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etwas weiter vorn, so verlassen die von a' weiter verlaufenden Strahlen 

 m^n, den Kegel schwach divergent, so dass das oben erwähnte virtuelle, 

 der Beobachtung zugängliche Bild entstünde. Die Lage des Bildes a'b' 

 kann ich natürlich nicht genau angeben, die Zeichnung soll vielmehr nur 

 zeigen, dass es in der hinteren Hälfte des Kegels liegen müsse. Uebrigens 

 habe ich dieses Bild auch, wie ich später des Näheren mittheilen will der 

 directen Beobachtung zugänglich gemacht, indem ich die Spitze des Krystall- 

 kegels abschnitt. Es ist ja klar, dass man das Bild sofort sehen muss, wenn 

 man den Kegel in der Ebene a' b' abkappt und nun von hinten darauf sieht. 

 Man sieht demnach an der Zeichnung die Ablenkung des unter 

 einem Winkel einfallenden Strahlenbündels (pq) nach derselben Seite der 

 Axe, von der es gekommen ist, man sieht, dass der Winkel, den es nach der 

 Brechung mit der Axe einschliesst, um so grösser ist, je grösser der 

 Winkel war, den es vor der Brechung mit dieser gebildet hat. Dass sich 

 unter diesen Umständen die StrahlenbündeL welche von einem Punkte 

 ausgehen und verschiedene Krystallkegel passirt haben, wieder in einem 

 Punkte vereinigen müssen, geht hieraus freilich noch nicht hervor, wird 

 aber in einem der folgenden Abschnitte gezeigt werden. Man sieht weiter 

 unmittelbar, welche Bedeutung es hat, dass die Natur die Wirkung des 

 kleinen, auf Unendlich eingestellten astronomischen Fernrohres, als welches 

 sich ein solches Facettenglied demnach herausgestellt hat, nicht nur auf 

 den zwei brechenden gekrümmten Flächen beruhen liess, sondern das 

 Princip der Linsencylinder zu Hilfe nahm. Würde die Corneafacette und 

 die Spitze des Krystallkegels von hinlänglich kleinem Krümmungshalb- 

 messer sein, so könnte der in Fig. 12 abgebildete Krystallkegel im Wesent- 

 lichen dasselbe wirken, aber man erkennt sofort, dass Strahlen, die unter 

 so grossem Winkel gegen die Axe wie der Strahl p einfallen, für die Er- 

 zeugung des Bildes schon nicht mehr in Betracht kämen, es müsste denn 

 der Brechungsindex eine ganz enorme Grösse haben. Kurz, es verhalten 

 sich in diesem Facettenglied die Dinge so, wie ich es in der physikalischen 

 Einleitung von einem Linsencylinder geschildert habe, der die oben ge- 

 nannte Länge hat. 



Ich will hier noch hervorheben, dass ich nach den angegebenen 

 Principien ein Schema eines Insectenauges angefertigt habe, das die 

 dioptrischen Vorgänge veranschaulicht, und das ich zur experimentellen 

 Prüfung der später zu entwickelnden Formeln über Grösse, Lage etc. der 

 Bilder verwendet habe. ' Es besteht aus zehn Paaren von Convexlinsen 

 (Brillengläsern). Jede Linse hat eine Brennweite von 2 Zoll und ist mit ihrem 

 Partner in einer gegenseitigen Entfernung von 4 Zoll auf einem Brettchen 

 befestigt. Dieses Paar repräsentirt den dioptrischen Apparat eines Facetten- 

 gliedes. Die zehn Paare sind in einem Kreisbogen von 75 Centimeter 

 Radius (bis zum gemeinschaftlichen Brennpunkt je zweier Linsen gemessen) 



1 Dasselbe ist in etwas modificirter Form käuflich zu haben l"'i Lenoir u. Forster, 

 Wien, IV. Waaggasse 5. 



