode, während die Anode sich 

 in der Mitte der Röhre befand ; zu beiden Seiten 

 derselben war ein Draht in die Röhre eingeschmolzen, 

 welcher als Sonde zur Messung der Potentialdiffereuz 

 gegen die Kathode bestimmt war. Die Potential- 

 differenz wurde mit einem Thomson'schen Quadrant- 

 elektrometer gemessen , und der abgeleitete Punkt 

 war in der Regel so gewählt, dass er sich an der 

 Grenze des negativen Glimmlichtes befand. Bei dieser 

 Versuchsanstellung wird vorausgesetzt, dass das von 

 der Glimmentladung durchflossene Gas die Elektricität 

 wie ein Metall oder ein Elektrolyt leite , und dass 

 zwischen dem Metall der Sonde und dem Gase keine 

 elektromotorische Kraft vorhanden sei; beide Voraus- 

 setzungen wurden als zulässig dargethan. 



Nicht unwesentlich für dje Versuche war die in 

 Vorversuchen constatirte Thatsache, dass die Potential- 

 differenz zwischen der Kathode uud einem Punkte der 

 Grenze des negativen Glimmlichtes von der Lage 

 dieses Punktes unabhängig sei; es konnte nämlich 

 auf Grund dieser Beobachtung mit derselben Sonde 

 bei verschiedenen Drucken beobachtet und bei allen 

 Versuchen die Sonde 0,6 bis 1 cm vor der Kathode 

 angebracht werden. Die Potentialdifferenz zwischen 



