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eigenen Brennweite verlaufen nach der Brechung alle Haupt- 

 strahlen parallel der Axe. 



Man ersieht aus der Fig. 5 unmittelbar, dass die Grösse der in cd 

 abzubildenden Fläche des Objectes eine durch die Dicke des Cylinders (cd) 

 und seine Höhe (a c) eng begrenzte ist (während bei der Kugellinse [Fig. 6] 

 die Grösse des abzubildenden Objectes unbegrenzt ist) und dass für die 

 optische Wirkung der untere äussere Antheil des ganzen Cylinders nicht 

 in Betracht kommt. Es könnte dieser also fehlen, d. h. ein abgestutzter 

 Kegel (die Grundform der dioptrischen Bestandteile der Facettenaugen) 

 würde dieselbe Wirkung haben. 



Ein nach dem Principe des Linsencylinders gebauter ab- 

 gestutzter Kegel von der Länge seiner Brennweite vereinigt 



alles von einer engbegrenzten, um seine 

 Axe gelagerten Fläche der Aussenwelt 

 kommendeLichtauf seiner hintereuFläche 

 ( / derart, dass die sämmtlichen Hauptstrahlen 

 /' nach dem Austritt aus dem Kegel parallel 

 der Axe verlaufen. 



B. Der Linsencylinder ist doppelt so 

 laug als seine Brennweite. In diesem Falle 

 liegt das verkehrte Bild eines in grosser Ent- 

 fernung befindlichen Gegenstandes natürlich in 

 der Mitte des Linsencylinders. Es ist yz in 

 Fig. 7. Würde der Linsencylinder ab cd in der 

 Ebene yz quer durchschnitten, so würde der 

 eben besprochene Fall vorliegen und alle Haupt- 

 strahlen parallel zur Axe austreten. Nun beginnt 

 ff' !/ f \ m ' a ^ er gleichsam in der Ebene yz ein neuer 



Linsencylinder von derselben optischen Eigen- 

 schaft und reicht bis cd. In der oberen Fläche 

 desselben liegt yz, welches Bild jetzt als Gegenstand für die untere 

 Hälfte des Cylinders aufzufassen ist. Nach dem allgemeinen dioptri- 

 schen Gesetze, nach welchem der Verlauf der Strahlen zwischen zwei 

 conjugirten Punkten derselbe ist, es mögen dieselben von dem ersten 

 zum zweiten Puukte, oder vom zweiten zum ersten fortschreiten, 

 muss der Strahlengang in der unteren Hälfte des Linsencylinders 

 symmetrisch zu dem Strahlengang in der oberen Hälfte sein. Es 

 werden also Strahlen (mw). welche in den Cylinder parallel der Axe 

 eingetreten sind, sich in einem Punkte (y) treffen, welcher sich für 

 die untere Hälfte des Cylinders ganz ebenso verhält, wie für die obere 

 Hälfte. Der Weg dieser Strahlen wird in letzterer derselbe sein, wie in 

 ersterer, nur die Richtung ihres Fortschreitens ist nun vom Punkte y 

 weggewendet. Sie müssen aber wieder parallel der Axe austreten, so wie 

 sie parallel eingetreten sind (m, ??,). Ein von einem anderen, dem ersten 



