(5 Pappenheim, Eine Methode zur Bestimmung der Gasspannung; etc. 



3. werden die Luftrnengen der erstpassirten Zellen, da sie an 

 meisten der Absorption ausgesetzt sind, am ersten durch Wasser 

 ersetzt werden. 



Satz 2. Vorausgesetzt ist die nach Satz 1 behandelte Zell- 

 reihe, in welcher nach zu Stande gekommenem Gleichgewicht 

 völlige Ruhe herrscht. 



Wird nun plötzlich der auf der offenen Seite lastende Ueber- 

 druck beseitigt, so strömt das Zellwasser, getrieben durch den auf 

 ihm lastenden Druck, durch die Zellreihe rückwärts, bis säinmt- 

 liches vorher eingedrungene Wasser die Zellreihe verlassen hat. 

 Diese durch Expansion der Zellluft geförderte Menge werde ich 

 späterhin mit a bezeichnen. 



Zusa t z. Infolge des Widerstandes jeder Filterwand vermag 

 nicht alles Wasser wieder die Zellrcihe zu verlassen. Nach ein- 

 getretenem Ruhezustand«' wird der Druck von Zelle zu Zelle um 

 die Grösse cl verschieden sein. Es kommen dabei nur die Zellen 

 in Betracht, in denen vorher bei herrschendem Ueberdrucke Com- 

 pression stattgefunden hat. In den vom Wasser zuerst passirten 

 Zellen wird im Ruhezustande der Druck nach innen in arith- 

 metischer Progression wachsen ; die am anderen Ende der Zell- 

 reihe gelegenen Zellen sind noch völlig intakt ; mithin findet sich 

 in der Mitte der beeinflussten Zellen ein Maximum iic> 

 Drucke s. 



Folgerung 1. War das (gemäss dem Satze 1) eingeströmte 

 Wasser luftfrei, so wird es sich natürlich mit Luft sättigen und 

 je nach den gegebenen Nebenumständen (Barometerdruck, Tempe- 

 ratur, Absorptionscoefficienten) mehr oder weniger Luft aus der 

 Zellreihe entführen. War es jedoch vor seinem Eintritte mit Luft 

 gesättigt, so hat es freilich unter dem herrschenden Ueberdruck 

 innerhalb der Zellen weitere Portionen Luft absorbirt, doch giebt 

 es diese, falls ihm dazu genügend Zeit gelassen wird, 

 wieder im Inneren der Zellen ab. 



Folgerung 2. Bei erheblich stärkerem Ueberdrucke (etwa 

 2 Atmosphären) kommt der äusserst geringe Widerstand nicht 

 mehr in Betracht. Jede im Holze befindliche Luftblase wird dann 

 nach dem Boyle-Mariotte 'sehen Gesetze comprimirt ; die ein- 

 dringende Wassermenge ist dann gleich der Differenz der Luft- 

 volumina vor der Compression und während dieser. Besass die 

 Luft ursprünglich Atmosphärenspannung, so ist die eindringende 

 Wassermenge (A) gleich der durch Dilatation wieder austretenden 

 (a). Herrschte vorher im Inneren des Holzes eine Luftverdünnung, 

 so ist a <; A ; es bleibt dann eine gewisse Wassermenge R im 

 Holze. Jedenfalls ist a bei gegebenem Ueberdruck eine Funk- 

 tion des Volumens der Binnenluft und ihrer Spannung 



Es bedeute p den Normaldruck einer Atmosphäre, also np 

 ein Vielfaches davon. D,-t nun durch den Druck von n Atmo- 

 sphären ein Luftvolumen von der ursprünglichen Spannung p (= 1 i 



auf - seines Volumens comprimirt wird, so ist, wenn V das 

 n 



