Nr. 47. 



NaturwisBcnschaftliche Wochenschrift. 



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Mau kann in dieser Hinsicht zum besseren Verstndniss 

 auf einen bekannten analogen Vorgang der Optik hinweisen. 

 Sieht mau nmiieh von einem l*iinktc A aus unter 

 Wasser in die Hhe, so gehen die Sehstraiden nur zum 

 Theii aus dem Wasser heraus; man sielit nur in einem 

 kreisrunden Feld die Gegenstnde ber dem Wasser, rund 

 herum aber die (iegenstnde auf dem Hoden des Wassers 

 durch total reflektirte Strahlen. Wchst der Brechungs- 

 e.xponent n, so wird der Grcnzwinkel und damit das 

 kreisrunde Feld immer kleiner, so dass bei so grossen 

 lirechungsexponenten, wie sie die Metalle besitzen, die 

 wirklich ausgesandten Strahlen fast normal zur Oberflche 

 austreten und somit die von Crookcs bewirkte Concentration 

 der Kathodenstrahlen erklrlich ist. 



Da die Strahlen den Umfang des Drahtes oder eines 

 cylindrisclien Stabes unter mehr oder weniger geneigten 

 Winkeln tretfeu, so mssen sie den Draht oder Stab in 

 einer Zickzacklinie von der oberen (Grundflche bis zur 

 unteren durchlaufen und an der letzteren, wenn dies 

 mglich ist, wieder aus dem leitenden Krper heraustreten 

 oder erst dort wieder umkehren, denn eine vorherige 

 Umkehr ist wegen des Reflexionsgesetzes nicht mglich. 

 Die hier angenommene Auffassung von dem Wesen 

 der Elektricitt erklrt in ganz einfacher und natrlicher 

 Weise die beobachtete Thatsache, dass der eigentliche 

 Sitz der Elektricitt die Oberflche der Krper ist, dass 

 sie hauptschlich au dieser wirksam und sichtbar wird, 

 Denn nach derselben mssen ja die Wellen lngs ihres 

 Hindernisses, der Krperoberflche, sich hinbewegen, da 

 sie im Innern selbst sich gegenseitig aufheben, bezglich 

 durchkreuzen und nur an der Oberflche in einseitiger 

 Weise zur Wirkung konnnen knnen. Ebenso lsst sich 

 unter der obigen Hypothese das leichte und vorzugsweise 

 Ausstrcimen der Elektricitt aus den Spitzen der Leiter 

 recht wohl begreifen. Denken wir uns nmlich einen 

 mglichst spitzen Kegel, dessen Vertikalschnitt das gleich- 

 schenklige Dreieck ACB sein mag, uud nehmen wir an, 

 dass die Grundflche AB bestrahlt werde; dann mssen 

 die Wellen schon, wenn der Brechungsexponent der Kugel- 

 substanz gleich 2 oder grsser ist^ nach ihrem Eintritt 

 von dem Kugelmantel fast smmtlich nach dem Innern 

 und der Spitze zu total zurckgeworfen und schliesslich 

 in der Spitze zusammenlaufen, da in Folge des Reflexions- 

 gesetzes, dass der auffallende Strahl und der abgelenkte 

 Strahl mit dem Einfallslote denselben Winkel bilden 

 mssen, ein Zurcklaufen nicht eintreten kann. 



Zurck knnen die Strahlen nicht, aber hinzu kommen 

 immer mehr neue, welche die frhreren verstrken und 

 auf diese Weise in der Spitze eine solche Menge an- 

 sammeln oder eine solche Kraft und Spannung erlangen, 

 dass sie die Spitze durchsetzen, indem sie eben den ihrem 

 weiteren Laufe entgegenstehenden Widerstand berwinden. 

 Dadurch, dass die elektrischen Wellen in der Spitze sich 

 zusammendrngen, wird zunchst eine Erh<ihuug der 

 Temperatur bewirkt und dadurch der Brechungsexponent 

 vermindert. Die Verkleinerung des Brechungsexponenten 

 hat aber nach der obigen Darlegung die unmittelbare 

 Folge, dass ein grsserer Bruchtheil der elektrischen 

 Schwingungen austreten kann uud somit momentan die 

 Elektricittsmenge in der Spitze geschwcht und dadurch 

 wieder eine augenblickliche Verminderung der Temperatur 

 bedingt wird. Hierdurch wird jedoch von Neuem der 

 Abfluss der Wellen so lange gehemmt, bis in Folge der 

 Temperatursteigerung in der Spitze wiederum eine ge- 

 wisse Wellenmenge austreten kann uud sofort in stetigem 

 Wechsel. Darnach muss der Uebergang des ber- 

 springenden elektrischen Funkens ein ruck- und stoss- 

 weiser sein, der elektrische Funke demnach aus einzelnen 

 hin- und hergehenden Oscillationen bestehen. 



In ganz gleicher Weise lsst sich auch der umge- 

 kehrte Vorgang, die Saugwirkung der Spitzen, erklren, 

 wenn die metallischen Leiter der Elektricitt wirklich 

 solche grossen Brechungsexponenteu besitzen, wie ich 

 oben angenonnneu habe, also etwa solche gleich 2 bis 6 

 oder noch grssere. Da jedoch sowohl nach den Beob- 

 achtungen von Dale, Landoldt und Gladstone als auch 

 nach den Versuchen von Quincke, Kundt, Drude, Wer- 

 nicke und Wien die Breclmngsexponenten der Metalle 

 zwischen den Grenzwerthen 2 bis 10 liegen, so knnen 

 die vorerwhnten elektrischen Vorgnge mit Fug uud 

 Recht durch die totale Reflexion der uudulirenden Wellen 

 an der Oberflche dieser Stoffe gesetzmssig erklrt 

 werden. Die gegentheilige Ansicht von Hertz, dass die 

 elektrischen Strahlen in die Metalle berhaupt nicht ein- 

 zudringen vermgen, beweist nichts dagegen, weil Hertz 

 durcii eigene Versuche festgestellt hat, dass sehr dnne, 

 fr das Licht durchlssige Metallblttchen auch die 

 elektrischen Wellen hindurchlassen, wenn dieselben auch 

 ebenso wie die Licht- und Wrmestrahlen stark absorbirt 

 werden. 



II. Die Fortpflanzung der Elektricitt durch 

 Leitung. 



Zur Theorie der Leitung in festen Krpern reichen 

 die beiden Grundannahmeu aus : Erstens findet bei deu 

 festen Krpern eiue unmittelbare Wirkung der Aether- 

 schwingungen nur in unbeschrnkt kleiner Entfernung 

 statt, sei es nun, dass sie fr weitere Entfernungen ent- 

 weder wirklich aufhrt oder nur wegen ihrer Kleinheit 

 sich den Sinnen entzieht, zweitens ist die Wirkung zwischen 

 zwei unbeschrnkt nahen Theilen dem Unterschied der 

 Wrme- oder Elektricittsmenge proportional. Auf diese 

 beiden Voraussetzungen kommt jede Lehre von der Wrme- 

 und Elektricittsbewegung schliesslich zurck, mag man 

 die Wrme und Elektricitt als einen Stoff ansehen oder, 

 wie die Analogie anderer physikalischer Erscheinungen 

 fordert, als lebendige Kraft, hervorgebracht durch die 

 wellenfrmige Bewegung des Aethers. Die Richtigkeit 

 dieser beiden Annahmen folgt sowohl aus derSellmeier 'sehen 

 Absorptionstheorie als auch aus den Beobachtungen von 

 Hertz und 0. Wien. 



Nach der Absorptionstheorie Sellmeiers ist die Inten- 

 sitt der absorbirten Strahlen 



J={n^1) 



2n^ 



1 fnl\2 



rtv (1) 



Bezeichnet man nun die Intensitt der wirklich in die 

 Schicht eingedrungenen Strahlen, d. h. der absorbirten 

 und hindurchgegangenen, mit J^, so ist, wenn bei der 

 angenommenen Schichtdicke Vio <^^6'' Strahlen ungehindert 

 hindurchgeht. 



J = 0,9 Jo - 



in" 1) 



271^ 



1 lr,l\'2 



m^ (ai) 



Die absorbirte Strahlenmenge kann man jedoch auch 

 erhalten, indem man den sogenannten Schwchungscoef- 

 ficienleu bestimmt, d. h. den Bruchtheil der eingetretenen 

 Strahlen, welcher in einer Schicht von der Dicke 1 zu- 

 rckgehalten wird. AVenn der Schwchungscoefficient <i 

 ist, so wird nach Kirchhoff die Intensitt ./ nach Durch- 

 strahlung einer Scliicht von /( mm gleich ./ a" sein. 

 Nennt mau nun die Dicke der Schicht, in welcher die 



Intensitt der Strahlen auf 0,1 geschwcht wird, , so 



ist ferner 



0,l./o = Joa'; 10-1 = '; 10"' = 



