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Les quotients formes donnent, en moyenne, pour la lumiere 1,63 

 et pour la chaleur, le nombre 1,33, tie telle sorte qu'on est oblige de 

 supposer que differentes especes de chaleur doivent avoir chacune leur coef- 

 ficient d* extinction different, tant a fe'gard du lieu, comme relativement au 

 temps. 



Cependant nous n'entrerons pas aujourd'hui dans la question de sa- 

 voir, si ce phenomene depend primitivement du pouvoir rayonnant qui, 

 seul, changerait de cette maniere avec les differentes especes de la chaleur, 

 ou si, au contraire, la conductibilite du corps depend en meme temps aussi 

 de ce pouvoir, mais nous nous reservons le droit de revenir plus tard sur 

 ce point important. 



Or, bien que les phenomenes nous indiquent differentes especes de 

 chaleur, tant pour la chaleur thermometrique que pour la chaleur rayon- 

 nante, nous cherchons cependant en vain quelque chose de correspondant 

 dans les theories etablies jusqu'a ce jour, pour arriver a nous expliquer 

 d'une maniere plus satisfaisante les phenomenes de la chaleur. On voit 

 bien que, dans une barre metallique, la propagation de la chaleur peut etre 



representee par 1'expression Ue~~ r , U etant une fonction trigonometrique des 

 coordonnes, et le parametre r representant les racines d'une equation trans- 

 cendente, qui est determinee par 1'equation de la surface. Par les recher- 

 ches de Poisson, de Fourier et de Sturm, on trouve aussi que toutes ces 

 racines sont reelles et inegales et que, si Ton vient a les ranger d'apres 

 leur grandeur, la n:>*"- racine fait subir a la fonction U un changement de 

 signe n i fois d'un bout a I'autre de la barre metallique; et Ton voit de 

 meme, enfin, qu'une serie de termes tels que 



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peut representer, avec toute 1'exactitude qu'on peut demander, 1'etendue pri- 

 mitive de la chaleur d'ua corps; mais que ces termes sont tout-a-fait prives 

 de la signification appartenant aux integrates partielles, obtenues a 1'effet 

 d'exprimer les mouvements vibratoires de Tether et de 1'air, et qui pro- 

 duisent les diverses sensations que les couleurs et les sons font sur nous. 

 Ainsi, comme les phenomenes annoncent une relation etroite entre 

 la chaleur thermojnetrique, d'une part, la chaleur rayonnante et la lumiere, 

 de I'autre, et que cette relation ne se trouve pourtant pas annoncee dans 

 la theorie, on peut dire qu'un fait contraire a lieu quant aux phenomenes 

 electrodynamiques. Car la theorie de Ohm sur Faction de la pile doit etre 

 regardee comme une application de la theorie de la chaleur de Fourier sur 

 les phenomenes electrodynamiques, et quand bien meme les principes 



