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Naturwissenschaftliche Wocl i cnschrift. 



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Wiedemanns Annalen, Neue Folge 48 S. 389 406 durch 

 die Ableitung der Grundgleichungen seiner Disjjersions- 

 theoric speciell fr die elektrischen Strahlen glnzend 

 nachgewiesen, llelmlioltz hat bei der Lsung dieser 

 Aufgabe, vielleicht mit gutem Grunde, die MaxweH'schen 

 Gruiidgleichungen nicht bercksichtigt und begrndet dies 

 auf 8. 392 a. a. 0. folgendermaassen: Icli habe es vor- 

 gezogen, statt von den MaxweH'schen Gleichungen aus- 

 zugehen, die neu hinzukommenden Einflsse in die von 

 mir fr die Elektrodynamik entwickelte Form des Prin- 

 eips der kleinsten Wirkung aufzunehmen, weil man da- 

 durch vor dem Uebersehen einzelner nothwendig vor- 

 handener Gegenwirkungen in dem hier schon ziemlich 

 verwickelten Spiel der Krfte geschtzt, und dadurch die 

 Anzahl der unabhngigen Hypothesen von zweifelhafter 

 Richtigkeit wesentlich vermindert wird." 



Wegen der Bedeutung, welche die MaxweH'schen 

 Gleichungen in der Elektricittslehre einnehmen, will ich 

 daher hier die mechanische Begrndung derselben folgen 

 lassen, zumal sich diese in ziemlich elementarer Weise 

 mit Hlfe der Sellmeier-Helmholtz'schen Absorptionstheorie 

 geben lsst. Der Zwangs-Zustand, dessen Auftreten 

 Faraday und Maxwell als nothwendig erkannten, ist dy- 

 namischer Art und verschwindet sofort, wenn ein Aus- 

 gleich der Krfte erfolgen kann, wenn also z. B. die 

 motorischen, d. h. die treibenden, drckenden oder 

 ziehenden Krfte zu wirken aufhren und dem Ausgleich 

 kein zu grosser Widerstand entgegensteht. Als Bei- 

 spiele solcher dynamischer Kraftwirkungen kann man die 

 Strmung, die eilende WeHe, die Wirbelbewegung, die 

 Drehschwingung u. s. w. nennen. ^Wir treten hier also", 

 sagt Mller, in ein Gebiet hinein, welches unvergleichlich 

 viel grsser ist, als das der Hydro- und Aerodynamik. 

 Die Dynamik des Aethers lsst sich ausserdem in den 

 wenig.sten Fllen von den materiellen Bewegungen 

 usserer Massenbewegung und innerer Wrmebewegung 

 der Krper trennen." 



Indem ich von dieser Voraussetzung ausging und 

 dementspreehend die elektrischen Vorgnge ohne Aus- 

 nahme auf die Emission oder Absorption gewisser Aether- 

 sehwingungen zurckfhrte, habe ich, um ein sicheres 

 Fundament fr die mathematische Formulirung zu er- 

 halten und die Gleichartigkeit der elektrischen Vorgnge 

 mit den thermischen und optischen Erscheinungen dar- 

 zuthun, zunchst den Nachweis gefhrt, dass auch fr die 

 strahlende Elektricitt das Kirchhotf'sche Gesetz von der 

 Gleichheit des Emissions- und Absorptionsvermgens be- 

 steht und demnach die Gesetze, nach welchen absorbirte 

 Licht- und Wrmewellen mit der Zeit wieder ausgestrahlt 

 werden, mit dem sogenannten Dispersionsgesetz der 

 statischen Elektricitt bereinstimmen mssen, d. h. mit 

 dem Gesetze, nach welchem ein mit Elektricitt geladener 

 Krper mit der Zeit seinen elektrischen Zustand ver- 

 ndert, wenn man ihn nach der Ladung sich selbst ber- 

 lsst. Der experimentelle Nachweis fr die Eichtigkeit 

 dieser Schlu.ssfolgerung ergiebt sich aus den Beob- 

 achtungen ber die Emission der Elektricitt der mit 

 Elektricitt geladenen Krper, wenn dieselben sich in 

 Luft oder anderen Gasen befinden. Denn ebenso wie die 

 Temperatur des erwrmten Krpers in einer geometri- 

 schen Progression sinkt, wenn die Zeiten in arithnicti- 

 scher Progression wachsen, ebenso nehmen auch die 

 Elektricittsmengen in einer geometrischen Reihe ab, 

 wenn die Zeiten in arithmetischer Reihe zunehmen. 

 Ferner beweist die Beobachtung, dass in beiden Fllen 

 die Abnahme der Wellenbewegung von der Masse der 

 Krper und von der Grsse ihrer Oberflche und in ge- 

 wissen Grenzen auch von der Intensitt der zugefhrten 

 WeUenmenge unabhngig ist, also die Emission der | 



Wrme und die Zerstreuung der Elektricitt einander 

 wesensgleich sind. Dasselbe gilt auch fr die Aus- 

 strahlung der absorbirten Lichtstrahlen, d. h. fr die 

 Schwchung der durch Belichtung erzeugten Phospho- 

 rescenz mit der Zeit. Thatschlich stimmen die drei diese 

 Vorgnge darstellenden Formeln, welche bezglich von 

 Dulong, Coulomb und Becquerell experimentell bewiesen 

 sind, vollstndig mit einander berein; denn die Formel 

 fr die Erkaltung eines erwrmten Krpers lautet: 



diejenige fr die Zerstreuung der Elektricitt 



und diejenige fr die Emission des Phosphorescenzlichtes 



ax 



In diesen Formeln bedeutet ^o die Anfangstemperatur, Q 

 die ursprngliche Elektricittsmenge, if, die anfngliche 

 Intensitt des Lichtes, whrend f, Q und i die Temperatur, 

 bezglich die Elektricitts- und Lichtmenge zur Zeit x 

 und p', p und a Konstanten sind. 



Aus der Uebereinstimmung dieser Formeln schloss ich 

 auf die vollstndige Gleichartigkeit der Absorption fr 

 Licht-, Wrme- und Elektricittsstrahlen und suchte dies 

 auf Grund der Sellmeier-Helmholtz'schen Dispersionstheorie 

 nachzuweisen, die ursprnglich nur fr das Licht aufgesteHt 

 und erst spter auf die Wrme ausgedehnt wurde und 

 nach Kraft und Masse" (Th. I u. II) auch fr die elek- 

 trischen Schwingungen gilt. Nach Sellmeier (Pogg. Ann. 

 Bd. 145 u. 147) ist der bei einer Aetherschwingung ein- 

 getretene Verlust an lebendiger Kraft gleich 



m (df 



(2_1). 



wenn t die Schwingungsdauer und ' die Amplitude ist. 

 Die lebendige Kraft i.st ganz an die krperlichen Mo- 

 lekle bergegangen und ist das mechanische Maass 

 der absorbirten Wellen. Da jedoch der Koefficient 



2 TT- 



2- m' {a'f fr alle Stoffe gleichen Aggregatzustandes mit 



grosser Annherung konstant ist, so mssen, wenn wir uns 

 zunchst auf den gasfrmigen Aggregatzustand beschrnken, 

 fr alle drei Wellengattungen die absorbirten Wellen- 

 mengen bei den Gasen sich wie die brechenden Krfte 

 verhalten". Da jedoch die specifischen Wrmen gleicher 

 Gasvolumina unter demselben Druck der bei gleicher 

 Temperaturerhhung absorbirten Wrme proportional sind, 

 so folgt hieraus auch noch sofort, dass die specifischen 

 Wrmen gleicher Gasvolumina unter demselben Druck 

 ebenfalls der brechenden Kraft proportional sein mssen". 

 Die vorstehenden aus der Sellmeier'schen Absorptionstheorie 

 gezogeneu Schlussfolgerungen werden durch die Beobach- 

 tungen von Magnus, Dulong, Boltzmann und Regnault 

 mit gengender Annherung besttigt, 

 Tabelle beweist. 



wie die folgende 



