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Naturwissenschaft!! che Rundschau. 



1911. Nr. 37. 



Stoffwechsel die Bläuung in manchen Fällen auf der 

 Alkalinität des Zellsaftes beruht, die durch irgend 

 eine bestimmte Enzymwirkung herbeigeführt wird. 

 Ungewiß bin ich über die Natur des Faktors, dessen 

 Abwesenheit die Tingierung hervorruft. 



lb stellt bei vielen Arten den Typus dar, und 

 tiefere Varietäten sowohl der roten wie der blauen 

 Klasse, nämlich lc und 2c, sind bekannt. Sie sind 

 gegenüber dem Typus rezessiv und beruhen auf dem 

 Verlust irgend eines Faktors. Es ist jetzt wahrschein- 

 lich, daß dieser Faktor . . . ein Enzym ist, welches das 

 Glueosid synthesiert und hydrolisiert. Der Verlust 

 dieses Enzyms kann dagegen zur Entstehung farbiger 

 Varietäten führen, wenn der Typus bloß fingiert oder 

 ganz ungefärbt ist; ist der Typus schon gefärbt, so 

 vertieft der Verlust die Farbe dadurch, daß er die 

 Menge des gebildeten Farbstoffs vermehrt. 



Zuweilen ist der Verlust auf die Blüte allein be- 

 schränkt — Lathyrus, Matthiola, Althaea, Cheiranthus; 

 in anderen Fällen ist die intensive Färbung der Blüte 

 von vermehrter Pigmentierung der Epidermis der 

 Laubblätter begleitet, die beim Typus ungefärbt sind; 

 Beispiele: Varietäten von Antirrbinum majus und 

 Dianthus barbatus mit tiefer Blütenfarbe..." F. M. 



Arthur Schuster: Über den Ursprung der magne- 

 tischen Stürme. (Proceedings of the Royal Society 

 1911, Ser. A, vol. 85, p. 44—50.) 



Unter magnetischen Stürmen versteht man bekannt- 

 lich unregelmäßige, oft sehr große Störungen des Erd- 

 magnetismus, die in Begleitung von Nordlichtern auf- 

 treten. Als Ursache dieser Störungen wird in neuester 

 Zeit vielfach ein von der Sonne ausgeschleuderter Schwärm 

 elektrischer Teilchen (Kathodenstrahlen) angenommen. 

 Die wichtigste Frage, die sich hierbei aufdrängt, ist die 

 nach der Größe der Energie, die zur Erzeugung der 

 magnetischen Stürme nötig ist. Sir Oliver Lodge hat 

 die Größe eines solchen Elektronenschwarms, der ein so 

 starkes Magnetfeld, wie es bei dem magnetischen Sturm 

 von 25. September 1909 vorhanden war, hervorrufen 

 könnte, berechnet. Wenn er die Geschwindigkeit der 

 Elektronen zu 10° cm/sec ansetzt und die Dauer des Sturmes 

 berücksichtigt, so findet er, daß der Querschnitt des Elek- 

 tronenschwarmes 5 X 10~° cm 2 betragen müßte, und die 

 Sonne müßte hiernach pro Sekunde 6,4xlO' M Erg Energie 

 abgeben. 



Es fragt sich nun, ob und in welcher Weise die Sonne 

 diese Energieabgabe für das den Elektronenschwarm um- 

 gebende magnetische Feld zu leisten vermag. Der Verf. 

 zeigt zunächst rechnerisch, daß die Elektronen auf dem 

 Wege von der Sonne bis zur Erde so viel Energie ein- 

 büßen müssen, daß ihre Geschwindigkeit, selbst wenn sie 

 anfangs gleich der des Lichtes war, auf etwa 9km pro 

 Sekunde reduziert wird. Daher würden die Teilchen 

 für den Weg von der Sonne zur Erde ungefähr ein Jahr 

 brauchen und könnten also nicht gleichzeitige Störungen 

 auf der Sonne und Erde verknüpfen. 



Desgleichen zeigt der Verf., daß ein Elektronen- 

 schwarm von genügender Dichte, um die gewünschte 

 magnetische Wirkung hervorzubringen, infolge der elektro- 

 statischen Effekte sehr bald seitlich in den Raum zer- 

 streut würde, so daß die magnetischen Wirkungen ver- 

 schwinden müßten. Außerdem müßten die elektrischen 

 Kräfte des Elektronenschwarms ein elektrisches Feld von 

 mindestens 2,4 Volt pro Zentimeter erzeugen, und das 

 Erdfeld müßte dadurch beim Nahen eines magnetischen 

 Sturmes Bein Zeichen umkehren und seine Intensität 

 verdoppeln. Dem widersprechen alle bisherigen Be- 



obachtungen, die ergeben haben, daß selbst bei den 

 heftigsten magnetischen Stürmen das elektrische Feld 

 der Atmosphäre ungestört bleibt. 



Der Verf. schließt hieraus, daß die magnetischen 

 Stürme nicht durch eine direkte magnetische Wirkung 

 von Elektronenschwärmen erzeugt sein können. Die vor- 

 stehenden Erwägungen widerlegen auch die diesbezüg- 

 liche Theorie Birkelands. Eine Möglichkeit, die magne- 

 tischen Stürme auf gleichzeitige Störungen in der 

 Sonne zurückzuführen, sieht der Verf. in einer von ihm 

 schon vor langer Zeit aufgestellten Hypothese. Nach 

 dieser besteht die Wirkung der von der Sonne aus- 

 geschleuderten Elektronenschwärme in einer Verstärkung 

 der Ionisation der Atmosphäre, wodurch die immer vor- 

 handenen elektromotorischen Kräfte stärkere elektrische 

 Ströme zu erzeugen vermögen. Die Energie hierzu liefert 

 die Rotation der Erde, die die letzte Ursache für die vor- 

 handenen elektromotorischen Kräfte ist. Meitner. 



Wilhelm Nusselt: Der Wärmeübergang in Rohr- 

 leitungen. (Physikalische Zeitschrift 1911, 12. Jahrg. 

 S. 285— 291.) 



Die Wärmeübergangszahl ist die Wärmemenge, die 

 in der Zeiteinheit von der Flächeneinheit eines Körpers 

 an eine daran grenzende Flüssigkeit abgegeben wird, 

 wenn der Temperaturunterschied zwischen der Über- 

 flächentemperatur und der mitteren Temperatur der über 

 der Fläche befindlichen Flüssigkeitsschicht 1° beträgt. 

 Diese Zahl ist für wärmetechnische Fragen von großer 

 Bedeutung, war jedoch bisher wenig systematisch unter- 

 sucht. Die nachstehend beschriebenen Versuche behandeln 

 daB Problem für ein durch ein gerades, zylindrisches Rohr 

 strömendes Gas. Unter den mannigfachen Größen, von 

 denen die Wärmeübergangszahl abhängt, hat der Verf. 

 die Abhängigkeit von Druck und Geschwindigkeit des 

 strömenden GaBes (Luft) geprüft. Um den Einfluß der 

 Wärmeleitfähigkeit des Gases festzustellen, wurde noch je 

 eine Versuchsreihe mit Kohlensäure und Leuchtgas bei 

 unverändertem Druck, aber veränderlicher Geschwindig- 

 keit ausgeführt. 



Die Versuchsanordnung war durch die gestellte Auf- 

 gabe vollkommen gegeben. Die Rohrwand mußte konstant 

 auf einer Temperatur T gehalten werden, die verschieden 

 war von der Eintrittstemperatur des durch das Rohr 

 strömenden Gases. Gemessen werden mußte die Tempe- 

 ratur der inneren Rohroberfläche , die längs eines be- 

 stimmten Rohrstückes an das Gas abgegebene Wärme, 

 die mittlere Temperatur des Gases und seine mittlere 

 Geschwindigkeit. Die gleichmäßige Oberflächentemperatur 

 wurde durch Heizung des Rohres mit einem Dampf- 

 mantel erreicht, die übergehende Wärme wurde aus der 

 Temperatursteigerung des Gases und der durch das 

 Rohr strömenden Gasmenge bestimmt. Als Versuchsrohr 

 diente ein nahtlos gezogenes Messingrohr von 22,01 mm 

 innerem und 26 mm äußerem Durchmesser. Die Temperatur 

 derselben wurde an seiner Außenseite durch ein angelötetes 

 Thermoelement aus Kupfer-Konstantandrähten gemessen. 

 Um die mittlere Temperatur der Luft im Rohrquerschnitt 

 zu messen, wurde der Draht eines Widerstandsthermometers 

 gleichmäßig über den Rohrquerschnitt verteilt. 



Die Versuche über die Abhängigkeit des Wärme- 

 überganges von der Geschwindigkeit des strömenden 

 Gases ergaben die schon bekannte starke Zunahme des 

 Wärmeüberganges mit wachsender Geschwindigkeit. Bei 

 den Kurven, die bei geringem Druck aufgenommen wurden, 

 zerfällt der Verlauf in zwei Äste, die durch einen sanften 

 Übergang aneinandergrenzen. Der Knick liegt bei der 

 kritischen Geschwindigkeit, d. h. bei jener Geschwindig- 

 keit, bei der im strömenden Gas Wirbel aufzutreten be- 

 ginnen. Bekanntlich gelten von dieser Geschwindigkeit 

 an nicht mehr die einfachen Strömungsgesetze. Unter- 

 halb der kritischen Geschwindigkeit strömen die Gas- 

 teilchen in parallelen Linien, und der Wärmeübergang 

 zeigt sich hier fast unabhängig von der mittleren 



