314 XXVI. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



1911. Nr. 25. 



in den konvergierenden Strahlenkegel einer Pro- 

 jektionslampe, der hierdurch in dem gelbgrünen 

 Fluoreszenzlicht des Jods erstrahlte. 



Die Intensität des Fluoreszenzlichtes wurde be- 

 stimmt, dann wurden fremde Gase beigemengt und 

 die Intensität abermals gemessen. Als Beimengungen 

 wurden Wasserstoff, Luft, Kohlensäure und Äther- 

 dampf verwendet. Die schwächende Wirkung der 

 Gase schien mit steigendem Atomgewicht zuzunehmen, 

 aber nicht proportional. Denn beispielsweise wurde 

 die Fluoreszenz von 45 auf 8,5 geschwächt durch 

 3 mm (Druck) Ätherdampf, 7 mm C0 2 , 11,5 mm Luft 

 und 24 mm Wasserstoff. Diese Resultate zeigen, daß 

 für die dämpfende Wirkung der Gase noch ein 

 anderer Faktor außer dem Molekulargewicht maß- 

 gebend ist, und dieser Faktor muß nach dem oben 

 Gesagten die Affinität des betreffenden Gases zum 

 Elektron, also sein mehr oder minder elektronegativer 

 Charakter sein. 



Um nun diesen Punkt losgelöst von dem Einfluß 

 des Atomgewichtes zu prüfen, haben die Herren 

 Franck und Wood die Untersuchung der Schwächung 

 der Jodfluoreszenz einerseits auf schwere Gase mit 

 kleiner Elektronenaffinität, andererseits auf leichte 

 mit großer Affinität ausgedehnt. 



Es wurden als Beimischungen Helium, Argon, 

 Stickstoff, Sauerstoff und Chlor untersucht. 



Die Resultate bestätigten die oben dargelegte Auf- 

 fassung vollkommen. 



Helium, obwohl doppelt so schwer wie Wasserstoff, 

 schwächt die Fluoreszenz viel weniger als dieser, und 

 auch Argon , dessen Atomgewicht 20 mal größer ist 

 als das des Wasserstoffs, ergibt noch eine etwas ge- 

 ringere Schwächung. Stickstoff zeigt einen etwas 

 kleineren Einfluß, Sauerstoff einen etwas größeren als 

 Luft, was dem Umstände entspricht, daß Stickstoff 

 chemisch träge, Sauerstoff elektronegativ ist. Die 

 stärkste Dämpfung bewirkt das stark elektronegative 

 Chlor. 



Auch eine Umfärbung des Fluoreszenzlichtes gegen 

 Rot hin kann durch die Beimengung von Gasen ein- 

 treten. Am deutlichsten ist sie bei Helium, bleibt 

 aber auch bei Argon und Wasserstoff merkbar. Die 

 Elektronenschwingungen werden auch bei einem Zu- 

 sammenstoß mit einem Edelgas gestört, was die Aus- 

 sendung langwelliger Wellenzüge bedingt. 



Ist aber das beigemengte Gas stark elektronegativ, 

 wie Chlor, so werden die Elektronenschwingungen so 

 stark gebremst, daß sie überhaupt nicht bemerkbar 

 werden. Es emittieren nur die Jodmoleküle, die sich 

 nicht in der Wirkungssphäre der Chlorteilchen be- 

 finden, und diese werden natürlich mit wachsendem 

 Druck immer weniger. 



Ganz ähnliche Ergebnisse wurden mit der Fluo- 

 reszenz von Hg-Dampf erhalten. 



Der Einfluß des elektronegativen Charakters eines 

 Gases erklärt auch, daß in verschiedenen Dämpfen 

 die Intensitätsmaxima der Fluoreszenz bei so ver- 

 schiedenen Drucken liegen, auch wenn keine fremden 

 Gase dabei sind. Damit man sichtbare Fluoreszenz 



erhält, müssen genügend emittierende Moleküle vor- 

 handen sein. Andererseits darf ihre Anzahl nicht zu 

 groß sein, da sie sich sonst gegenseitig stören. In 

 stark elektronegativen Gasen stören sich die Moleküle 

 leichter, daher muß bei solchen das Intensitätsmaximum 

 bei tiefen Drucken liegen. Dies stimmt mit Befunden 

 des Herrn Wood, nach denen für das sehr stark 

 elektronegative Brom das Maximum bei sehr tiefen 

 Drucken liegt, bei dem etwas schwächeren Jod bei 

 2 /i mm und bei dem stark elektropositiven Queck- 

 silber selbst bei einem Druck von mehreren Atmo- 

 sphären nicht erreicht ist. 



Die beschriebenen Resultate zeigen einwandfrei, 

 daß die Kräfte, die bei den freien Elektronen beim 

 Zusammenstoß mit neutralen Molekülen eine Massen- 

 anlagerung an das Elektron bewirken, auch die 

 Schwingungen gebundener Elektronen zu dämpfen 

 oder vollkommen zu unterdrücken vermögen; d.h. die 

 im Molekül schwingenden Elektronen sind ähnlich be- 

 einflußbar wie die freien Elektronen. Meitner. 



F. Leverett: Abriß der Geschichte der Großen 

 Seen. (Twelfth Report of the Michigan Acadeiuy of 

 Science 1910, p. 19—42.) 



Seen gehören zu den veränderlichsten und ver- 

 gänglichsten Elementen des Erdreliefs. Auch die 

 größten Süßwasserseen der Erde, die großen kana- 

 dischen Seen, verdanken ihre Entstehung in der Haupt- 

 sache der Eiszeit. Über ihre Entwickelung gibt Herr 

 Leverett in der vorliegenden Arbeit einen kurzen 

 Überblick. Vor der Eiszeit lag das östliche Nord- 

 amerika höher als gegenwärtig, wie man aus den 

 untergetauchten Tälern an der atlantischen Küste er- 

 sehen kann. Es handelt sich dabei um Eintauchungeu 

 von 120 bis 360 m. Damals existierten jedenfalls noch 

 keine Seen in dieser Gegend. Die präglazialen Ent- 

 wässerungslinien dieser alten Niederungen sind meist 

 durch die Ablagerungen der Eiszeit verdeckt worden. 

 Jedenfalls wurden sie teils nach dem St. Lorenzgolf, 

 teils nach dem Golfe von Mexiko entwässert; das 

 letztere Einzugsgebiet scheint größer gewesen zu sein, 

 hauptsächlich nach dem Wabash und Ohio hin. Die 

 Eiszeit wirkte in dreifacher Beziehung auf das Gebiet 

 ein. Die Geschiebe füllten die Täler aus und bedeckten 

 die ebenen Flächen mit gewaltigen Schuttmassen, be- 

 sonders an den Enden der Eiszungen, wo sie z. B. im 

 nördlichen Michigan eine Mächtigkeit von 210 bis 240m 

 erreichen. Dann haben die Eiszungen erodierend ge- 

 wirkt, und endlich müssen wir annehmen, daß die 

 gewaltigen Eismassen durch ihr Gewicht das Land 

 niedergedrückt haben. 



In den einzelnen Zwischeneiszeiten haben sich 

 wahrscheinlich auch Seen gebildet, wenn sie sich auch 

 nicht im einzelnen nachweisen lassen, da die folgen- 

 den Eiszeiten ihre Ablagerungen überdeckt oder zer- 

 stört haben. Immerhin läßt z. B. am Südende des 

 Michiganseebeckens die eigenartige Ausbildung der 

 Moränen den Schluß zu, daß in ihnen interglaziale 

 Ablagerungen mit eingeschlossen sind. Eine Ge- 

 schichte der Großen Seen muß sich in der Hauptsache 



