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Naturwissenschaftliche Wochenschrift. 



Nr. .S. 



Was ist die Elektricitt? 



Von Dr. G. H 

 (Sclil 



Ich sagte, die elcktrisclien Kriior lassen die dielek- 

 trischen Wellen diircii. Dabei tritt uns abermals eine 

 aus der Optik und der Wrmelehre bekannte Erscheinung 

 entgegen, nmlich die Bi-echung. Es ist schon seit einiger 

 Zeit sowohl auf dem Wege der Theorie als auf dem- 

 jenigen des Experimentes erwiesen worden ich er- 

 innere hier an den oben erwhnten Namen von v. BezoM 

 dass die Kraftlinien beim Uebergange aus einem 

 dielektrischen Mittel ins andere eine Ablenkung erfahren, 

 und dass die Grsse dieser Ablenkung abhngig ist von 

 den dielektrischen T-Constanten der beiden Substanzen. 

 Bezeichnen ki und k2 diese Konstanten, iii und a-i den 

 Einfalls- und den Brechungswinkel, so ist tangfli/7 

 =tangf/2//v2. Es hat nun auch H. bei seinen Versuchen 

 gefunden, dass die elektrischen Wellen an der Grenz- 

 flche eines isolierenden Krpers gebrochen weiden. Um 

 dies nachzuweisen, stellte 11. ein Prisma aus Haitgummi 

 her, dessen Grundflche ein gleichschenkliges Di-eicck 

 bildete mit einem brechenden Winkel von 30" und einer 

 Schenkellnge von 1,2 in. Seine Hhe war 1,5 m. Die 

 Mitte der brechenden Kante lag in gleicher J^llie wie 

 die piimre Funkenstrecke und der erste HohLs]iiegel Avar 

 so gerichtet, dass seine Achse die l)rechende Flche unter 

 einem Winkel von 6.5" traf. Neben der brechenden Kante 

 und auf der gegenberliegenden Seite waren zwei leitende 

 Schirme aufgestellt, um die elektrischen Wellen zu ver- 

 hindern, sich in den brigen Teil des Zimmers hin aus- 

 zubreiten. Lag die Achse des zweiten Spiegels in der 

 Verlngerung des einfallenden Strahles, so traten im 

 Empfnger keine Funken auf. Wurde aber der zweite 

 Spiegel gegen die hinteie Flche des Prismas gedreht, 

 um einen Winkel von 1 1 ", so zeigten sich im Empfnger 

 Funken, deren Lnge mit wachsendem Ablenkungswinkel 

 zunahm, um bei einem Winkel von 22" einen grssten 

 Wei'th zu erreichen. Die letzten Funken waren bemerk- 

 bai- bei einer Ablenkung von 34". Betrachtet man die 

 Ablenkung von 22 als diejenige des Minimums, so be- 

 rechnet sich daraus und aus einem brechenden Winkel 

 von 30" ein Brechungsexponent = 1.69, ein Werth, der 

 smtliche fiii- die Wrme und Lichtstrahlen geltenden 

 Werte bersteigt. 



Anlsslich der Reflexionserscheinungen bemerkte ich, 

 dass es keinen Unterschied mache, ob die Biennlinien 

 der Holspiegel beide senkrecht, od(M- beide wageiecht 

 seien. Wh- wollen jetzt den Fall untei'suchen, in wel- 

 chem die Brennlinien senkrecht aufeinander stehen. Der 

 Empfnger zeigt jetzt keine Funken. Es erinnert das 

 doch offenbar an den bekannten Nn-emberg' sehen Apparat, 

 welcher dazu dient, um die Polarisation des Lichtes nach- 

 zuweisen. Stehen die beiden Spiegel des Apparates so, 

 dass ihre Einfallsebenen zu einander parallel sind, so ist 

 der obere Spiegel hell; stehen sie auf einander senkrecht, 

 so ist er dunkel. Da uns jetzt bei der Anwendung der 

 beiden Hohlspiegel die ganz hnliche Erscheinung ent- 

 gegentritt, dass der Empfnger Funken zeigt, wenn die 

 P.rennUnien parallel sind, dagegen keine, wenn sie einen 

 rechten Winkel bilden, so werden wir doch wohl daraus 

 schliessen drfen, dass auch die elektrischen Schwingungen 

 polarisiert sind, d. h. dass sie in einei' bestimmten Ebene 

 stattfinden. 



H. hat die Polarisation noch auf eine andere Art 

 nachgewiesen. Er zog ber einen achteckigen Holzrahmen 

 (linge und Breite je 2 rn) eine Anzahl 1 )iiin dicker 



von Wyss. 

 iiss.) 



Kupferdrhte, alle parallel und in einem jeweiligen Ab- 

 stnde von 30 cm. Biachte er diesen Scliirm zwischen 

 die. beiden Hohlspiegel, so wurden, vorausgesetzt, dass 

 die Brennlinien parallel waren, die elektrischen Wellen 

 nicht gestrt, wenn die Drhte zu den Brennlinien senk- 

 recht wai-en, dagegen aufgehalten, wenn sie mit ihnen 

 parallel liefen. Waren die Brennlinien aufeinander senk- 

 lecht, so zeigte der Empfnger keine Funken, wenn die 

 Drhte mit der einen Brennlinie parallel waren, gleich- 

 giltig, mit welcher; einen lebhaften Funkensti-om hingegen, 

 wenn die Drhte mit den Brennlinien einen Winkel von 

 45" bildeten. Auch fr diese Erscheinung haben wir, 

 wie H. benieikt, eine entsprechende im Geliiete der Optik, 

 nmhch im Verhalten einer Turraalinijlatte gegen polari- 

 sierte Lichtstrahlen. H. ist nun der Ansicht, dass der 

 elektrische Strahl gebildet weide durch Ti'ansversal- 

 schwingungen. Treffen dieselben das Diahtgitter, so werden 

 sie in Komponenten zerlegt, parallel und senkrecht zu 

 den Drhten und der Schirm wird nur die zu den Drhten 

 senki'echten Schwingungen durchlassen. Diese letzteren 

 weiden aber nur dann auf den Emiifnger erregend ein- 

 wirken, wenn sie parallel sind mit der Brennlinie seines 

 Hohlspiegels. In der Polarisation glaubt H. ferner eine 

 Erklrung zu finden fi' die Verwandtschaft zwischen den 

 elektrischen und den magnetischen Krften, insofern als 

 die Schwingungen, welche in einer durch den Strahl ge- 

 legten Vertikalebene geschehen, elektrischer, diejenigen, 

 welche in einer Horizontalebene stattfinden, magnetischer 

 Natur sein sollen. 



Es bleibt uns noch die Betrachtung der Interfeienz- 

 erscheinungen brig. Wir haben stillschweigend das 

 l^rinzip der Interferenzen schon verwendet bei der Frage 

 der Schwingungsknoten; denn die Bildung von regel- 

 mssigen, stehenden Wellen mit Schwingungsknoteu und 

 Buchen ist ja im Grunde nichts anderes als eine Inter- 

 ferenzerscheinung. H. hat aber bei seinen frlieren Ver- 

 suchen (s. Fig. 2) direkt Interferenzen nachgewiesen und 

 zwar Interferenzen, welche heiThren von den im Drahte, 

 imd von den in der Luft sich fortpflanzenden Schwingungen. 

 Wenn man einen sekundren quadratfrmigen Leiter im 

 Nullpunkte der Grundhnie so aufstellt, dass seine Ebene 

 zu dieser letzteren senkrecht steht, und die Funkenstrecke 

 im hchsten Punkte liegt, so ben, wie die Theorie lehrt, 

 die im Drahte auftretenden Wellen keine Wirkung aus. 

 Dagegen steht der Leiter unter dem direkten Einflsse der 

 primren Schwingungen und zeigt daher einen Funken- 

 stroni. Drehen wir seine Ebene um eine vertikale Achse 

 in die der Grundlinie parallele Lage, so steht er jetzt 

 unter der Einwirkung der im Drahte fortlaufenden Wellen 

 und ist derjenigen der durch die Luft fortgepflanzten 

 Schwingungen entzogen. In den Stellungen, welche den 

 Uebergang bilden zwischen diesen beiden ausgezeichneten 

 Lagen (zweite und erste Hauptlage, H.) werden sich die 

 Wirkungen der beiden Wellensysteme ber einander 

 lagern, und je nach der Phasendifferenz sich verstrken 

 oder schwchen. Wie H. berichtet, wurden in der That 

 die Funken strker, wenn die Ebene des Nebenki-eises 

 mit ihrer Senki-echten von der Seite des primren Leiters 

 weg wies, auf der sich die Platte P befand, und schwcher, 

 wenn die Senkrechte n<.ch dieser Seite hin gerichtet war. 

 Das umgekehrte trat ein, wenn die Funkenstrecke im 

 tiefsten l^unkto des Nebenkreises lag. Dieser Versuch, 

 wie noch eine Reihe anderer, die ich nicht nher anfhren 



