2 1 XXVI. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



1911. 



eines Rotationsellipsoids besitzen. Da ein solches Mole- 

 kül sich nicht in allen Richtungen gleich leicht polarisiert, 

 wird es sich in einem äußeren Feld in eine bestimmte 

 Richtung einstellen. Die gleiche Abweichung der mole- 

 kularen Achsen von der isotropen Verteilung muß die 

 gleiche Doppelbrechung hervorrufen, mag nun das äußere 

 Feld ein elektrisches oder ein magnetisches sein. Herr 

 Lange vin berechnet die Doppelbrechung aus der elektro- 

 magnetischen Theorie in einem anisotropen Medium. Sie 

 drückt sich als Funktion einer „optischen Dissymmetrie" 

 aus, die sich für große Wellenlängen mit der elektrischen 

 Dissymmetrie deckt. Die Doppelbrechung muß daher an 

 einen Dichroismus gebunden sein. Sind », und n 2 die 

 beiden Brechungsindices bei Vorhandensein des äußeren 

 Feldes, so muß nach der Theorie » , — iu proportional 

 dem Quadrat der Feldstärke sein. Nun ist ja »[ — x 2 

 ein Maß für die Größe der Doppelbrechung und diese 

 wächst nach den experimentellen Befunden von Kerr 

 und Cotton und Mouton tatsächlich mit dem Quadrat 

 der Feldstärke. Nimmt man weiter an, daß das Molekül 

 in jeder der beiden Hauptrichtungen eine einzige für 

 die Dispersion maßgebende Schwingungsdauer besitzt, 

 so ergibt sich für die Doppelbrechung die von Cotton 

 und Mouton experimentell festgestellte Abhängigkeit 

 von der Wellenlänge. Es läßt sich also tatsächlich das 

 Kerrphänomen und die magnetische Doppelbrechung 

 durch die Hypothese der molekularen Ordnung qualitativ 

 und quantitativ vollkommen erklären. 



Dagegen konnte Herr Lange vin zeigen, daß die 

 Hypothese von W. Voigt, der zufolge magnetisches 

 Drehungsvermögen und magnetische Doppelbrechung in 

 eine bestimmte Beziehung gebracht werden, für die letztere 

 Werte ergibt, die tausendmal kleiner sind als die tat- 

 sächlich beobachteten. Daher können diese beiden Er- 

 scheinungsgruppen nicht derselben Ursache zugeschrieben 

 werden. Das magnetische Drehungsvermögen rührt von 

 der Einwirkung des Feldes auf die im Molekül in Be- 

 wegung befindlichen Elektronen her und folgt daher un- 

 mittelbar dem Entstehen des Feldes. Die magnetische 

 Doppelbrechung hingegen wird durch eine Orientierung 

 der Moleküle ähnlich der, die den Paramagnetismus be- 

 dingt, hervorgerufen. Sie bedarf daher, gleich dem Kerr- 

 phänomen , einer gewissen Zeit zu ihrem Auftreten , die 

 von der Größenordnung der Max well sehen Relaxations- 

 zeit ist. Tatsächlich haben H. Abraham und J. Lemonie 

 gezeigt, daß die elektrische Doppelbrechung erst nach 

 einer gewissen, wenn auch sehr kleinen Zeit nach Ab 

 stellen des Feldes verschwindet. Auch die Abhängigkeit- 

 von der Temperatur bestätigt die Richtigkeit dieser 

 Schlüsse. Das magnetische Drehungsvermögen ist unab- 

 hängig von der Temperatur, da es ein Vorgang im Mole- 

 kül ist; die magnetische Doppelbrechung variiert nach 

 den Versuchen von Cotton und Mouton rascher als 

 mit dem reziproken Wert der Temperatur. Meitner. 



E. J. Evans: Das Absorptionsspektrum von Jod- 

 dampf bei hohen Temperaturen. (Astrophysical 

 Journal 1910, vol. XXXI], p. 1—16.) 

 Der Einfluß der Temperatur auf das Absorptions- 

 spektrum von Joddampf ist aus dem Grunde besonders 

 interessant, weil Jod eine von den Substanzen ist, die 

 bei hohen Temperaturen dissoziieren und in ihre Atome 

 zerfallen. Konen hat daher bereits 1898 die Absorption 

 des Joddampfes bis zu S00° verfolgt und gefunden , daß 

 die Absorptionslinien mit steigender Temperatur schwächer 

 werden; nach Friederichs verschwinden sie bei 900° 

 gänzlich. Auch das Emissionsspektrum des erhitzten 

 Joddampfes wurde untersucht und mit dem Absorptions- 

 spektrum identisch gefunden. Herr Evans stellte sich 

 die Aufgabe, die Wirkung des Druckes auf die Tempe- 

 ratur des Verschwindens der Absorptionsbanden zu unter- 

 suchen und zu sehen, ob ein Zusammenhang zwischen 

 dem Verschwinden der Bauden und der Dissoziation des 



Joddampfes existiere , die theoretisch für jeden Druck 

 und jede Temperatur berechnet werden kann. 



Der Joddampf, der in einem seitlich angeschmolzeneu 

 Quarzballon bei genau gemessenen Temperaturen erzeugt 

 war, wurde in einem Quarzrohr untersucht, dessen Tem- 

 peratur variiert werden konnte. Bei Zimmertemperatur 

 des Ballonbades wurden die Absorptionsbanden schon 

 beim Erwärmen des Dampfes auf 300° sehr geschwächt 

 und verschwanden bei etwa 500°. Das Quarzrohr wurde 

 dann auf dieser Temperatur gehalten und der Ballon bis 

 49"erwärmt. Hierbei traten die Absorptionslinien des Jods 

 wieder auf und nahmen an Stärke zu mit der Zunahme 

 des Dampfdruckes des Jods in dem Rohre. Nachdem die 

 Temperatur des Bades 49° erreicht hatte , wurde diese 

 konstant gehalten und die Heizung des Rohres gesteigert; 

 die Absorptionslinien wurden mit steigender Temperatur 

 schwächer und verschwanden bei 760". Beim Abkühlen 

 trat das Spektrum bei 740° wieder auf. 



Ähnliehe Versuche wurden angestellt bei Tempera- 

 turen des Ballonbades von 63.2°, 100° und 120°. Bei der 

 letzten Temperatur des Bades konnte durch Erhitzen des 

 Rohres ein Verschwinden der Banden nicht mehr herbei- 

 geführt werden, weil das Erhitzen über 1250" nicht fort- 

 gesetzt werden konnte; aber aus dem Verhalten der 

 Linien konnte geschlossen werden, daß sie bei etwa 1400° 

 verschwunden sein würden. Auf der anderen Seite wurde 

 durch Abkühlen des Jodballons das Druckminimum be- 

 stimmt, bei dem der Joddampf durchgehendes Licht 

 wahrnehmbar absorbiert , und gefunden , daß keine Spur 

 von Absorption entdeckt werden konnte, bevor der Druck 

 des Joddampfes 0,029 mm erreicht hatte. (Die Tempe- 

 ratur des Ballons war dann — 1°.) 



Die Versuche ergaben also, daß das Verschwinden 

 des Absorptionsspektrums bei einer höheren Temperatur 

 auftritt, wenn der Druck erhöht wird. Verf. berechnete 

 daher den Grad der Dissoziation des Joddampfes für 

 jeden Druck und jede Temperatur, um so den Bruchteil 

 der dissoziierten Jodmoleküle zu finden, bei dem das 

 Absorptionsspektrum verschwunden ist. Die Werte für 

 die Dissoziation sind nach der Planck sehen Formel be- 

 rechnet, der die Dampfdruckmessungen von Meier 

 und Crafts zugrunde gelegt wurden; aber auch die 

 älteren stark abweichenden Resultate der Dampfdruck- 

 messungen von Victor Meyer sind in Rechnung ge- 

 zogen worden. Die in einer Tabelle zusammengestellten 

 Werte zeigen nun, daß der Grad der Dissoziation bei 

 dem Punkte des Verschwindens der Absorption stets über 

 70°/ beträgt, für höhere Drucke erreicht der Prozentsatz 

 der Dissoziation über 90. Nach den Messungen von 

 Meier und Crafts verschwindet somit die Absorption, 

 wenn 90% J 2 -Moleküle dissoziiert sind , während nach 

 den Messungen von Victor Meyer fast alle Moleküle 

 dissoziiert sind , wenn das Absorptionsspektrum des Jod- 

 dampfes verschwindet. 



Eine Erklärung für das Verschwinden des Absorptions- 

 spektrums bei hohen Temperaturen kann auf zweierlei 

 Weise versucht werden: entweder durch die Annahme, 

 daß bei der Temperaturerhöhung das dem Absorptions- 

 spektrum gleiche Emissionsspektrum des Joddampfes sich 

 entwickele und die hellen Emissionsbanden die dunklen 

 Absorptionsstreifen neutralisieren; oder durch die An- 

 nahme, daß die einatomigen Jodmoleküle, in die die 

 zweiatomigen dissoziiert sind, in dem Gebiete des sicht- 

 baren Spektrums keine Absorption besitzen. Herr Evans 

 zeigt, daß die zweite Annahme die wahrscheinlichere ist. 



F. Mylius: Über die Verwitterung des Glases. 

 (Berichte der deutsch, ehem. Gesellschaft 1910, Bd. 43, 

 S. 2130—2137.) 



Für die Bewertung eines Glases sind Auflösungsfähig- 

 keit und Verwitterungsvermögen („Verwitterbarkeit") des- 

 selben von Wichtigkeit. Herr Mylius studierte die bis- 

 her noch weniger untersuchte Verwitterbarkeit des Glases 



