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Die Krystallkegel haben ihren Namen von ihrer kegelförmigen Gestalt 

 Ein Kegel aber verhält sich in Bezug auf die Reflexion eines in ihn ein- 

 gedrungenen Lichtstrahles ganz eigenthümlich. Es sei Fig. 18 ein Kegel 

 im geometrischen Sinne des Wortes und a ein in ihn unter einer massigen 

 Neigung zur Axe einfallender Lichtstrahl. Er trifft bei b das erstemal die 

 Trennungsfläche nach einem optisch dünneren Medium. Hier ist der Ein- 

 fallswinkel so gross, dass er wohl total reflectirt werden dürfte. Dasselbe 

 gilt wohl auch noch für den Punkt c. Vielleicht wird hier aber nur mehr 

 ein Theil von ihm nach d reflectirt; indem man ihn immer unter seinen 

 Einfallswinkel reflectirt werden lässt, kommt man zu der Construction des 

 Weges d, e, f, g, h, i der reflectirten Antheile des Strahles. Der Strahl 

 wird also, so weit er der Reflexion unterliegt, aus dem Kegel wieder heraus- 

 befördert. Ein grosser Theil des Strahles aber wird bei d, e, f, <j nicht 



reflectirt, durchdringt vielmehr die Trennungsfläche 

 der beiden Medien. Diese den Kegel verlassenden 

 Strahlenantheile {dm, en u. s. w.) aber haben nun 

 eine sehr bedeutende Neigung gegen die Axe des 

 Kegels, es ist jetzt kein Strahlentheil vor- 

 handen, welcher auch nur näherungsweise die 

 Richtung der Kegelaxe hat. 



Uebertragen wir diese Anschauungen von dem 

 geometrischen Kegel auf den Kegel des Facetten- 

 auges, der eben keine geometrische Spitze, sondern 

 statt der Spitze eine gekrümmte Fläche hat, der 

 auch nicht homogen, sondern als Linsencylinder ge- 

 schichtet ist, so leuchtet ein, dass nur an der Spitzen- 

 fläche, wie wir hinlänglich besprochen haben, Strahlen 

 austreten können, was beim geometrischen Kegel, 

 abgesehen von dem unendlich dünnen Axenstrahl 

 nicht der Fall ist. Es ist aber durchaus nicht aus- 

 geschlossen, dass gewisse Strahlen auch im Krystallkegel des Facetten- 

 auges ein ähnliches Schicksal erleiden, wie jene im geometrischen Kegel. 

 Was von Licht auf dem Wege a, b, c, d, e, f, g, h, i aus dem Facettenglied, 

 in das es eingedrungen ist, wieder zurückgeworfen wird, dürfte kaum in 

 Betracht kommen. Wohl aber können jene Strahlen ins Gewicht fallen, 

 welche wie dm und en aus dem Krystallkegel austreten und nun eine 

 Richtung haben, in welcher sie entweder vom Irispigment absorbirt werden 

 (vgl. die ebengenannten Abbildungen), oder in einen Nachbarkegel ein- 

 dringen müssen. In letzterem Falle verlaufen sie schon anfangs in dem 

 zweiten Kegel unter einem sehr grossen Winkel mit der Kegelaxe und 

 fallen deshalb hier sofort demselben Schicksale in die Arme, dem sie eben 

 im ersten Kegel entronnen sind. Sie werden auf diese Weise vielleicht 

 noch viele Kegel durchsetzen, endlich aber doch wie h i des geometrischen 

 Kegels aus dem ganzen optischen System ausgestossen werden. Es wirkt 



Fig. 18. 



