46 XXVI. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Bund schau. 



1911. Nr. 4. 



zeigten, daß die Absorption ultraroter Strahlung durch 

 Gase in hohem Maße vom Gesamtdruck abhängig ist. 

 Die Absorption einer gewissen konstanten Menge Gas 

 nimmt im allgemeinen sehr zu, wenn man durchzuführen 

 eines fremden Gases den Druck erhöht. Diese Tatsache 

 wurde zuerst von K. Angström für Kohlensäure ent- 

 deckt (vgl. Rdsch. XXIII, 642) und später für verschiedene 

 andere Gase bestätigt. Da aber diese Gase ihre Maximal- 

 absorption bei ganz verschiedenen Drucken erreichen und 

 Frl. von Bahr für Methyläther und Ätherdampf überhaupt 

 keinen Einfluß des Druckes auf die Absorption gefunden 

 hatte, hat sie die Versuche auf weitere Gase ausgedehnt, 

 um womöglich die Ursache dieses verschiedenen Ver- 

 haltens herauszufinden. 



Die Versuchsanordnung war ganz dieselbe wie in der 

 ersten Arbeit. Die Versuche wurden mit Schwefeklioxyd, 

 Chlorwasserstoff, Stickstoff peroxyd, Ozon, Benzol und 

 Methylalkohol ausgeführt. Sie ergaben, daß ein Gas, 

 dessen Moleküle groß sind, im allgemeinen seine höchste 

 Absorptionsfähigkeit eher erreicht als ein Gas mit kleinen 

 Molekülen. Ordnet man nämlich die Gase nach dem 

 Druck, dem die maximale Absorption entspricht, so er- 

 hält man nahezu dieselbe Reihenfolge, wie bei der Ord- 

 nung nach der abnehmenden Größe der molekularen 

 Durchmesser. Methyläther und die Dämpfe von Äther 

 und Benzol — die die größten Moleküle besitzen — 

 zeigten keine Änderung ihrer Absorption zwischen Drucken 

 von 1 oder 5 mm bis zu 760 mm. Vielleicht liegt dies 

 nur daran, daß diese Gase hei noch niedrigeren Drucken 

 als den angewendeten bereits ihre Maximalabsorption er- 

 reicht haben. 



Eine Ausnahme von dieser Regel macht der Schwefel- 

 kohlenstoff, dessen Absorptionsfähigkeit länger mit dem 

 Druck wächst, als seiner Molekülgröße entspricht. Es ist 

 aber fraglich, ob die Formeln der kinetischen Gastheorie, 

 aus denen die molekularen Durchmesser bestimmt werden, 

 auch für Dämpfe, die weit vom idealen Gaszustand entfernt 

 sind, augewendet werden können. Daß die Molekular- 

 größe für die Abhängigkeit der Absorption vom Druck 

 von Einfluß ist, ist von vornherein wahrscheinlich. Die 

 Abhängigkeit der Absorption vom Druck rührt vermut- 

 lich daher, daß die Molekularstöße eine Dämpfung auf 

 die in den Molekülen schwingenden Partikeln ausüben 

 und dadurch die Schwingungsenergie zum Teil in Wärme 

 umwandeln. Bei demselben Gesamtdruck wird aber ein 

 größeres Molekül öfter mit anderen Molekülen zusammen- 

 stoßen als ein kleineres, und die Dämpfung kann daher für 

 die größeren schon bei niedrigen Drucken beträchtlich 

 werden. 



Die Verf. fand auch eine qualitative Änderung der 

 Absorption mit dem Druck, die aber nur bei niedrigen 

 Drucken bedeutend ist. Die diesbezüglichen Versuche 

 wurden an Stickstoffoxydul gemacht. Die Resultate lassen 

 sich gut mit der Annahme vereinigen , daß das Ah- 

 sorptionsband des Stickstoffoxyduls bei sehr niedrigen 

 Drucken aus feinen Linien besteht, die sich aber mit 

 wachsendem Druck rasch ausbreiten, so daß sie schon 

 bei 50 mm Druck zusammengeflossen sind. Meitner. 



R. W. Wood: Eine neue strahlende Emission 

 seitenB des Funkens. (Physika! Zeitschrift 1910, 

 11. Jahrg., S. 823—826.) 



Die vorliegende Arbeit behandelt eine Strahlenart, 

 die der Verf. gelegentlich Versuchen über die Fluoreszenz- 

 erregung in Luft durch die kürzesten ultravioletten Wellen 

 (Schumaunstrahlen), wie sie von einem elektrischen Funken 

 ausgehen, beobachtet hat. Herr Wood ließ zur Fest- 

 stellung dieser Fluoreszenz einen Kondensatorfunken 

 zwischen Aluminiumelektroden ganz dicht hinter einem 

 senkrechten Metallstreifen übergehen, der den Funken 

 vollkommen verdeckte, aber sowohl die subjektive wie die 

 photographische Beobachtung der Luft in dessen un- 

 mittelbarer Nachbarschaft gestattete. Mit freiem Auge 

 war selbst bei längerem Ausruhen im Dunkeln nichts zu 



sehen. Dagegen zeigte die photographische Aufnahme, daß 

 die Luft rings um den Funken die Quelle einer kräftigen 

 Strahlung war, welche durch Einschalten einer Glasplatte 

 zwischen Kamera und Funken vollkommen zurückgehalten 

 Wurde. Die zwei nächstliegenden Erklärungen, daß es 

 sich entweder um eine Zerstreuung der kürzesten Wellen 

 durch die Luftmoleküle, bzw. mikroskopische Staub- 

 teilchen handle, oder daß eine ultraviolette Fluoreszenz 

 der Luft infolge Absorption der kurzen Wellen vorliege, 

 erwiesen sich als nicht haltbar. Um einen Begriff von 

 dem Aussehen des zerstreuten Lichtes zu erhalten und 

 so die erste Erklärungsmöglichkeit zu prüfen, wurde ein- 

 mal der Apparat mit Rauch gefüllt und die Funken- 

 entladung photographiert, ein andermal die Aufnahme 

 bei rauch- und staubfreier Luft gemacht. Ein Vergleich 

 beider Photographien zeigte, daß die fragliche Emission 

 sich nicht annähernd so weit von der Öffnung nach außen 

 erstreckt, wie das leuchtende Gebiet des luftzerstreuendeu 

 Rauches. 



Um die Natur des von der Emission ausgehenden 

 Lichtes zu prüfen, brachte der Verf. einen Quarzfaden 

 derart in seine Anordnung, daß er auf einer photo- 

 graphischen Aufnahme das kontinuierliche Spektrum des 

 Quarzfadens und darüber das der Emission erhielt. Es 

 zeigte sich so, daß das letztere nur ein beschränktes 

 Wellengebiet etwa von 300 bis 310 fi/i umfaßte. Das 

 Spektrum der Emission ergab sich bei genauerer Unter- 

 suchung als aus zwei verschieden starken Banden be- 

 stehend, die sich als identisch mit den sogenannten „Wasser- 

 banden" der Knallgasflamme erwiesen. Außerdem erhielt 

 der Verf. noch drei Linien, die nach Versuchen von 

 Eder und Valenta dem Stickstoff zuzuschreiben sind. 

 Es sah danach so aus, als rührte die Emission von einer 

 Fluoreszenz des Stickstoffs und Wasserdampfes her, die 

 durch die Schumannstrahlen hervorgerufen wäre. Diese 

 Frage wurde aber dadurch erledigt , daß eine 0,5 mm 

 dicke Platte aus weißem Flußspat, die sehr durchsichtig 

 für Schumannstrahlen war, jede Spur der Emission ver- 

 nichtete, wenn sie vor den Funken geschaltet wurde. 



Die Versuche mit verschiedenen Gasen ergaben, daß 

 in Sauerstoff fast keine Spur der Emission zu beobachten 

 war, während sie in Stickstoff viel heller war und sich 

 auf weitere Entfernung erstreckte als in Luft. Daß der 

 Sauerstoff das Leuchten der Emission zerstört und die 

 Anwesenheit von Wasserstoff auf die Intensität derselben 

 keinen Einfluß hat, obschon die Wasserbanden, aus denen 

 das Spektrum der Emission besteht, bei der Verbrennung 

 von Wasserstoff in Sauerstoff auftreten, läßt sich vor- 

 läufig nicht erklären. Die Einwirkungen eines magnetischen 

 oder elektrischen Feldes festzustellen, ist wegen der Be- 

 einflussung des Funkens mit großen Schwierigkeiten 

 verknüpft. Die Träger der Emission werden jedenfalls 

 mit sehr großer Geschwindigkeit ausgeschleudert, denn 

 es ist unmöglich , sie mit einem starken Luftstrom zur 

 Seite zu blasen. Der Verf. meint, daß die Erscheinung 

 weitergehender Untersuchungen wert ist und beabsichtigt, 

 auch selbst solche auszuführen. Meitner. 



Hans Geiger und E. Rutherford: Über die Zahl der 

 «-Teilchen, die von Uran, Thorium undUran- 

 mineralien ausgesendet werden. (Philosophical 

 Magazine 1910 (6), vol. 20, p. 691— 698.) 

 Die Verff. hatten in einer früheren Arbeit gezeigt, 

 daß 1 g Radium und jedes seiner Zerfallsprodukte das 

 mit lg Ra im Gleichgewicht steht, 3,4 . 10 10 «-Teilchen 

 in der Sekunde aussendet. Da nun Rutherford und 

 Boltwood nachgewiesen haben, daß 1 g Uran mit 

 3,4 . 10— 7 g Radium im Gleichgewicht ist, so muß 1 g Uran, 

 falls jedes Uranatom beim Zerfall ein «-Teilchen abspaltet, 

 3,4 . 10" 1 x 3,4 . 10-' = 11,600 Teilchen pro Sekunde aus- 

 senden. Diese Zahl wird mit N bezeichnet. Da nun 

 Boltwood aber gezeigt hat, daß die «-Aktivität des 

 Urans , nach der elektrischen Methode gemessen, doppelt 

 so groß ist als die der Gleichgewichtsmenge Ra, so muß 



