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|G. Schott, 



II. Indischer Ocean. 



In entsprechender Weise vorgehend, kann man für die Nias-Gegcnd setzen: 

 . | Oberflächenwasser : normal 34,0 %o» durch Verdunstung salzreich bis 36,0%. 



ö I I lelenwasser : 34,72 u / 00 . 



Temperatur für o m : 28°,3 



5° m : 2 7°>7 



„ „ 100 m : 26°,6 



150 m : i5°,3. 



Hieraus erhält man : 



die Dichte (.S v „) des Oberflächenwassers bei 34,0 %o = 1,02165, ' 3e ' 36,o°/ 00 = 1,02316, 



I für 50 m = 1,02240 



die Dichte (.S -/ „) des Tiefenwassers bei 34,72°/ 00 ] für 100 m = 1,02273 



I für iso m = 1,02572. 



„. _. t"\ T-- I wäre mit einer Temperatur von 2^,2, 



Die Dichte (-S „) des I lefenwassers ... ~. r .' = 1,02316. 



v 4 / | che in 1 1 o m 1 lele zu erwarten ist, 



In diesem Falle würde also der konvektive Wasseraustausch bis 1 10 m 

 Tiefe reichen k ö nne n. 



Wenn der Leser hiermit die auf S. 180 angegebene mittlere Lage der Sprungschicht in 

 den einzelnen Oceanen vergleicht, so wird die auffällige Uebereinstimmung mit den Ergebnissen 

 der zwei Proberechnungen zu der Ueberzeugung führen, daß in der That bei der Entstehung der 

 oceanischen Sprungschicht ein konvektiver Wasseraustausch eine große Rolle spielt, der aber nur 

 in unbedeutendem Grade durch Aenderungen der Oberflächentemperatur (wie in den Landseen), 

 sondern hauptsächlich durch Aenderungen des Oberflächensalzgehaltes eingeleitet wird. Manche 

 geographischen Eigentümlichkeiten des Auftretens der Sprungschicht 

 dürften jedenfalls in letzter Linie auf diese „statischen" Faktoren zurück- 

 z u f ü h r e n sei n. 



3) Dynamische Bewegungen. Die von der Oberfläche ausgehenden Wirkungen 

 beziehen sich immer nur auf einen Teil, sozusagen auf das „Hangende" derjenigen "Wassermassen, 

 die in ihrer Gesamtheit die Erscheinung der Sprungschicht darstellen. Das „Liegende", die kalte 

 Schicht der Tiefsee ihrerseits, führt erst die Vollendung der Gegensätze herbei. Die dieser unteren 

 Schicht zukommenden Eigenschaften müssen vorzugsweise durch Bewegungsvorgänge erklärt 

 werden. Da es um tropische Meere sich handelt, so dürfte der aufsteigende Ast des Vertikal- 

 kreislaufes, das Auftriebwasser, derart in Betracht kommen, daß da, wo sehr starke Kompensations- 

 bedürfnisse der Meeresoberfläche selbst vorliegen, das Tiefenwasser sehr nahe bis zur Oberfläche 

 in unmittelbarer Folge vordringt und somit die Sprungschicht hoch liegt - diese Vorstellung 

 paßt vorzüglich zu den Verhältnissen, denen man im Atlantischen Ocean begegnet; in den Ge- 

 bieten jedoch, wo die von der Oberfläche ausgehende Aspiration unbedeutend oder gleich Null 

 ist, gelangt das Auftriebwasser natürlich nur bis an die untere Grenze der Oberflächenströmungen, 

 die Sprungschicht liegt tief - was wiederum sieh auf das beste in die oben auf S. 171 näher 

 besprochenen thermischen Zustände und Strömungen des Indischen Oceans einordnet. 



