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Naturwisscnscliaftliche Woclienscbrift. 



XI. Nr. 24. 



Wenn es uns heute mglicli ist, wesentlich krzere 

 elektrische Wellen von gengender Energie zu erzeugen 

 und deren Wirkungen und Eigenschaften einem grossen 

 Auditorium vorzufhren, so verdanken wir dies in erster 

 Linie den Arbeiten der Physiker Sarasin und de la Rive, 

 Righi und Klemencic. 



Zuerst gelang es den Genfer Physikern Sarasin und 

 de la Rive, die Intensitt der elektrischen Schwingungen 

 dadurch wesentlich zu steigern, dass sie die Primrfunken 

 nicht in Luft, sondern in einer isolirenden Flssigkeit 

 bergehen Hessen. Es wird hierdurch erreicht, dass fr 

 die gleiche Sehlagweite ein bei weitem hheres Funken- 

 potential erforderlich ist um den Entladungsvorgang ein- 

 zuleiten. 5Iau erhlt somit l)ei gleicher Dmpfung 



Schwingungen von grsserer Energie. 



Zu- 

 ein 



Zuleitung 



Zur Vermeidung des strenden Einflusses der 

 leitungsdrhte wandte Prof. A. Righi in Bologna 

 usserst sinnreiches Mittel an. Er fhrte die 

 von dem Inductorium nicht unmittelbar bis an den Primr- 

 leiter, sondern nur bis in die Nhe desselben, so dass bei 

 jeder Entladung zwischen den Enden der Zuleitungs- 

 drhte und den beiden Hlften des Primrleiters Funken 

 bersprangen, deren Lnge so regulirt war, dass dieselben 

 im Gegensatz zu der mittleren in Oel befindlichen Funken- 

 strecke nicht alternirenden sondern continuirlichen Cha- 

 rakter besassen. Auf diese Weise war der Primrleiter 



whrend der Dauer des Schwingungsvorganges von den 

 Zuleitungsdrhten in praktisch vollkommen gengender 

 Weise isolirt. 



Der von dem Vortragenden benutzte Primrleiter war 

 nach den vorstehend erwhnten Principien construirt. 

 Die nebenstehende Figur giebt eine Abl)ildung desselben 

 in natrlicher Grsse; ein kleines Beclierglas ist zum Tlieil 

 mit Petroleum gefllt und mit einem Holzdeckel ver- 

 schlossen. Dieser ist in der Mitte mit einem kreisfrmigen 

 Loch verschen, in welches zwei federnde Metalldrhte, 

 /'und /',, hineinragen. Diese Federn sind an den Klemm- 

 schrauben /, und /i'i, l)efestigt, 

 welche mit den Polklemmen des 

 Inductoriums durch Drhte 



m 

 Verbindung stehen. So weit 

 die Drhte f und /", im Innern 

 des Becherglases verlaufen, sind 

 dieselben von Glascapillaren /y 

 und r/j umgeben, die bis zu 

 den Metallstckchen li und ^, 

 Z^7/0\ XZA Y/TZZX herabreichen, welche zusammen 

 //y//\ V/A v^\^/A den eigentlichen Primrlciter 

 bilden. Kurz vor ihrem unteren 

 Ende erleiden die Drhte /' und 

 /i eine kurze Unterbrechung, 

 so dass ))ei jeder Entladung 

 des Inductoriums drei Funken- 

 strecken zu berspringen sind, 

 von denen sich die mittlere (r) 

 im Petroleum, die beiden anderen 

 {a und l) in Luft befinden. Wird die Lnge der mittleren 

 Funkenstrecke passend regulirt, was mit Hlfe der 

 Schraube s (am Holzdeekcl) leicht geschehen kann, so er- 

 hlt man bei a und h eontinuirliche, bei c alternirende 

 Entladungen und der Apparat sendet nun kurze elektrische 



Wellen 

 der 



aus, deren Lnge lediglich von den Dimensionen 



Metallstcke h und /;, abhngen. 



Zur Beobachtung der von dem Primrlciter ausge- 

 sendeten kurzen elektrischen Wellen diente ein Secuiidr- 

 leiter von der Form, wie sie Klemencic zur Messung 



ln- 



gerer Wellen zur Anwendung brachte. Dieser Resonator 

 war von so kleinen Dimensionen, dass derselbe im Innern 

 einer kleinen Pillenschachtel reiciilich Platz fand. Er be- 



stand aus zwei 1 cm langen Streif- 

 eben von Schablonenblech {a aj), 

 welche auf dem Boden der Schachtel 

 aufgeklebt waren. An dem einan- 

 der zugekehrten Ende mndete jedes 

 der beiden Blechstreifchen in einen 

 usserst feinen Draht aus, von wel- 

 chen einer aus Eisen, der andere 

 aus Neusilber bestand. Diese beiden 

 feinen Drhte wurden einmal um einander geschlungen, dann 

 rechtwinkelig umgebogen und mit Hlfe kleiner Metall- 

 federn i) und <i gespannt, so dass an der Verbindungsstelle 

 ein guter Contaet entstand. Die beiden Metallfedern standen 

 mit den Klemmschrauben eines Galvanometers von kleinem 

 Widerstand und ziemlich hoher Empfindlichkeit in Ver- 

 bindung. Die Wirkungsweise dieser .\nordnung ist leicht 

 verstndlich. Werden in dem Secundrleiter ' elek- 

 trische Schwingungen inducirt, so erwrmen sich die 

 feinen Drhte in Folge der Joule'schen Wrme und es 

 tritt an der Contactstelle eine thermoelektrische Kraft auf, 

 welche mit Hlfe des Galvanometers beobachtet werden 

 kann. Diese Methode hat den Vorzug, dass die gemessenen 

 Ausschlge der Strahlungsenergie genau proportional sind. 

 Da die elektromotorischen Krfte des Thermoelementes 

 leicht einige Milliontel Volt erreichen, kann man gengend 

 grosse Galvanometerausschlge erhalten, um die Anwendung 

 der objectiven Beobachtungsmethode zu ermglichen. 



Mit Hlfe dieser Apparate wurden die folgenden Ver- 

 suche ausgefhrt: 



1. Der Resonator befand sich im Brennpunkt eines 

 kleinen parabolischen Hohlspiegels von 20 cm Durchmesser. 

 Dieser wurde dem Primrleiter in 1 m Entfernung gegen- 

 bergestellt und in letzterem Schwingungen erregt. So- 

 fort setzte sich der Lichtzeiger des Galvanometers in 

 Bewegung; die Galvauometernadel ging jedoch auf 

 zurck, sobald man die elektrischen Strahlen durch Ein- 

 schaltung eines Metallbleches oder der Hand in den 

 Strahlengang abblendete. 



2. Wurde in den Strahlengang an passender Stelle 

 eine Glaslinse von knrzer Brennweite und 20 cm Durch- 

 messer eingeschaltet, so wuchs der Galvanometerausschlag 

 auf mehr als das Zehnfache in Folge der coneentrirenden 

 Wirkung, welche die Linse auf die elektrischen Strahlen 

 ausbt. 



3. Die Reflexion der Strahlen wurde mit Hlfe eines 

 quadratischen Metallspiegcls von 20 cm Seite demonstrirt, 

 welcher unter 45" in den Strahlengang eingeschaltet war 

 und eine Ablenkung der Strahlen um 90" hervorbrachte. 



4. Die Strahlenbrechung ist streng genommen durch 

 den Versuch Nr. 2 bereits demonstrirt; trotzdem wurden 

 auch Versuche mit einem Hohlprisma aus Glas, welches 

 mit Maschinenl gefllt war, angestellt, da hierbei das 

 Phnomen der Brechung unmittelbar hervortritt. Das 

 benutzte Prisma hatte einen brechenden Winkel von 4.^)", 

 eine Hhe von 18 cm und eine Breite von 25 cm und lenkte 

 die hindurchgehenden Strahlen um ungefhr 30" ab. 



5. Ein kleines Metalldrahtgitter, welches aus paral- 

 lelen 0,3 mm dicken Ku])fcr(lrhten bestand, die in einem 

 Al)stand von je 3 nun auf einen (piadratischen Holzrahmen 

 von 20 cm Seite aufgespannt waren, Hess die elektrischen 

 Strahlen nahezu vollstndig hindurch, wenn die Driite 

 senkrecht zur Lngsdimension des Primrleiters gerichtet 

 war. War dagegen die Drahtrichtung der Schwingungs- 

 richtung der elektrischen C<Mn|)onente parallel, so zeigte 

 sich das Gitter vollkonnnen undurchlssig. 



(). Als ein eben so vollkommener Polarisator erwies 

 sich ein Satz von 3 parallelen 1,2 cm starken Spiegel- 

 glasplatten, welche in ca. 2 cm Abstand unter dem Po- 

 larisationswinkel in den Strahlengang eingeschaltet wurde. 



