Nr. 21. 1911. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



XXVI. Jahrg. 267 



Niederschlage die Bedeutung der Hauptfaktoren für die 

 verschiedenen Gebiete festzustellen gesucht, unter Berück- 

 sichtigung der verschiedenen Formen der Abschmelzung 

 durch Luft wärme, Insolation, Verdunstung, Kondensation 

 und Auflösung und kommt zu dem Resultat, „daß in 

 schneein inen Gebieten die Temperatur ein entscheidendes 

 Übergewicht gegenüber dem Niederschlage zeigt und nur 

 in Gebieten mit großem Schneereichtum die Wirkung der 

 Temperatur zurücktritt". So ist tatsächlich im Nordpolar- 

 gebiet, in den Hochländern Zentralasiens und Amerikas 

 die Temperatur, im Kaukasus, den Randgebieten Asiens 

 und der Westküste Amerikas der Niederschlag maß- 

 gebend. 



Mit dem Klima schwankt natürlich auch die Lage der 

 Schneegrenze, und diese Schwankungen sind größer und 

 rascher als bei den Gletschern. Sie sind auf isolierten 

 Bergen beträchtlicher als in Gebirgen und zwischen den 

 Wendekreisen und am geringsten auf den Hochländern. 

 Auf der Nordhalbkugel erreichte die Schneegrenze zu Be- 

 ginn der siebziger Jahre einen Tief-, seit 1890 einen Hoch- 

 stand. Th. Arldt. 



Heinrich Mache: Über die Verdunstungsgeschwin- 

 digkeit des Wassers in Wasserstoff und Luft. 

 (Wiener akademischer Anzeiger Jahrg. 1910, S. 324 — 327.) 

 Die vorliegende Arbeit befaßt sich mit der Frage, 

 mit welcher Geschwindigkeit eine Flüssigkeit verdampft, 

 wenn sie in allen Teilen eine bestimmte Temperatur be- 

 sitzt und der Dampfdruck in der ihrer Oberfläche an- 

 liegenden Gasschicht beständig um einen bestimmten 

 Betrag unter dem Sättigungsdruck liegt. 



Stefan hatte für die Verdampfung einer Flüssigkeit 

 ein sehr einfaches Gesetz abgeleitet, dabei aber die An- 

 nahme zugrunde gelegt, daß an der Oberfläche der 

 Flüssigkeit die Gasschicht stets mit Dampf gesättigt ist. 

 Diese Voraussetzung erfordert, daß jedes durch Fort- 

 führung des Dampfes bewirkte Sinken des Dampfdruckes 

 unter den Sättigungsdruck sofort durch Nachlieferung 

 von Dampf aus der Flüssigkeit ausgeglichen wird, d. h. 

 daß die Verdampfuugsgeschwindigkeit unendlich groß ist. 

 Daß diese VerdampfungsgeBchwindigkeit tatsächlich nicht 

 unendlich groß sein kann, wurde von Stefan selbst aus- 

 drücklich bemerkt, und Winkel mann wies zuerst nach, 

 daß die Beobachtungen Abweichungen von den Stef an- 

 sehen Gesetzen ergeben Gerade diese Abweichungen 

 bieten nun ein Mittel, die Verdampfungsgeschwindigkeit 

 zu bestimmen. 



Nach Stefan gilt das Gesetz, daß die Zeit r, in der 

 das Niveau einer Flüssigkeit infolge der Verdampfung 

 um einen bestimmten Betrag (beispielsweise 1 mm) sinkt, 

 dem mittleren Abstand /( des Niveaus vom Rande der 

 Röhre proportional ist, also r = B . h. Die Beobachtungen 

 ergeben aber t ■= A -\- B .h. 



Diese Formel läßt sich leicht aus der Stef an scheu 

 Theorie gewinnen, wenn man an der Oberfläche einen 

 kleineren Druck als Sättigungsdruck annimmt und die 

 aus der Flüssigkeit entwickelte Dampfmenge dieser Ab- 

 weichung vom Sättigungsdruck proportional setzt. Der 

 Proportionalitätsfaktor k ist dann ein Maß für die Ver- 

 dampf ungsgeschwindigkeit. 



Herr Mache hat für die Verdampfung von Wasser 

 in Wasserstoff und Luft bei verschiedenen Temperaturen 

 die Werte von /,■ bestimmt und gibt sie auf 0° C und 

 760 mm Druck reduziert in einer Tabelle wieder. 



Natürlich beweisen die erhaltenen Zahlen nicht, 

 inwieweit die Annahme der oben erwähnten Proportio- 

 nalität auch bei großen Abweichungen des Dampfdruckes 

 vom Sättigungsdruck berechtigt ist. 



In dieser Hinsicht könnte eine Untersuchung über 

 die Abhängigkeit des Verdampfungskoeffizienten I; vom 

 Gasdruck Aufschluß geben und damit auch die Beant- 

 wortung der zuerst von Hertz aufgeworfenen Frage er- 

 möglichen, mit welcher Geschwindigkeit eine Flüssigkeit 

 im luftleeren Räume verdunstet. 



Der Verf. entwickelt zum Schluß eine Theorie der 

 Verdampfung, indem er, dem Beispiel Stefans folgend, 

 die Verdampfung als Diffusionsvorgang betrachtet. Da- 

 nach entwickelt die Flüssigkeit nicht nur an ihrer Ober- 

 fläche, sondern auch in ihrem Innern ständig Dampf, und 

 die aus der Oberfläche entweichende Dampfmenge ist 

 durch den Diffusiousstrom bedingt, der sich in der 

 Flüssigkeit gegen die Oberfläche zu ausbildet. 



Die hieraus sich ergebenden Folgerungen stimmen 

 gut mit den Beobachtungen. So ergibt die Theorie, daß 

 der Verdampfungskoeffizient vom Gas abhängt, in welchem 

 die Verdampfung erfolgt, wie auch, daß er mit sinkender 

 Temperatur auf das Mehrfache des Wertes ansteigt, den 

 er in der Nähe des Siedepunktes besitzt. Das steht in 

 bester Übereinstimmung mit den Resultaten des Verl', 

 der beispielsweise bei 92,4° C in H für />' den Wert 

 0,00745, in Luft 0,00404 und bei rund 27° C die Werte 

 0,0750 und 0,03939 gefunden hat. Meitner. 



Max Hammer: Untersuchungen über Hertzsche 



stehende Schwingungen in Luft. (Verhandl. 



d. Deutsch. Physik. Gesellsch, 1911, 13. Jahrg., S. 27— 52.) 



Bei seinen Untersuchungen über elektrische Wellen 

 hatte Heinrich II e rtz gefunden, daß die Fortpflanzungs- 

 geschwindigkeit der elektrischen Wellen in Luft etwa 

 ~/,mal so groß ist wie längs Drähten, während die Theorie 

 verlangt, daß die Geschwindigkeit in Luft und längs 

 Drähten dieselbe sei. Die Versuche wurden von verschie- 

 denen Seiten wiederholt, aber erst Herrn Dorn gelang 

 es , mit Hilfe von Heliumröhren eine bessere Überein- 

 stimmung mit der Theorie zu erzielen. Herr Hammer 

 hat sodann auf Anregung von Herrn Dorn diese Ver- 

 suche neu aufgenommen und weiter ausgeführt. 



Das Hauptziel der Arbeit war, zu zeigen, daß die 

 Wellenlänge und damit die Fortpflanzungsgeschwindig- 

 keit der elektrischen Schwingungen längs Drähten und 

 in Luft dieselbe ist , d. h. daß der Knotenabstand der 

 durch Reflexion erzeugten stehenden Wellen gleich X/2 

 ist , wobei )./2 durch ein Lechev sches System be- 

 stimmt wird. 



Es wurden acht verschiedene Wellenlängen einmal 

 durch Hertz sehe stehende Wellen in Luft , und dann 

 durch stehende elektrische Wellen längs Drähten nach 

 Drude gemessen. 



Die Messungen wurden in einem Kellerraum der 

 Burgruine Moritzburg von 4,5 m Höhe, 9,6 m Breite und 

 IS m Länge ausgeführt. Zur Erregung der Wellen dienten 

 als Oszillatoren quadratische Zinkplatten von 13 cm und 

 20 cm Seitenlänge. Der Funke sprang in Petroleum über. 

 Angetrieben wurde der Oszillator durch ein Induktorium 

 und einen Transformator. 



Zur Reflexion der elektrischen Wellen wurden zwei 

 rechteckige Zinkschirme von 1 mm Stärke benutzt. Zwischen 

 Oszillator und Reflexionsschirm befand sich der Resonator 

 mit der angelegten Heliumröhre. Die Minima wurden da- 

 durch bestimmt, daß der Resonator in diejenigen beiden 

 Lagen gebracht wurde , in welchen das Leuchten der 

 Röhre eben verschwand. Das Mittel aus diesen beiden 

 Einstellungen ergab dann das eigentliche Minimum. 



Die Versuche zeigten, daß die Hertz sehen stehenden 

 Wellen eine fehlerhafte Ausbildung aufweisen, welche in 

 der Hauptsache durch den Einfluß der von den Mauern 

 reflektierten elektrischen Wellen hervorgebracht wird. 



Die in Luft gefundenen Wellenlängen sind angenähert 

 gleich den nach Drude mit Drahtwellen bestimmten 

 Wellenlängen, und zwar ist der Wert in Luft etwa 1 bis 

 1,5 % höher als längs Drähten. Diese Abweichung wird 

 größer, wenn die Dimensionen des Reflexionsschirmes ver- 

 kleinert werden. 



Die Resultate des Verf. stimmen mit den Resultaten 

 Drudes gut überein. Die zu großen Werte für die 

 Wellenlänge, die beispielsweise Sarasin und de la 

 Rive fanden, erklären sich einmal aus der Verwendung 

 zu dicker Resonatoren,_, ferner daraus,^ daß durch die an 



