74 XXVI. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



1911. Nr. 6. 



wegung des Uhrzeigers längs der Ostküste Englands nach 

 Süden und längs der dänischen Küste nach Norden , um- 

 kreist also die Mitte der Nordsee, die das Zentrum einer 

 zyklonischen Bewegung bildet. Krüger. 



R. Pohl und H. Pringsheim: Der selektive licht- 

 elektrische Effekt an K - Hg - Legierungen. 

 (Vorhand), d. Deutsch. Physikal. Gesellsch. 1910, 12. Jahrg., 

 S. 215—230, 349—360, 682—696, 697—710.) 

 Elster und Geitel haben bekanntlich in mehreren 

 Untersuchungen den Einfluß der Polarisation des Lichtes 

 auf den Photoeffekt an flüssigen Alkalioberflächen fest- 

 gestellt. Ihre Untersuchungen erstreckten sich nur auf 

 das sichtbare Spektralgebiet. Im Gegensatz zu diesen 

 Resultaten hatten die Beobachtungen an festen Metall- 

 oberfläehen im ultravioletten Spektrum keine derartige 

 Abhängigkeit von der Polarisation des Lichtes ergeben. 

 Es lag also hier ein Widerspruch vor, dessen Aufklärung 

 in der vorliegenden Arbeit gegeben ist. 



Die Verff. haben nämlich in einer Reihe von Versuchen 

 gefunden, daß der lichtelektrische Effekt an Alkalimetallen 

 im polarisierten und spektral zerlegten Lichte sich sehr 

 einfach unter der Annahme darstellen läßt, daß es zwei 

 verschiedene Arten des lichtelektrischen Effektes gibt: 

 einen normalen und einen selektiven. Der normale 

 erstreckt sich von einer bestimmten Wellenlänge an — 

 die durch den elektropositiven Charakter des betreffenden 

 Alkalimetalles bestimmt ist — über das ganze kurzwellige 

 Spektrum. Die Zahl der Elektronen, die hierbei von der 

 Einheit der im Metall absorbierten Lichtenergie erzeugt 

 wird , wächst mit abnehmender Wellenlänge und die 

 Polarisation des Lichtes hat nur insoweit Einfluß, als sie 

 die Absorption bedingt. Der selektive Effekt hingegen 

 ist auf ein kleines Wellenlängenintervall beschränkt. In 

 diesem erfährt der Effekt einen resonanzartigen Anstieg, 

 d. h. er erreicht für eine bestimmte Wellenlänge ein 

 Maximum, aber nur dann, wenn das Licht senkrecht zur 

 Metalloberfläche polarisiert ist. Der normale Effekt findet 

 sich bei allen bisher untersuchten Metallen und auf ihn 

 beziehen sich alle bekannten Angaben über Geschwindig- 

 keit der ausgelösten Elektronen, Unabhängigkeit von der 

 Temperatur usw. Er findet sich auch bei den Alkali- 

 metallen , doch tritt eben bei diesen noch der selektive 

 hinzu , der den normalen um ein Vielfaches an Stärke 

 übertrifft. Beide Effekte sind voneinander unabhängig 

 und den Verff. gelang es, Versuchsbedingungen zu schaffen, 

 bei denen der normale Effekt fast ganz verschwand, 

 während der selektive Effekt sehr beträchtlich war. 



Die Untersuchungen wurden au einer flüssigen Kalium- 

 Natriumlegierung ausgeführt. Da der selektive Effekt 

 nur bei Licht, das normal zur Metalloberfläche polarisiert 

 ist, eintritt, so muß er bei senkrechter Inzidenz des Lichtes 

 verschwinden, also überhaupt von der Größe des Einfall- 

 winkels abhängig sein. Diese Abhängigkeit ist eine zwei- 

 fache: erstens verschiebt sich das Maximum des Effektes 

 in seiner Lage mit wachsendem Einfallswinkel von kürze- 

 ren zu größeren Wellenlängen, d. h. je größer der Ein- 

 fallswinkel, umso größer ist die Wellenlänge der für den 

 Effekt wirksamsten Strahlen. Beispielsweise verschiebt sich 

 das Maximum beim Übergang vom Einfallswinkel i/ = 11° 

 zu (/ = 60° von etwa 360 //,« zu 380 : u/.i als der wirk- 

 samsten Wellenlänge. Außerdem erfährt aber auch die 

 Höbe des Maximums eine Veränderung, indem sie mit 

 wachsendem Einfallswinkel wächst und für streifende In- 

 zidenz einem bestimmten endlichen Grenzwert zustrebt. 

 Während aber beispielsweise reines K in dem Wellen- 

 längengebiet von '). = 320 — 550 fiii einen sehr stark 

 ausgeprägten selektiven Effekt besitzt, stellten die Verff. 

 fest, daß K in einer flüssigen Hg-Legierung (0,5 Gew.-Proz. K ) 

 keinen selektiven Photoeflekt zeigt , obwohl die licht- 

 elektrische Empfindlichkeit in diesem Gebiet nur von K 

 herrührt. Gleiches gilt von den flüssigen Amalgamen 

 des Na und wahrscheinlich auch des Rb und Cs. Die 

 Verff. erklärten dies daraus, daß der selektive Photoeffekt 



keine Eigenschaft des AlkaliatomB allein sei , sondern 

 durch die Bindung des Atoms beeinflußt wird. 



Zur Prüfung dieser Frage haben nun die Verff. eine 

 Reihe von Versuchen an K-Hg- Legierungen verschiedener 

 Zusammensetzung durchgeführt und glauben durch sie 

 den Einfluß des fremden Atoms auf den selektiven Photo- 

 effekt sichergestellt zu haben. Denn bei 2,5 bis 17,3 Atom- 

 Proz. K zeigen K-Hg -Legierungen nicht den selektiven 

 Photoeffekt des reinen K , der sein Maximum bei etwa 

 X = 436 uii besitzt, und sogar nur 21 Atom-Proz. Hg 

 genügen bereits , diesen Photoeffekt sow r ohl in flüssiger 

 wie in fester Phase zum Verschwinden zu bringen. Außer- 

 dem tritt aber bei Konzentrationen zwischen 17 und 70 Atom- 

 Proz. K ein neuer selektiver Effekt auf, dessen Maximum 

 gegen das des reinen K um etwa 50 uu nach der Seite 

 der kürzeren Wellenlängen verschoben ist. Meitner. 



Eva v. Bahr: Über die Zersetzung des Ozons durch 

 ultraviolettes Licht. (Annalen <li>r Physik 1910 

 (4), Bd. 33, S. 598—606.) 

 Die Verf. hatte in einer früheren Arbeit gefunden, 

 daß bei Ozon wie bei den meisten anderen Gasen die 

 Absorptionsfähigkeit im Ultrarot beträchtlich mit dem 

 Druck steigt. Da nun nach Meyer der Ozongehalt aus 

 der Absorption des ultravioletten Lichtes bestimmt wird, 

 ist es fraglich, ob die bei Atmosphärendruck gefundenen 

 Absorptiouswerte auch bei niedrigen Drucken den rich- 

 tigen Ozongehalt angeben; denn es wäre denkbar, daß 

 die Absorption im Ultraviolett eine ähnliche Druckab- 

 hängigkeit besitzt wie im Ultrarot. Daß ähnliche Er- 

 scheinungen überhaupt im Ultraviolett auftreten können, 

 ist von Wood bei der Absorption durch Quecksilber 

 gezeigt worden. Da nun Hall wachs (vgl. Rdsch. XXIV, 

 670) bei seinen Untersuchungen fand, daß die Gold- 

 stein sehe Methode, Ozon hervorzubringen, bei sehr 

 gelungen Konzentrationen nicht ihren vollen Wirkungs- 

 grad behält, wobei er den Ozongehalt durch Untersuchung 

 der Absorption im Ultraviolett bei Druck unter 1 mm 

 bestimmte , liegt der Gedanke nahe , daß dieses Resultat 

 dadurch bedingt war, daß auch die ultraviolette Absorp- 

 tion des Ozons mit dem Druck zunimmt. Die Veif. hat 

 zur Entscheidung dieser Frage einige Untersuchungen 

 unternommen , über die in der vorliegenden Arbeit be- 

 richtet wird. 



Mittels Linsen und Prisma aus Flußspat wurde ein 

 Spektrum von dem Licht einer Quarz - Quecksilberlampe 

 entworfen. Die Intensität der stärksten Quecksilberlinie 

 (X = 251 ,u,u) wurde durch den lichtelektrischen Strom 

 bestimmt, der bei der Belichtung zwischen einem 0,8 mm 

 breiten Platinstreifen und einem gegenübergestellten, mit 

 Spalt versehenen Metallschirm entstand. Zwischen die 

 Lampe und die eben beschriebene Anordnung wurde ein 

 20 cm langes Absorptionsrohr eingeschoben, das an beiden 

 Enden mit 1» mm dicken Quarzplatten versehen war. Elektro- 

 lytisch dargestellter Sauerstoff wurde nach genügender 

 Trocknung durch ein Ozonrohr in das Absorptionsrohr 

 geleitet. Dieses stand mit der Luftpumpe und durch ein 

 Trockenrohr mit der äußeren Luft in Verbindung. Der 

 Zweck der Untersuchung war, wie oben bemerkt, der, die 

 Änderung der Absorption mit dem Druck zu bestimmen. Eb 

 zeigte sich aber, daß das ultraviolette Licht eine so starke 

 Desozonisierung bewirkte, daß es nicht möglich war, eine 

 unbedingte Entscheidung der Frage nach der Abhängig- 

 keit der Absorption vom Druck zu erreichen. Nur soviel 

 konnte festgestellt werden, daß, wenn überhaupt eine Ver- 

 änderung der Absorption des ultravioletten Lichtes mit 

 dem Druck vorhauden ist, sie jedenfalls viel geringer 

 sein muß als im ultraroten Spektrum. Dagegen übt der 

 Druck eine sehr starke Einwirkung auf die Desozonisie- 

 rung aus, indem diese bei abnehmendem Druck rasch zu- 

 nimmt. Die experimentellen Befunde lassen sich gut 

 durch die Formel P = P e— "' darstellen, wenn P die 

 Ozonmenge für irgend einen Zeitpunkt t, vom Beginn der 

 Belichtung an gerechnet, 1\ die Ozonmenge zur Zeit t = ö 



