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Naturwissenschaftliche Wochenschrift. 



Nr. 5. 



Die beiden ersten Kolonnen stellen die Beobachtungen 

 von Magnus in Pogg. Ann." Bd. 112 dar, die nchste 

 enthlt die von Dulong beobachteten brechenden Krfte 

 der Gase (Ann. de ehim. et de phys., T. XXXI, S. 154, 

 Pogg. Ann. Bd. 6), und die vorletzte Reihe ist aus den 

 von Boltzmann beobachteten Dielektricittskonstanten be- 

 rechnet worden (Pogg. Ann. Bd. 155, S. 403), whrend 

 die letzte die von Regnault beobachteten specifischen 

 AVrmen wiedergiebt. 



Aus der Gleichheit der vierten und fnften Colonne 

 der vorstehenden Tabelle folgt, dass 



also 



1 = Z 1, 



ist. Zu demselben Resultat fhrt auch die Maxwell'scbe 

 Theorie, da nach derselben 



also 





M= V5 



ist. Diese Uebereinstimmung zwischen den Resultaten der 

 Maswell'schen und Sellmeier'schen Theorie erklrt sich 

 daher, dass die von Faraday und Maxwell als Grundlage 

 ihrer Forschung angenommenen Kraftlinien, deren mecha- 

 nische Erklrung nicht gegeben wird, nach der Vibrations- 

 theorie in mechanisch verstndlicher Weise als die Inter- 

 ferenzkurven der sich kugelfrmig ausbreitenden Aether- 

 schwingungen nachgewiesen werden. Maxwell vermag 

 ber die Entstehung der Kraftlinien nur die hchst unbe- 

 stimmte Erklrung abzugeben, dass dieselben unter der 

 Einwirkung von Null ansteigender, magnetisirender Krfte 

 aus Punkten, welche sich zu Kreisen erweitern, entstehen. 

 Whrend man danach diejenigen Kurven, welche durch 

 auf Papier gestreutes Eisenpulver oder Eisenfeile unter 

 der Wirksamkeit des Magneten gel)ildet werden als die 

 Kraftlinien ansieht, wrde man in Uebereinstimmung mit 

 den entsprechenden akustischen Vorgngen nach den in 

 Kraft und Masse" behandelten Druckwirkungen der Aether- 

 wellen nicht diese Kurven, sondern die zwischen ihnen 

 liegenden, von den Eisentheilchen nicht bedeckten Kurven 

 als die eigentlichen Kraftlinien bezeichnen mssen. Die 

 Eisentheilchen bleiben nmlich hiernach nur an denjenigen 

 Stellen in Ruhe, in welchen sich die Schwingungen durch 

 Interferenz aufheben, werden aber von denjenigen Stellen, 

 in welchen die elektrischen Schwingungen sich verstrken, 

 fortgetrieben, wie dies ja bei den akustischen Transversal- 

 schwingungen (Chladni'sche Klangfiguren) ebenfalls ge- 

 schieht. Indessen ist die eine Auffassung so gut, wie die 

 andere aus der Vibrationstheorie ableitbar; auch bleiben 

 die Principien, nach denen in der Technik die Motoren 

 entsprechend diesen Anschauungen berechnet und kon- 

 struirt werden, natrlich genau dieselben, da der Verlauf 

 der beiden Kurvenarten vollkommen homogen ist. Fr 

 die Richtigkeit dieser Anschauung spricht in hohem 

 Maasse die eigenthmliche Aehnlichkeit der Form der 

 Magnetkraftlinien mit den Interferenzfiguren dnngcsehiif- 

 fener Krystalle. Die Analogie zwischen der elektrischen 

 Vibrationstheorie und der Faraday-Maxwell'schen Kraft- 

 linientheorie der Elektricitt und des Magnetismus Hesse 

 sich noch weiter ausdehnen; die Uebereinstimmung geht 

 sogar soweit, dass die MaxweU'schen Grundgleichungen, 

 wie schon oben angegeben wurde, sich unmittelbar aus 

 der Sellmeier'schen Absorptionstheorie ableiten lassen. Es 

 entspricht nmlich das erste Glied der oben erwhnten 

 Sellmeier'schen Formel 



oder 



d. h. 



oder 



( 



^2 



"' - 1) ^ '' (')' 



m (rt )" 



2;r2 



m' {a'f, 



27l2 

 T2~ 



nt [a'Y 



27ia'\2 



n?G^ ,/2na\ 



der lebendigen Kraft Tdr der tonischen Bewegung, da- 

 gegen der ganze Ausdruck 



(m^ 1 ) 5- m' (a')^ dt 

 %" 



der Arbeitsleistung Vdt im Volumenelemente </t, welche 

 die tonischen Krfte bei der Ueberwindung der wider- 

 stehenden Molekularkrfte leisten. Setzt man das Volum- 

 element (/t gleich 1, so erhlt man fr die beiden ersten 

 MaxweU'schen Grundgleichungen, aus welchen die brigen 

 sich mit Hilfe des Hamilton'schen Principes herleiten lassen, 



A. 



in welcher 



(1) 



T^^{p^^(r^-^m, 



p= 



dt' 



dt' 





dH 



'71 1 ' 



d. h. gleich den tonischen Geschwindigkeitskomkonenten 

 des tonischen Vektors F, G, H sind; K ist eine Constante. 



B. V = I (2 Ar b-^ + r^) = gi- {a^ + b^- + c% 



wobei 



(2) . 



dJI 



dG 



^ _ dF _ dll 



,1G 



dF 

 dy 



dz' dz da.-' 



ist; r und it sind Constanten. 



Nun ist aber nach Sellmeier die im Volumelemente 1 

 enthaltene lebendige Kraft der Aetherbewegung, wenn 

 die Masse m' des Aethers ebenfalls gleich 1 gesetzt 

 wird, a die Amplitude, / die Wellenlnge und n der 

 Rrechungsexponent ist, 



2 Vti 2 Vti: 2 Vt^ 

 ponenten der Aetherschwingungen. 



Setzt man in B die Werthe fr <i, h und r aus (2) 

 ein und zieht zusammen, so erhlt man: 



r= = 



whrend nach Sellmeier 



w^c^/27ra'\^ \ (2Tt a c^ 



V-- 



l 



l 



