Natnrwissensdiaftlich Wochenschrift. 



l^r. 1. 



beulen Jvuo-eln 1 iiiul 2 des l^'unk-enmikronieters entfeint 

 ist, und die beiden Teile des Nebenki-eises symmetriscJi 

 sind, so wird die Potentialndeiun,fr in den briden Kugeln 

 mit gleicher Phase eintreffen und wir werden daiier keine 

 Funken zwischen ihnen berspiingen 

 .sehen. Verschieben wir den Punkt e 

 nacli der einen odei' dei- anderen Seite, 

 so entwickelt sieh im Milcrometer ein 

 lebliatter Funkenstrom, was daiauf hin- 

 deutet, dass die J'otentialnderung in 

 dem einen Zweige des Nebenkreises 

 etwas mehr Zeit braucht als im anderen, 

 um zum Mikiometei- zu gelangen, und 

 dass jetzt die Phasen der J^tential- 

 nderung im gleiclien Zeitpunkte in 

 den beiden Kugeln verschieden sind. 

 Den Punkt e nennt H. im ersten Falle 

 einen Inditt'erenzpunkt. 



Dass die Fortpflanzung dei' Poteiilialnderung im 

 Nebenkreise eine wellenlormige scnn miiss, geht aus der 

 folgenden F]rscheinung hervor. Der priinili-e Leiter be- 

 stehe ans zwei cpiadiatischen senkre(;ht gestellten Mes- 

 singplatten A und A' 

 (Fig. 2)*), welche durch 

 einen (50 cm langen hori- 

 zontalen Knpferdraht mit 

 einander verbunden sind. 

 In der Mitte des letzteren 

 betimh? sicli eine Funken- 

 strecke, deren Pole je mit 

 einem Pole eines Induk- 

 toriuras verbunden sind, 

 l'iine zum Drahte senk- 

 rechte (ierade rs, welche 



~-J 



l'^ip-. 2. 



in wagiechler Hicliluiig durch 

 die Funkenstrecke geht, wollen wir mit 11. als die Grund- 

 linie bezeichnen, deren Null|)unkt um 4.5 nn vor dei' 

 Fnnkenstreckc liegen .soll. Deu sekundren Ijeiter bildete 

 ein kieisfrmig gebogener (Halbme.sser = :i^i cm) Knpfer- 

 draht, welcher ebenfalls an einer Stelle durch eine Fnn- 

 kenstrecke untei-brodien wai'. Hinter die Platte A setzte 

 H. eine gleich grosse Platte P, von welchei- ein 1 mm 

 dicker Kupferdraht ausging". Dieser letztere war in der 

 ans Fig. 2 ersii^htiichen W'eise gebogen bis zu dem etwa 

 30 cm, ber der (irundlinie liegenden Punkten, und lii^f 

 von da aus iiaralk^l mit der (innidlinie. In einer Ent- 

 feinung von mi vom Nullpunkte war er abgeschnit- 

 ten. Nherte man jetzt dem freien Drahtende den sekun- 

 dn^n Ijeiter in solcher Lage, dass seine Ebene durch 

 den Draht geht, so wurde in ihm ein usserst sclnvachei- 

 Fuidcenstrom sichtbar. Die Funken wurden aber lnger, 

 wenn II. den Leiter gegen di-n Nullpunkt hin verschob, 

 erreichti'u an einer gewissen Stelle einen grs,sten Wert, 

 um dann wieder kleiner zu werden. Die Pinikte, in 

 denen sie beinahe ganz erloschen, waren zi(Midicli gleich 

 weit v(m einander entfernt. Wir knnen inin diese Er- 

 sclhunung kaum andeis erklren, als durch die Annahme, 

 dass die Potentialilnderungen, welclie am Ursprnge des 

 Drahtes in der Platte P stattlinden, sich wellenffirmig 

 im Drahte fortpflanzen, in dei' Weise, dass an jeder 

 Stellen des Drahtes das Potential zwischen zwei dlrenz- 

 weitcn schwankt, gerade so, wie ein auf einem Licht- 

 slrahle belindliches Aetherteilchen Schwingungen um eine 



*) Tfi-rlz: Wi.-d Atini. 1. TaC W ., Fig. 8. 1888. 



(ileichgeAvichtslage ausfhrt. Am freien Ende des Drahtes 

 angelangt, werden diese Wellen zurckgeworfen werden, 

 und durch die Kreuzung der zurckgeworfenen und dei- 

 ursprnglichen Wellen werden sich stehende Wellen bil- 

 den mit Schwingungsknoten und Schwingungsbuchen. 

 Solche Schwingungsknoten finden wir in den Punkten 

 des Drahtes, in denen die Funken im sekundi'en Kreise 

 erlschen. Nun ist aus der Wellenlehre bekannt, dass 

 die Entfernung zweier Knotenpunkte die halbe Wel- 

 lenlnge darstellt; wir haben also ein einfaches Mittel, 

 um die Lnge dieser elektrischen Welle zu bestim- 

 men; H. fand im Mittel die halbe Wellenlnge 

 = 2,8 m. Neben der Lnge kommt aber no(;h die 

 Schwingungsdauer und die Fortpflanzungsgeschwindig- 

 keit in Betracht. Bezeichnen wir diese drei Grssen 

 beziehungsweise mit x, T, v, so gilt die Glei- 

 chung ,1 = V X T. Nach der schon ziemlich entwickel- 

 ten Theorie der elektrischen Schwingungen ist die Schwin- 

 gungsdauer, welche einem Leiter zukommt, bedingt durch 

 dessen Selbstpotential Q, dessen Kapazitt C, und durch 

 die Geschwindigkeit A des leichtes, in der Weise, dass 

 T = 27r T'(yo/A, wobei noch vorausgesetzt ist, dass der 

 Widerstand w klein sei. F]s lsst sich somit T aus den 

 Grssen veihltnissen des Leiters berechnen, und zwai' 

 fand H., es sei T/2 = 1,4 x 10^*^ (cm, sec). Daraus 

 ergiebt sich jetzt weiter die Foiipfianzungsgeschwlndig- 

 keit = 200 000 (km sec), ein Wert, der mit den von 

 andei'en Forschern gefundenen verhltnismssig gut ber- 

 einstimmt. Noch will ich hinzufgen, dass w\v mit Hilfe 

 der Schwingungsdauer die Lage des lndifferenz[)nnktes e 

 (s. Fig. 1) einfa(;h durch die Bedingung bezeichnen kn- 

 nen, dass die Schwingungsdauer fr die beiden Teile des 

 Nebenkreises gleich sein muss. 



Fr den (iarakter einer Wellenbewegung spricht 

 nun forner das Eintreten einei- aus der Akustik wohl 

 allgemein bekannten Erscheinung, ich meine, der Reso- 

 nanz. Wenn sich ein tnender Krper, z. B. eine Stimm- 

 gabel, in der Nhe eines anderen Kriiers belindet, wel- 

 cher fhig ist, Schwingung-en von g-enau gleicher Periode 

 auszufhren, .so wird der letztere ebenfalls in Schwin- 

 gungen geraten, einen dem erregenden gleichen Ton er- 

 zeugen, und so den ersteren verstrken. Nach diesem 

 Prinzipe muss, wie f{. bemerkt, ein reg-elmssig o.szillieren- 

 der StiTim unter bi'igens hnlichen Umstnden eine viel 

 gr.ssei-e induktionswirkung ausben auf einen Strom- 

 kreis von gleicher Schwingungsdauer, als auf einen 

 solchen von auch nur wenig abweichende)' Peiiode. Es 

 ist II. schon anlsslich seiner ersten Versuche wirklich 

 g-elungen, dies nachzuweisen. Durch Aendernng der 

 Kai)azitt oder des Selbstpotentiales, sei es des primren, 

 sei es des sekundren Leiters, wurden die Funken im 

 letzteren kleiner oder grssei-, und sie erreichten eine 

 grsst(! Jjng-e, wenn Kapazitten und Selbstpotentiale 

 so abgeglichen waren, dass die aus ihnen berechneten 

 Schwingungsdauei'n fr Haupt- und Neb(>nkreis gleich 

 gi'oss wai'iMi. Auch bei den spUsren Versuchen zeigte 

 sich diese Erscheinung. Wai- dei' sekundre Leiter nach 

 dem geradlinigen Drahte m n (Fig. 2) abgestimmt, d. h. 

 waren die Schwingungsdauern der beiden Leiter einander 

 gl(Mch, so waren die im reduzierten Kreise auftretenden 

 Funken immer viel strker, als wenn die Schwingungs- 

 dauern nicht miteinander tibereinstimmten. 



(Fortsetzung folgt.) 



