486 XXVI. Jahrg. 



Naturwissenschaftliche Rundschau. 



1911. Nr. 38. 



stets etwas größer als für positive. Beispielsweise ist in 

 trockener Luft die Beweglichkeit der negativen bzw. 

 positiven Ionen 1,87 cm/sec bzw. 1,36 cm/sec, in Koblen- 

 ßäure 0,81 cm/sec bzw. 0,76 cm/see. 



Jedes Ion trägt eine elektrische Ladung gleich der 

 des elektrischen Elementarquantums; über seine Masse 

 liegen keine direkten Bestimmungen vor. Der Umstand, 

 daß die Gase sehr viel schneller diffundieren als die in 

 ihnen gebildeten Ionen, ist von verschiedenen Forschern 

 dahin gedeutet worden, daß das Ion nicht ein geladenes 

 Atom ist, sondern einen geladenen Kern bildet, um welchen 

 herum sich die Moleküle des Gases kondensieren. Es hat 

 daher eine viel größere Masse als das Gasatom. Suther- 

 land hat speziell von diesem Standpunkt aus eine Ionen- 

 theorie entwickelt, die über die Abhängigkeit der Beweg- 

 lichkeit eines Ions von seiner Masse aussagt, daß die 

 Beweglichkeit von der Masse des Ions nur sehr wenig 

 beeinflußt wird, wenn dieselbe groß ist im Verhältnis zur 

 Molekülmasse des Gases, in dem sich das Ion bewegt. 



Dieser entscheidende Einfluß des Mediums ist nun 

 tatsächlich wiederholt beobachtet worden. So beispiels- 

 weise in den Versuchen des Herrn Wellisch über die 

 Ionenbeweglichkeit in Gasgemischen. Ein Gasgemisch 

 von Methyljodid (6 mm Druck) und Wasserstoff (754 mm 

 Druck) wurde ionisiert. Praktisch rührten alle erzeugten 

 Ionen vom Methyljodid her, da dieses sehr viel leichter 

 ionisierbar ist als Wasserstoff. Gleichwohl ergab sich 

 die Beweglichkeit des positiven Ions zu 5,07 cm/sec, was 

 ungefähr der Beweglichkeit eineB Wasserstoffions ent- 

 spricht, während ein aus einem einzigen einfach gela- 

 denen Methyljodidmolekül bestehendes Ion in Methyljodid 

 keine größere Beweglichkeit als 0,58 cm besitzen könnte. 



Auch die Befunde an radioaktiven Ionen haben er- 

 geben, daß die Beweglichkeit nur von der Natur des 

 Mediums abhängt. Wenn ein radioaktives Atom beispiels- 

 weise der Radiumemanation ein «-Teilchen ausschleudert, 

 so erfährt das restliche Atom, das einen neuen Körper 

 Radium A darstellt, einen Stoß in entgegengesetzter Rich- 

 tung, der es aus dem Molekülverband löst und befähigt, 

 sich im elektrischen Feld wie ein positives Ion zu be- 

 wegen. Die Beweglichkeit dieser Restatome wurde von 

 Kutherford, H. W. Schmidt u. a. in Luft gemessen 

 und gleich der eines positiven Ions gefunden. Franck 

 maß die Beweglichkeit der Thoriumrestatome in Luft, 

 Stickstoff und Wasserstoff und erhielt in allen Fällen 

 Werte, die der Beweglichkeit der positiven Ionen in dem 

 betreffenden Gase sehr nahe gleichkamen, obwohl die 

 Masse des Thoriumrestatoms etwa hundertmal größer ist 

 als die des Wasserstoff moleküls. Franck behandelte in 

 seiner Arbeit auch die theoretische Seite des Problems 

 und verweist darauf, daß seine Resultate in guter Über- 

 einstimmung mit der Su therl andschen Theorie stehen. 



Herr Well is ch knüpft nun speziell an die Resultate 

 Francks an und legt dar, daß dieselben ebenso wie seine 

 eigenen Befunde und die anderer Forscher auch von 

 einem ganz anderen Standpunkt aus verständlich gemacht 

 werden können. Er hatte schon früher die Aunahme ent- 

 wickelt, daß die Ladung des Ions nicht immer mit ein 

 und demselben Molekül assoziiert bleibt, sondern daß ein 

 ständiger Übergang der Ladung von Molekül zu Molekül 

 stattfinde. Sind nun wie in dem oben erwähnten Gemisch 

 viel mehr Wasserstoff moleküle als Jodmethylmoleküle vor- 

 handen, so ist es klar, daß die Ladung durchschnittlich 

 mit viel mehr Wasserstoffmolekülen als Jodmethylmole- 

 külen assoziiert sein wird. Die durchschnittliche Beweg- 

 lichkeit der Ionen wird daher auch fast der Beweglich- 

 keit von Wasserstoffionen entsprechen müssen. Auch die 

 Befunde an radioaktiven Ionen sind danach erklärt, da 

 die Anzahl der radioaktiven Moleküle im Verhältnis zu 

 der Molekülzahl des umgebenden Mediums immer ver- 

 schwindend klein ist. 



Die Annahme von W e 1 1 i s c h stimmt auch mit einer 

 Reihe von Ergebnissen anderer Forscher gut übereiu. 

 Beispielsweise damit, daß, wie Ruß nachwies, in SO s sich 



größere Mengen radioaktiver Restatome an der Kathode 

 ansammeln als in Luft. In SO^ bilden sich nämlich mehr 

 Ionen aus als in Luft, und damit sind mehr positive La- 

 dungen vorhanden, die sich mit den Restatomen assoziieren 

 und sie so an die Kathode führen können. 



Der Verf. hat auch eigene Versuche über die Ab- 

 lagerung radioaktiver Teilchen an der Kathode angestellt 

 und glaubt in seinen Resultaten gleichfalls eine Stütze 

 seiner Annahme gewonnen zu haben. Ein wirklich ent- 

 scheidendes Experiment ist aber mit den derzeit gebräuch- 

 lichen Methoden nicht ausführbar. Meitner. 



J. Crosby Chapman: Über homogene Röntgen- 

 strahlen von Dämpfen, (I'hilosophical Magazine 

 1911, vol. 21, j>. 446— 454.) 



Alle Körper, die von Röntgenstrahlen getroffen 

 werden, senden sekundäre Röntgenstrahlen aus, die aus 

 zwei Gruppen von Strahlen bestehen ; die erste Gruppe 

 euthält eine diffuse Strahlung von gleicher Durch- 

 dringungsfähigkeit wie die erzeugenden Primärstrahlen; 

 die zweite Gruppe von Strahlen ist charakteristisch für 

 die Substanz, an der die Sekundärstrahlen erzeugt werden, 

 und unabhängig von den erregenden Primärstrahlen. 



Die Elemente, deren Atomgewicht zwischen dem des 

 Wasserstoffs und dem des Schwefels liegen, zeigen ein 

 großes Überwiegen der ersten Strahlengruppe, während 

 die Elemente vom Chrom aufwärts hauptsächlich die 

 charakteristische Sekundärstrahlung geben. Dieselbe ist 

 nach ihrer Absorbierbarkeit in Aluminium gemessen 

 homogen und besitzt je nach der Substanz, an der sie 

 erzeugt wird, einen charakteristischen Wert von X/g, wenn 

 X der Absorptionskoeffizient in Aluminium und g die 

 Dichte des Aluminiums bedeutet. 



Da die früheren Versuche alle an festen Elementen 

 ausgeführt worden waren, hat der Verf. nun untersucht, 

 ob die ausgesendete Sekundärstrahlung vom Aggregat- 

 zustand des „Radiators" abhängt und hat deshalb Gase in 

 den Kreis seiner Untersuchung gezogen. 



Das zu prüfende Gas wurde in eine eiserne Büchse 

 gebracht, die zum Durchtritt der erregenden Strahlen mit 

 Aluminiumfenstern versehen war. Die Büchse wurde so 

 gegen ein Elektroskop angeordnet, daß nur die aus ihrem 

 Innern, also aus dem Gase kommenden Strahlen in das 

 Elektroskop gelangen konnten. Die Untersuchung wurde 

 mit Dämpfen von Bromäthyl und Jodmethyl und zum 

 Vergleich mit festen Brom- und Jodverbindungen aus- 

 geführt. 



Für Äthylbromid wurde für X/g der Wert 16,4, für 

 NaBr X/g = 16,2, für BrOH V? = 16,3. 



Für Methyljodid fand der Verf. X/g = 2,3, für festes 

 Jod X/g = 2,3. 



Man sieht, daß in beiden Fällen die X/g -Werte fin- 

 den dampfförmigen und festen Zustand identisch sind, 

 und da die Atomgewichte von Jod und Brom ziemlich ver- 

 schieden sind , kann man in der gefundenen Überein- 

 stimmung wohl ein allgemein gültiges Gesetz sehen. 



Der Verf. diskutiert nun die Frage, wodurch die sekun- 

 däre Strahlung erzeugt wird. Eine häufig vertretene 

 Ansicht ist die, daß die durch die primäre Röntgen- 

 strahlung ausgelösten Elektronen die Atome bombardieren 

 und so zur Emission der sekundären Röntgenstrahlen 

 veranlassen. Der Verf. zeigt nun, daß sich die Richtigkeit 

 dieser Annahme experimentell an einer ihrer notwendigen 

 Folgerungen prüfen läßt. Mischt man nämlich einmal 

 Äthylbromid mit Kohlendioxyd, dann unter sonst gleichen 

 Bedingungen mit Wasserstoff, so wird im ersten Fall 

 hauptsächlich CO.,, im zweiten Fall Äthylbromid die aus- 

 gelösten Elektronen absorbieren. Wenn daher das Bom- 

 bardement der Elektronen die sekundäre Röntgenstrahlung 

 erzeugt, so muß im Fall der Wasserstoff beimengung die 

 sekundäre Röntgenstrahlung vom Äthylbromid stärker 

 sein als bei CO s -Beimischung. Der Versuch ergab indes, 

 daß die Strahlungsintensität in beiden Fällen prak- 



