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Die nicht zahlreichen regulären Dichotriaene (Taf. XXXVIII, Fig. 4a, 5a, 18) 

 hallen einen geraden, kegelförmigen 60 — 140 y. langen, am Grunde 6 — 15 \j. dicken Schaft. Die 

 Hauptclade sind 15 — 50, die geraden, kegelförmigen und zugespitzten Endclade 20 — 100 \x lang. 

 1 >as in einer zum Schaft senkrechten Ebene ausgebreitete Ciadom hält loo — 300 (jl im Quer- 

 durchmesser, und ist ungefähr doppelt so breit als der Schaft lang ist. Selten habe ich noch 

 größere Dichotriaene gesehen, welche den Uebergang zu den unregelmäßigen großen Tetractinen 

 mit drei gabelspaltigen Strahlen (Taf. XXXVIII, Fig. 4 dl vermitteln. 



Die Tetractine und ihre tri- und diactinen Derivate (Taf. XXXVIII, Fig. 3b, 



4 b, c, d, 5 b, 19 — 37) sind hinsichtlich der Größe und Gestalt sehr verschieden. Die Strahlen 

 der kleineren von diesen Nadeln pflegen am Grunde zylindrisch, weiterhin kegelförmig zu sein. 

 Bei den großen sind die Strahlen am Grunde oft etwas eingeschnürt und liegt die stärkste 

 Stelle eine Strecke vom Nadelzentrum entfernt. In der Regel sind die Strahlen zugespitzt. Nur 

 die seltenen, stark verkürzten (teilweise rückgebildeten) sind am Ende abgerundet (Fig. 26, 31). 

 Die Strahlen sind 50 \i — 1,3 mm lang und am Grunde 5 — 100 \j. dick. Das Verhältnis der 

 Län«e zur Grunddicke beträft 10 — 16 zu 1. Es ist bei den ''Tollen nicht viel anders als bei 

 den kleinen. Bei den großen erreichen die Strahlen an ihrer stärksten, wie erwähnt eine Strecke 

 vom Nadelzentrum entfernt gelegenen Stelle eine Maximaldicke von 120//.. Sie sind hier ge- 

 wöhnlich um 15 — 25°,, dicker als am Grunde. Die kleineren von diesen Nadeln (Fig. 3b, 4c, 



5 b, 19), bis zu solchen mit 500 /;. langen Strahlen, sind fast durchwegs regelmäßige Chelotrope 

 mit vier einfachen, geraden, untereinander gleichen Strahlen. Auch unter den mittelgroßen 

 mit 500 — 750//. langen Strahlen kommen solche regelmäßig chelotrope Formen vor; die dieses 

 Maß übersteigenden Tetractine (und Tetractinderivate) sind fast alle unregelmäßig. Die Unregel- 

 mäßigkeit dieser großen Nadeln beruht meistens auf einer Biegung oder Verzweigung der auch bei 

 ihnen meist annähernd gleich großen Strahlen, seltenerauf einer Rückbildung eines oder mehrerer 

 Strahlen. Die Biegung ist entweder eine stetige oder eine plötzliche, als Knickung erscheinende. 

 Im ersten Fall (Fig. 26, 36) ist sie nie bedeutend, im letzten aber beträchtlich (Fig. 25, 29, 31, 32), 

 zuweilen sehr stark (lüg. 21, 28, 30, 37). Die Knickung pflegt, besonders wenn sie stark ist, 

 von der Art zu sein, daß der Endteil des geknickten Strahles einem anderen Strahl (Strahlen- 

 zweig) mehr oder weniger parallel zu liegen kommt. Gewöhnlich ist nur ein Strahl geknickt 

 (lüg. 21, 25, 28, 29, 31, 36), seltener sind es zwei (lüg. 30, 32). Nadeln mit drei oder gar vier 

 geknickten Strahlen habe ich nicht beobachtet. Die Verzweigung ist gewöhnlich eine Gabel- 

 spaltung, seltener anderer Art. Die Spaltungsstelle der gegabelten Strahlen liegt entweder weil 

 draußen, dann sind die Gabeläste kurz (Fig. 24, 25, 27 — 29), oder sie liegt dem Nadelzentrum näher, 

 dann sind die Gabeläste länger (lüg. 32, 33). Die Gabeläste eines Paares können gleich (Fig. 32) 

 oder ungleich (big. 33) lang sein. Bei den anderen Verzweigungsarten spaltet sich ein Strahl 

 in mehr als zwei Endzweige (Fig. 35) oder sitzen dem Strahl ein (Fig. 34) oder mehr (Fig. 31) 

 Zweige seitlich auf. Im letzten balle können zwei Zweige einander gegenüber und in einer ge- 

 raden Linie liegen (Fig. 31). Wie die Knickung ist auch die Verzweigung gewöhnlich auf einen 

 Strahl beschränkt; zuweilen habe ich solche Nadeln angetroffen, welche an zwei Strahlen Zweige 

 trugen (lüg 24, 31), eine hatte drei gabelspaltige Strahlen (Fig. 4dl. Die teilweise Rückbildung 

 eines Strahls führt zur Entstehung von Formen, wie die in Fig. 26 dargestellte, die vollkommene 

 Rückbildung eines Strahls zur Entstehung von Triactinen (Fig. 34- -37); jene zweier zur Ent- 



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